Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 283 284 285 286 287 288 < 289 > 290 291 292 293 294 295 .. 394 >> Следующая


Решение задачи о нормальном отражении воздушной УВ от жесткой поверхности для избыточного давления может быть представлено в виде [12.1]

(12.202)

Apn = 2Арт + 1y^pnUl1, (12.203)

где 7 — показатель адиабаты воздуха, а индекс m отнесен к параметрам на фронте падающей УВ.

Так как процесс отражения от жесткой поверхности эквивалентен взаимодействию двух волн одинаковой интенсивности, то формула (12.203) имеет простую физическую интерпретацию. Первый член ее соответствует сумме избыточных давлений взаимодействующих волн (статистическая составляющая), а второй учитывает возрастание давления за счет торможения скоростного потока (динамическая составляющая). Если считать, что при падении волны на поверхность под углом ір ф 0, динамическая составляющая определяется торможением нормальной составляющей скоростного потока, то для давления торможения можно записать

7 + 1

Дрг/ = 2Дрт + —рти2т cos2 у>.

С помощью соотношений динамической совместности эту формулу нетрудно переписать в виде зависимости только от избыточного давления в падающей УВ

Aprf = Арт І2 + (^+Л1)А!^-cos2 • (!2-204)

V (7 - 1) Apm + 27Po )

Как было показано ранее, при нормальном отражении плоской УВ от стенки, для удельного импульса избыточного давления можно записать приближенную формулу

ina2(i+j),

T T

где і = f Apdt — удельный импульс давления; j яз f ри2 dt — удельный импульс

о о

скоростного потока в падающей УВ.

600

12. Взрыв в воздухе

В случае падения УВ на стенку под углом кр, аналогично избыточному давлению, для импульса отражения имеем:

irf = 2 (г + j cos2 кр). (12.205)

В пределе tp -> 7т/2 зависимости (12.204), (12.205) приводят к значениям Дрг/ = 2Дрт и irf = 2г, что в два раза больше, чем при скольжении УВ вдоль стенки. Поэтому ими можно пользоваться лишь при углах падения УВ меньше критического крсг, когда отражение переходит в нерегулярную стадию. При дальнейшем увеличении угла кр > крсг статистические составляющие давления и импульса отражения начинают уменьшаться по закону косинуса, поэтому для этого диапазона можно записать

irf = i(l + + 2j cos2 кр, (12.207)

где константа В определяется из условия непрерывности параметров отражения при кр = крсг и равна В = cos</>cr. Обобщая зависимости (12.206), (12.207) на весь диапазон, получаем

в _ Г COS!/?, При If ^ крсг [ COS(/3cr, при If > крсг.

Как показывают расчеты [12.65] и эксперименты [12.66], при возрастании интенсивности воздушной У В величина крсг от значения 7г/2 резко падает, достигая минимума уже при Apm = (2...3)ро, а затем очень незначительно возрастает (в пределах 1...2°), при этом минимальное значение его для газа с показателем адиабаты 7 определяется соотношением cosy?cr \min= v47 + 1) /4- С учетом указанного характера поведения tpcr, для его вычисления можно воспользоваться аппроксимацией

cos <pcr = уї±І^1-ехр (-2,3^),

которая описывает результаты точных расчетов для воздуха с показателем адиабаты 7 = 1,2... 1,4 с ошибками не более 1,5 %.

Зависимость (12.206) не описывает возрастание давления отражения при приближении угла падения УВ к критическому значению, однако, за исключением этой локальной области, она с хорошей точностью описывает известные данные для плоских стационарных волн [12.65] как в области регулярного, так и нерегулярного отражения.

При взрыве заряда над поверхностью земли на начальном этапе, при углах падения фронта УВ у? < <рсг, отражение происходит в регулярном режиме, а при кр = ipcr процесс отражения переходит в нерегулярную стадию. При этом образуется маховская волна, распространяющаяся вдоль поверхности земли, а тройная точка пересечения падающей, отраженной и маховской волн постепенно удаляется от поверхности отражения. Зная траекторию движения тройной точки, полученную экспериментально [12.67], можно рассчитать интенсивность маховской УВ [12.68] и, следовательно, определить давление на поверхности земли при отражении взрывной волны.

12.6. Взаимодействие взрывных волн с препятствиями

601

На больших удалениях от эпицентра взрыва параметры маховской УВ начинают приближаться к параметрам взрыва заряда удвоенной массы на жесткой поверхности [12.69]. Учитывая эту особенность, для определения параметров отражения взрывной волны, с помощью зависимостей (12.206), (12.207) можно ввести эффективную массу заряда для области нерегулярного отражения, которая вычисляется по формуле

mef =



1 + COSv?'

приу ^ V3Cr,

(12.208)

где m — масса заряда.

Подстановкой эффективной массы (12.208) в формулы для сосредоточенного заряда 12.2. , определяются параметры падающей УВ, а по ним из зависимостей (12.206), (12.207) находятся параметры отражения. В пределе кр -* (тг/2), mef -т 2т, а при tp < <pcr, mef = т, т.е. при <р = <рсг происходит скачкообразное изменение эффективной массы заряда и, следовательно, параметров отражения, что можно условно связать с возрастанием параметров при переходе от регулярного к нерегулярному режиму отражения.
Предыдущая << 1 .. 283 284 285 286 287 288 < 289 > 290 291 292 293 294 295 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.