Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 266 267 268 269 270 271 < 272 > 273 274 275 276 277 278 .. 394 >> Следующая


Рис. 12.59. Последовательные стадии детонации газового заряда с цилиндрической осевой выемкой.

представлены стадии детонации заряда с отношением высоты к радиусу HjR = 4 с цилиндрической кумулятивной полостью радиусом 0,5Й в последовательные моменты времени t/ (R/um) = 0,2; 0,7; 1,76 (указаны цифрами у кривых). Как и в предыдущем случае, после выхода за контур заряда ударная волна быстро приобретает выпуклую форму и постепенно переходит в сферическую. В кумулятивной полости при отражении от оси симметрии на периферии заряда формируется трехволновая конфигурация (момент времени t/ (R/им) = 0,7). Продукты детонации «выдавливаются» из полости отраженной ударной волной и не достигают оси симметрии.

На рис. 12.60 приведены контуры ударных и детонационной волны и изобары в области течения при взрыве заряда с цилиндрической полостью для двух моментов времени t/ (R/um) — 0,2 и 0,7 до начала отражения ударной волны от оси симметрии и в процессе отражения. Цифры у кривых соответствуют уровню давления изобар р/рм- Видно, что давление в сходящейся к оси симметрии ударной волне существенно выше, чем в расходящейся. После отражения формируется вторая ударная волна, распространяющаяся вслед за основной, давление на фронте которой в момент времени t/ (R/um) = 0,7 изменяется от 50рм в точке отражения до Зрм на оси г.

На рис. 12.61, а, б представлены зависимости максимального избыточного давления Дрт и импульса давления і в волне от расстояния на оси симметрии z для полусферического заряда (сплошная линия), заряда с конической полостью

12.5. Газовый взрыв

561

3,0

2,0

1,0


DW







ЛЯ
\sw

I/ -4-


»hl і
W r/R

1,0

SW

г/Л

о

1,0

2,0

с углом при вершине 24° (пунктирная линия) и заряда с цилиндрической полостью (штрих-пунктирная линия), эквивалентных по объему газовой смеси. В качестве масштаба измерения длины гм выбран радиус полусферического заряда.

Давление на оси симметрии (рис. 12.61а) максимально в случае цилиндрической полости в заряде и достигает порядка 20Opм, т.е. на порядок превышает детонационное. После выхода волны за контур заряда давление на фронте УВ резко падает и на больших расстояниях (при г > 7гм) становится меньше давления от эквивалентного полусферического заряда. При взрыве заряда с конической выемкой на оси симметрии наблюдается два максимума давления, в каждом из которых оно достигает значения более 5Op д/. Вероятно, это связано с переходом от нерегулярного отражения ударной волны от оси симметрии к регулярному и обратно, так как угол падения ее на ось при распространении вдоль выемки сначала уменьшается, а затем возрастает. На больших расстояниях давление в волне также становится меньше давления от эквивалентного полусферического заряда.

Импульс избыточного давления в волне (рис. 12.616) при взрыве заряда с цилиндрической полостью в окрестности центра

симметрии возрастает примерно в два раза по сравнению с полусферическим зарядом, а в случае заряда с конической полостью он даже несколько снижается. Последнее связано с разгрузкой, возникающей при выходе детонационной волны на поверхность кумулятивной выемки. На периферии кумулятивных зарядов импульс избыточного давления в волне примерно в 4 раза выше, чем при взрыве полусферического заряда.

Таким образом, проведенные расчеты показывают, что при взрыве газовых зарядов с полостями, кумулятивные газовые струи не формируются. Это связано с тем, что плотность продуктов детонации в несколько раз меньше плотности прилегающего воздуха, а давление всего лишь на порядок превосходит атмосферное. Несмотря на это, за счет отражения ударных волн от оси симметрии, при взрыве кумулятивных газовых зарядов в локальных областях давление может на порядок превышать детонационное.

Взрыв заряда над жесткой поверхностью. Как уже отмечалось ранее, процесс отражения одномерных взрывных волн от жесткой поверхности также относится к классу двумерных нестационарных задач газовой динамики и может быть рассчитан с помощью разработанного алгоритма. Оценка параметров отражения ударных волн проведена на примере взрыва сферического заряда ацетилено-воздушной смеси стехиометрического состава на различных расстояниях от жесткой плоскости при нормальных внешних условиях. На рис. 12.62 а, б, в представлены последовательные стадии развития процесса взрыва заряда с центром на высоте, равной двум радиусам заряда г0.

Сплошными линиями в области течения нанесены изобары, цифры у которых соответствуют уровню давления р/рм- Пунктирными линиями нанесен

Рис. 12.60. Изобары в области течения при взрыве газового заряда с цилиндрической осевой выемкой

562

12. Взрыв в воздухе

фронт отраженной от плоскости ударной волны. В момент выхода детонационной волны на поверхности заряда (рис. 12.62а) течение ПД соответствует точечной симметрии (изобары имеют форму окружностей), а распределение давления в них — автомодельному решению задачи о сферической газовой детонации. На начальной стадии взаимодействия волны с плоскостью (рис. 12.626) наблюдается регулярное отражение, которое на некотором расстоянии от эпицентра взрыва переходит в нерегулярное с образованием маховской волны (рис. 12.62в). В области
Предыдущая << 1 .. 266 267 268 269 270 271 < 272 > 273 274 275 276 277 278 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.