Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 267 268 269 270 271 272 < 273 > 274 275 276 277 278 279 .. 394 >> Следующая


12.5. Газовый взрыв

563

отраженной ударной волны изобары по форме отклоняются от окружностей, а фронт ее постепенно догоняет фронт основной ударной волны.

Рис. 12.63. Зависимость максимального избыточного давления Рис. 12.64. Зависимость импульса избыточного от расстояния при отражении давления от расстояния при отражении УВ газо-УВ газового взрыва от жесткой вого взрыва от жесткой поверхности, поверхности

На рис. 12.63 представлены зависимости максимального избыточного давления в отраженной волне на плоскости Дрг/ от расстояния до эпицентра взрыва. За масштаб измерения длины гм выбран радиус эквивалентного по объему полусферического заряда. Сплошная линия соответствует случаю детонации полусферического заряда, лежащего на жесткой поверхности. Пунктирными линиями, отмеченными кружочками, крестиками, квадратиками и треугольниками нанесено давление для случаев подрыва зарядов на высоте h/r0 = 1; 1,5; 2,0; 3,0, соответственно.

Из рисунка видно, что при отражении в эпицентре взрыва давление может быть больше детонационного (h/r0 < 1,5). С удалением от эпицентра, давление в отраженной волне становится больше давления от эквивалентного полусферического заряда, однако это превышение не превосходит 20-25 %. При дальнейшем увеличении расстояния давление в отраженной ударной волне стремится к давлению при взрыве эквивалентного по объему полусферического заряда. Для просчитанных вариантов не обнаружению возрастания давления (кроме случая Л/гп = 1) при переходе от регулярного к нерегулярному отражению воздушной ударной волны. Наблюдается лишь некоторый перегиб в ходе кривых Дрг^(г), причем при углах падения волны, заметно превышающих критические значения углов для плоской стационарной волны той же интенсивности. Вероятно, это связано с кри-волинейностью и нестационарностью падающей воздушной волны. Возрастание давления отражения при /і/гп = 1 происходит при углах, значительно меньших критического, и не связано с нерегулярным отражением. В случае /і/гп = 1 заряд касается плоскости и в этой области теоретически должно наблюдаться нормальное отражение как детонационной, так и ударной воздушной волны. При

564

12. Взрыв в воздухе

этом, отражение детонационной волны приводит к давлению порядка 5Opм, а отражение воздушной волны интенсивностью 15рм(что соответствует начальному давлению ударной волны в воздухе) должно приводить к давлению порядка 85рм.-Так как используемый численный метод приводят к «размазыванию» не только фронта ударной волны, но и контактного разрыва, то возрастание давления в отраженной волне при /і/гп = 1, скорее всего, связано с постепенным переходом от отражения детонационной волны к отражению воздушной ударной волны.

На рис. 12.64. представлены зависимости импульсов давления в отраженной волне на плоскости irf от расстояния в тех же обозначениях, что и на предыдущем рисунке. Видно, что лишь при h/ro = 1 наблюдается небольшое возрастание импульса в эпицентре взрыва за счет отражения волны. Во всех остальных случаях импульс под зарядом меньше, чем при детонации полусферического эквивалентного заряда на жесткой поверхности. С увеличением расстояния от эпицентра взрыва импульс в отраженной волне становится больше, чем в случае эквивалентного полусферического заряда, однако это возрастание не превосходит 15-20%. При дальнейшем увеличении расстояния импульс в отраженной волне стремится к импульсу от эквивалентного полусферического заряда.

5. Взрывные волны от сгорающих зарядов. Как уже отмечалось, газовый взрыв может протекать не только в режиме детонации, но также в режимах высокоскоростного распространения пламени или спокойного горения. Распространение пламени по горючей смеси описывается моделью дефлаграции [12.50], которая подразумевает наличие бесконечно тонкой зоны химической реакции (фронта горения), распространяющейся по смеси с некоторой видимой скоростью U. Перед фронтом горения в исходной смеси формируется ударная волна, а за фронтом — покоящиеся (слабая дефлаграция), либо движущиеся (дефлаграция Чепмена-Жуге) продукты сгорания (ПС). Предельным случаем распространения дефлаграции является детонация, когда скорость фронта горения равна скорости фронта УВ и область ударно сжатой исходной смеси становится бесконечно тонкой.

Параметры одномерной дефлаграции. Задача об одномерной стационар-ной дефлаграции, распространяющейся в совершенном газе от центра симметрии, является автомодельной и описывается системой дифференциальных уравнений первого порядка (12.95), которая записывается в виде

XDi — и du 2 de

с dX 7 - 1 dX '

(12.142)

где, кроме ранее введенных обозначений, Di — скорость фронта УВ; А = r/Dit — относительная координата в области течения.

Граничными условиями при решении системы (12.142) являются:

- равенство нулю массовой скорости среды в центре симметрии (и = 0 при

А = 0);

- соотношения динамической совместности на фронте УВ, которые можно

12.5. Газовый взрыв

565

преобразовать к виду
Предыдущая << 1 .. 267 268 269 270 271 272 < 273 > 274 275 276 277 278 279 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.