Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 264 265 266 267 268 269 < 270 > 271 272 273 274 275 276 .. 394 >> Следующая


Результаты расчетов для безразмерного импульса избыточного давления в волне г/гм-\/РмРМ представлены на рис. 12.56. С уменьшением высоты низкого цилиндра импульс давления в волне падает как в центральной части заряда, так и в воздухе на некотором расстоянии от заряда. Возрастание импульса наблюдается лишь на периферии заряда и в малой окрестности вблизи него. При изменении H/R от 1/4 до 1/10 импульс в центре взрыва и на расстоянии г/гм = 10, по сравнению с полусферическим зарядом, уменьшается соответственно от 10% до 18% и от 12% до 24%. С увеличением высоты высокого цилиндра (H/R > 1) импульс давления в центре взрыва падает (для H/R=4/l и 10/1 на 13% и 25%, по сравнению с полусферическим зарядом), однако, затухает он медленнее и на некотором расстоянии становится даже больше, чем импульс от полусферического заряда, но очень незначительно (на 3.. .4% при H/R = 10/1).

Проведенные численные исследования взрыва цилиндрических газовых зарядов позволяют подобрать аналитические зависимости для основных параметров волны на жесткой поверхности, учитывающие величину отношения H/R < 1.

На больших расстояниях от заряда давление в воздушной волне определяется лишь энергетикой взрыва, не зависит от формы заряда и должно совпадать с давлением при взрыве эквивалентного полусферического заряда. Таким образом, первый член зависимости (12.132), (N = 2), описывающий асимптотику поведения

12.5. Газовый взрыв

557

давления при г -»• сю справедлив для любого заряда. Третий член (12.132), (N = 2) описывает изменение давления в малой окрестности вблизи заряда, где на параметры фронта ударной волны на плоскости еще не успевает повлиять волна разрежения, уходящая с верхнего торца, поэтому он будет иметь то же значение, что и для сферического заряда радиусом rn = R. Таким образом для максимального избыточного давления в УВ на жесткой поверхности можно записать зависимость

*± = 0,249 (^SK) + к (ШЖ\° + AeM-^)

Pa \ Г J \ Г J 0,15Л

где К и а — константы, зависящие от отношения H/R, а энергия ударной волны увеличена в два раза, так как размещение заряда на жесткой поверхности эквивалентно взрыву заряда удвоенной массы в свободном пространстве.

По данным численных расчетов для газовых зарядов с отношением H/R, изменяющимся в диапазоне 0,1... 1, показатель степени а можно описать линейной зависимостью

а = 1,7+-^-.

Коэффициент К в формуле (12.139) определяется по известному значению начального давления УВ (12.123) при г = R

К=( R ) (^-0,249

V У2EW /Ра I I Pa

^/2EwIPa^

Для импульса избыточного давления на жесткой поверхности внутри низкого цилиндрического заряда можно провести выкладки, аналогичные одномерному случаю. При этом время прихода волны разрежения в центральной области заряда в основном определяется его высотой, а на периферии — радиусом. Таким образом, в формуле (12.127) параметр г0 будет зависеть от г и изменяться от значения, несколько большего H в центре взрыва (за счет подпитки давления от боковой области заряда), до значения, несколько меньшего R на краю заряда (за счет дополнительной разгрузки с торца). Анализ численных результатов позволяет записать эту зависимость в виде

T0 = VHR + r ({I^

Подставляя это выражение в (12.127), с учетом (12.124) и значений коэффициентов при N = 2, получим

і = I 3,21%/ЯД (0,31 - - г I 0,518 - 0,924^--

D \ V PDj \ PD

Для описания импульса избыточного давления в воздушной УВ на плоскости также можно воспользоваться зависимостью, полученной для сферического

558

12. Взрыв в воздухе

заряда (12.133), (N = 2). Выражение, стоящее в скобках, описывает немонотонное изменение импульса вблизи заряда и, поэтому, будет таким же, как и для сферического заряда радиусом гп = R- Снижение импульса в УВ, по сравнению с эквивалентным полусферическим зарядом за счет разгрузки с верхнего торца, можно связать с уменьшением эффективного радиуса заряда. Численные расчеты для зарядов с отношением H/R = 0,1... 1 для этой величины дают зависимость

которая при H = R приводит к радиусу эквивалентного полусферического заряда.

Таким образом, для импульса избыточного давления в воздушной УВ на плоскости при взрыве низкого цилиндрического газового заряда получим (с учетом удвоения энергии взрыва)

где константа В определяется по значению і на поверхности заряда из (12.140) при г = R.

Зависимости (12.139)-(12.141) описывают результаты численных расчетов в области взрыва до расстояния, равного 15 радиусам эквивалентного полусферического заряда, с точностью 10... 15 %.

Анализ результатов численных расчетов для высоких цилиндрических газовых зарядов с отношением HjR = 1... 10 показывает, что в ближней зоне взрыва на жесткой поверхности до момента прихода волны разрежения с торца заряда, параметры УВ изменяются аналогично случаю одномерного цилиндрического заряда, а на больших расстояниях практически совпадают с параметрами взрыва эквивалентного по объему полусферического заряда. Поэтому, для оценки параметров взрыва высокого цилиндрического заряда на жесткой поверхности, в первом приближении можно воспользоваться зависимостями для одномерных взрывов, используя их в соответствующих областях.
Предыдущая << 1 .. 264 265 266 267 268 269 < 270 > 271 272 273 274 275 276 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.