Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 272 273 274 275 276 277 < 278 > 279 280 281 282 283 284 .. 394 >> Следующая


12.5. Газовий взрив

575

до радиуса l,98rn, несколько ускоряясь при выходе на нее отраженной от центра вторичной волны.

До выхода волны разрежения на фронт воздушной ударной волны в точке D при г = 1,8го, параметры на фронте последней остаются постоянными, а максимальное давление регистрируется за фронтом и постепенно снижается до фронтального значения. После выхода волны разгрузки на фронт, интенсивность его начинает резко падать, а движение замедляется (участок DH на рис. 12.70), при этом эпюры давления в волне принимают традиционный для взрывных процессов вид.

Взаимодействие волн в точке D может привести к некоторым особенностям течения. Теоретически, отражение ступенчатой разгрузки от фронта стационарной ударной волны должно привести к волне разрежения, распространяющейся в обратном направлении, которая, в свою очередь, отражаясь от границы с менее жесткой средой (продуктами взрыва) приводит к появлению волны сжатия, двигающейся за фронтом основной волны. Однако размывание фронта волны разгрузки, нестационарность и дивергентность течения не приводят в рассматриваемом случае к формированию двухволновой конфигурации, хотя и можно отметить некоторую немонотонность в изменении давления на эпюре в точке г = 2го (рис. 12.70).

Снижение скорости дефлаграции приводит к увеличению участка стационарного распространения фронта воздушной ударной волны (AD на рис. 12.70), а повышение — к уменьшению его протяженности и полному исчезновению в режимах нормальной и недосжатой детонации.

На рис. 12.71 и 12.72 представлены зависимости максимального избыточного давления в волне Арт и импульса положительной фазы избыточного давления г от расстояния для значений скорости фронта пламени U = 95,5; 216; 623; 1861 и оо (м/с) (графики соответственно отмечены значками, ?,+,x1oh Л). Пунктирные линии на рис. 12.71 соответствуют давлению на фронте ударной волны на расстояниях, на которых оно не максимально.

Рис. 12.71. Зависимости максимального из- Рис. 12.72. Зависимости импульса избыточ-

быточного давления от расстояния при де- ного давления от расстояния при дефлагра-

флаграции сферического заряда с различной ции сферического заряда с различной скоро-скоростью распространения фронта пламени стью распространения фронта пламени

Максимальное избыточное давление (рис. 12.71) в области продуктов сгорания с ростом скорости дефлаграции увеличивается более чем на два порядка и при

576

12. Взрыв в воздухе

U = 1339 м/с становится почти равным детонационному (18,1ро). Дальнейшее увеличение U приводит к росту Дрт вплоть до давления химпика в детонационном режиме 34,5ро- В режимах недосжатой детонации максимальное избыточное давление в заряде снижается от детонационного до значения 8,77ро, соответствующего мгновенному взрыву.

В области воздушной ударной волны можно выделить два характерных диапазона для скорости дефлаграции. При U > D/3 величина Дрт несколько превышает детонационное значение в ближней зоне и стремится к нему на бесконечности, причем в диапазоне D/2 < U < D — сверху, а в остальных случаях снизу. Повышение давления в ближней зоне связано с участком стационарного распространения волны при дефлаграции и более медленным начальным спадом давления в режимах недосжатой детонации. Даже при мгновенной детонации, несмотря на низкие начальные параметры воздушной волны (при г = г0 Дрт = 4,Зро), максимальное избыточное давление на фронте на участке г = (2,2... 7,0) rn выше, чем в детонационном режиме (до 10%).

Уменьшение скорости U < D/3 приводит к заметному снижению величины Дрт как вблизи заряда, так и на асимптотике, по сравнению с детонационным режимом, причем тем более резкому, чем меньше U.

При этом воздушная волна по своему профилю все больше вырождается в волну сжатия с возрастанием давления за фронтом. Так, если при U = 216 м/с максимальное давление начинает регистрироваться на фронте с расстояния г = 9,5гп, то при U = 95,5 м/с оно выходит на фронт волны на удалении г = 50гп.

Несколько иная картина наблюдается для импульса избыточного давления (рис. 12.72), однако и здесь можно выделить значение скорости. U « D/3. При U > D/3 величина г мало отличается от детонационного режима, причем не только в воздушной волне, но и в центральной области взрыва, где она даже несколько возрастает по отношению к нормальной детонации. Уменьшение U < D/3 приводит к заметному снижению і в воздухе и более резкому — в продуктах взрыва. В качестве особенностей можно отметить малое отличие импульсов на расстоянии г = (1,5...2)гп для всех скоростей более 216м/с и характерное снижение і в районе г = 0,8г0 при мгновенной детонации. Последнее связано с распространением волны разгрузки по продуктам взрыва, давление в которой впервые становится ниже атмосферного именно в указанном месте. Для дефлаграции можно ввести понятие детонационных эквивалентов по давлению (вр), импульсу (6і) или другому параметру, равных отношению масс (энергий) смеси, реагирующей в детонационном и дефлаграционном режимах, обеспечивающих на заданных расстояниях совпадение соответствующих параметров волны. Детонационные эквиваленты позволяют судить об относительной интенсивности режимов дефлаграции.
Предыдущая << 1 .. 272 273 274 275 276 277 < 278 > 279 280 281 282 283 284 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.