Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 263 264 265 266 267 268 < 269 > 270 271 272 273 274 275 .. 394 >> Следующая


Такой характер распределения давления в области течения приводит к тому, что спад давления на фронте воздушной волны в направлении оси симметрии резко замедляется. Например, при удалении фронта волны вдоль оси z от расстояния 0,5Я до 1,OiZ (т.е. в два раза) избыточное давление на нем уменьшается от 5,9р0 до 3,8ра (т.е. примерно в 1,5 раза).

После выхода детонационной волны на боковую поверхность заряда (рис. 12.54в) формируется цилиндрическая волна разрежения, которая приводит к появлению минимума давления на жесткой поверхности в области между фронтом воздушной волны и разлетающимися продуктами взрыва. Вдоль оси симметрии также

0 Рис.

0,75 1,0 1,25 r/R

12.54. Последовательные стадии детонации низкого цилиндрического газового заряда.

12.5. Газовый взрыв

555

Таблица 12.9

Параметры ударной волны в направлении оси цилиндрических зарядов


H R
z/гм

0
*0,35
0,6
1,0
1,5
*2,20
3,0
4,0
6,0
10,0
15,0

Pa
1/1
18,89
18,89
18,89
18,89
5,6
2,55
1,35
0,77
0,35
0,134
0,064

1/4
18,8?
18,89
6,7
4,5
3,55
2,35
1,40
0,85
0,39
0,149
0,071

4/1
18,89
18,89
18,89
18,8?
18,8S
18,89
3,46
1,02
0,26
0,083
0,044


1/1
2,48
2,34
2,19
1,72
0,95
0,535
0,386
0,292
0,191
0,111
0,072

ГМу/РаРа
1/4
2,23
1,86
1,49
0,81
0,59
0,45
0,353
0,276
0,189
0,118
0,078

4/1
2,18
2,06
1,94
1,88
1,74
1,16
0,404
0,214
1,118
0,068
0,044

появляется область пониженного давления в районе поверхности газового пузыря. На фронте воздушной волны в направлении угла заряда наблюдается локальный минимум давления.

Дальнейшее распространение волны приводит к тому, что фронт ее по форме приближается к сферическому, газовый пузырь, продолжая расширяться в осевом направлении, начинает схлопываться в радиальном и также приближается по форме к сфере. Параметры на фронте воздушной волны в радиальном направлении резко падают и становятся меньше параметров в осевом направлении. Например, на расстоянии 107? от центра взрыва избыточное давление в осевом направлении на 30 %, а импульс давления — на 20 % больше чем в радиальном.

Характер изменения параметров на фронте волны вдоль оси симметрии для зарядов с различным отношением H/R можно проанализировать по данным табл. 12.9, в которой приведены значения безразмерного избыточного давления на фронте Арт/ра и импульса положительной фазы давления г/гмл/РаРа на различных расстояниях от центра взрыва z/гм, выраженных в радиусах эквивалентного по объему полусферического заряда г м- Отношение H/R = 1/1 в таблице соответствует полусферическому заряду, а звездочкой отмечены высоты цилиндрических зарядов. При детонации низкого цилиндра (H/R = 1/4) после выхода волны на поверхность заряда давление на фронте вначале меньше, а начиная с расстояний z и 2,5гм становятся больше, чем при взрыве полусферического заряда (H/R = 1/1). На расстоянии z = \Ъгм это превышение составляет примерно 10%. В случае взрыва высокого цилиндра (H/R = 4/1), давления на фронте после выхода волны из заряда резко падает и на расстояниях z > Ъгм становится меньше, чем для полусферического заряда (примерно на 30 % при z = \Ъгм). Аналогичная картина наблюдается для импульса фазы сжатия, который для низкого цилиндра при z > 7гм выше (на 8% при z = 15гм), а для высокого цилиндра при z > Згм ниже (на 40% при z = \Ъгм), чем в случае взрыва полусферического заряда. Такой характер поведения параметров волны вблизи заряда объясняется изменением доли энергии, излучаемой при взрыве в направлении оси симметрии, которая для низкого цилиндра выше, чем для полусферического и, тем более, для высокого цилиндра.

Изменение параметров волны при распространении вдоль жесткой поверхности представлено на рис. 12.55 и 12.56, где сплошными линиями нанесены результаты для полусферического заряда, пунктирными — для случая H/R = 1/4, штрих-пунктирными — для H/R = 1/10, штриховыми с кружочками — для H/R = 4/1 и штриховыми с крестиками — для H/R = 10/1. В качестве масштабов измерения выбраны параметры окружающего воздуха и радиус эквивалентного полусфери-

556

12. Взрыв в воздухе

ческого заряда.

Рис. 12.55. Максимальное избыточное давление при распространении волны вдоль жесткой поверхности

Рис. 12.56. Импульс избыточного давления в ударной волне при распространении волны вдоль жесткой поверхности

На рис. 12.55 представлены зависимости безразмерного максимального избыточного давления в волне Арт/рм от безразмерного радиуса г/гм- Видно, что с уменьшением высоты низкого цилиндра спад давления на фронте воздушной волны возрастает и оно становится меньше давления при взрыве полусферического заряда, при этом чем меньше отношение H/R, тем меньшее давление наблюдается в волне. Например, при H/R =1/4 и 1/10 на расстоянии г/гм = Ю избыточное давление уменьшается соответственно на 20% и 55%. Увеличение высоты высокого цилиндра (H/R > 1) приводит к уменьшению затухания давления на начальной стадии распространения волны и на некотором расстоянии оно становится практически равным давлению при взрыве полусферического заряда при любом отношении H/R.
Предыдущая << 1 .. 263 264 265 266 267 268 < 269 > 270 271 272 273 274 275 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.