Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 262 263 264 265 266 267 < 268 > 269 270 271 272 273 274 .. 394 >> Следующая


Результаты расчетов для заряда с отношением H/R =1/1 показывают, что параметры УВ в этом случае практически не отличается от взрыва эквивалентного по объему полусферического заряда. Отклонение отношения H/R от единицы как в большую, так и в меньшую сторону приводит к изменению характера течения в осевом и радиальном направлениях.

На рис. 12.53. представлены последовательные стадии детонации заряда с отношением H/R = 4/1 с изобарами в области течения в моменты времени t/(R\/pa/Pa) = 0,313; 0,616; 1,09, где ра, ра — давление и плотность окружающего воздуха, когда детонационная волна распространилась примерно на половину длины заряда, вышла на торец заряда и вскоре после выхода волны из заряда. Цифры у сплошных линий соответствуют величине давления изобар р/ра-

После выхода детонационной волны на боковую поверхность заряда (рис. 12.53а) внутрь ПД уходит волна разрежения, фронт которой (штриховая с двумя пунктирами линия на рисунке) вдоль оси г распространяется со скоростью, примерно равной половине скорости детонации. В области, не охваченной волной разрежения, распределение давления остается автомодельным, а изобары представляют отрезки окружностей. Воздух в воздушной ударной волне занимает узкую область между фронтом волны и поверхностью газового пузыря (штриховая линия на рисунке). Давление на фронте воздушной ударной волны уменьшается в направлении от поверхности заряда к оси г. Минимальные давления наблюдаются в области волны разрежения в продуктах взрыва на оси г.

При дальнейшем распространении детонации (рис. 12.536) волна разрежения выходит на ось симметрии и автомодельное распределение давления существует лишь в малой окрестности ее фронта. Давление в волне разрежения резко падает и, за счет преимущественно радиального течения газа, в ней формируется вторичная ударная волна, фронт которой (штрих-пунктирная линия на рисунке) сначала распространяется в направлении разлетающегося газа, а затем начинает схлопывать-ся к оси симметрии. Давление на фронте вторичной волны вначале уменьшается, а при приближении к оси симметрии начинает возрастать. Минимальные давления

12.5. Газовый взрыв

553

в области течения наблюдаются на оси симметрии. На жесткой поверхности появляется локальный максимум давления на фронте схлопывающейся вторичной волны. Поверхность газового пузыря постепенно отстает от фронта воздушной ударной волны.

Формирование вторичной ударной волны и отражение ее от центра симметрии приводит к тому, что в длинных цилиндрических зарядах (при H/R > 4/1) на оси симметрии формируется комплекс, состоящий из детонационной волны и движущейся за ней на расстоянии порядка четырех радиусов заряда волны сжатия с интенсивностью, примерно равной 1/3 от давления детонации.

После выхода детонационной волны на торец заряда осевая волна разгрузки начинает «съедать» вторичную ударную волну. Рис. 12.53в соответствует моменту времени, когда разгрузка с торца еще не дошла до точки отражения вторичной волны и максимальное давление в области течения наблюдается именно в этом месте. Газовый пузырь отслеживает форму заряда и расширяется как в радиальном, так и в осевом направлениях. На фронте воздушной ударной волны наблюдается локальный минимум давления в направлении угла заряда. На жесткой поверхности видна вторичная волна, распространяющаяся вслед за основной воздушной волной.

В дальнейшем фронт ударной волны постепенно стремиться к сферической форме, газовый пузырь, продолжая расширяться в радиальном направлении, начинает схлопываться в осевом, и также по форме приближаться к сфере. Параметры на фронте волны в осевом направлении после выхода детонации в воздух резко падают и становятся значительно меньше параметров в радиальном направлении. Например, при взрыве заряда с отношением H/R = 4/1 на расстоянии 18i? от точки инициирования, избыточное давление в осевом направлении на 35 %, а импульса давления — на 40 % меньше, чем в радиальном направлении.

Несколько иная картина течения наблюдается при взрыве заряда в форме низкого цилиндра. На рис. 12.54 представлены последовательные стадии детона-

554

12. Взрыв в воздухе

ции заряда с отношением H/R = 1/4 и изобары в области течения в моменты времени t/(Ry/pa/Pa) = 0,0771; 0,154; 0,221, когда детонационная волна прошла половину радиуса заряда, вышла на боковую поверхность заряда и через некоторое время после выхода волны в воздух. Обозначения на рисунке соответствуют предыдущему случаю.

После выхода волны на торец заряда (рис. 12.54а) в продукты детонации уходит волна разрежения, в области которой распределение давления отклоняется от автомодельного. Однако, в отличие от случая высокого заряда (см. рис. 12.53а), за счет преимущественно плоского распространения ударной волны, давление на ее фронте падает медленнее, и волна разгрузки имеет меньшую интенсивность. Это приводит к тому, что области пониженного давления в волне разрежения не образуется, и вдоль оси симметрии давление монотонно убывает от фронта волны к центру взрыва.

При дальнейшем распространении детонации, за счет подпитки от вновь реагирующих частей заряда, давление в продуктах взрыва падает медленнее, чем на фронте ударной волны и наступает момент, когда давление в области течения вдоль оси г становится больше давления на фронте воздушной волны (рис. 12.546). Так как разлет ПД в волне разгрузки носит преимущественно плоский характер, то явно выраженной вторичной волны с крутым фронтом не формируется.
Предыдущая << 1 .. 262 263 264 265 266 267 < 268 > 269 270 271 272 273 274 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.