Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 257 258 259 260 261 262 < 263 > 264 265 266 267 268 269 .. 394 >> Следующая


На рис. 12.45- 12.47 пунктирными линиями нанесены максимальное давление и импульсы давления и скоростного напора разлетающихся в вакууме продуктов детонации ацетилено-воздушной смеси, полученные в результате численных расчетов. Уже с расстояний г = (2... 3)гм численные расчеты начинают совпадать с асимптотическими зависимостями (12.120)-(12.122) (штрих-пунктирные прямые на рисунках). Из графиков видно, что максимальное давление и импульс давления при взрыве в вакууме очень быстро падают и уже на расстояниях в несколько радиусов заряда становятся пренебрежимо малы по сравнению с аналогичными параметрами воздушного взрыва. Напротив, импульс скоростного напора при взрыве в вакууме даже несколько больше, чем при взрыве в воздухе.

Сравнение параметров газового взрыва и взрыва заряда конденсированного ВВ. Для сравнительного анализа воспользуемся результатами числен-ного моделирования сферического взрыва заряда тэна стандартной плотности Рвв = 1600кг/м3 [12.16] и стехиометрической ацетилено-воздушной смеси. На рис. 12.51 представлены зависимости максимального избыточного давления на фронте волны Арт (а), импульса положительной фазы избыточного давления г (б), длительности фазы сжатия т (в) и импульса положительной фазы скоростного напора j (г) от расстояния для ацетилено-воздушной смеси (сплошные линии, отмеченные цифрой 1) и заряда тэна (пунктирные линии), эквивалентных по выделяющейся энергии E0. В качестве масштабов измерения величин приняты давление и плотность атмосферы при температуре 15°С рм = 0,10133 МПа, р = 1,2249 кг/м3,и энергетический радиус взрыва гм = {Е0/рм) ^N+1^ (для сферического взрыва N=2) . Остальные масштабы определяются соотношениями: *м = гм/у/рм/рм', ім = PMt)M- Радиус сферического заряда тэна примерно в 13 раз меньше газового.

Максимальное избыточное давление при взрыве конденсированного BB (KBB) везде выше, чем при детонации TBC Причем на начальном участке распространения воздушной УВ (вблизи зарядов) законы изменения Арт для KBB и TBC

542

12. Взрыв в воздухе

существенно различны. Если при взрыве KBB величина Дрто уменьшается обратно пропорционально радиусу в степени примерно 1,4, то при газовом взрыве — в степени порядка 8. Законы изменения Арт в обоих случаях становятся подобными лишь на очень большом расстоянии (порядка 100 радиусов заряда KBB). Как отмечалось раннее, такой характер изменения Арт связан с относительной величиной начального давления воздушной УВ, которая при газовом взрыве примерно в 1,5 раза больше, а при взрыве KBB — на два порядка меньше среднего давления в продуктах детонации.

12.5. Газовый взрыв

543

По импульсу избыточного давления (рис. 12.516), KBB имеет преимущество в непосредственной близости от заряда ( на расстояниях менее двух радиусов) и в дальней зоне (более 20 радиусов заряда). Снижение импульса избыточного давления при взрыве KBB на расстояниях 5... 15 радиусов заряда связано с попаданием точек регистрации этого параметра в расширяющиеся ПД, давление в которых становится существенно меньше, чем в прилегающих к ним частицах воздуха. Изменение і с расстоянием в обоих случаях становится подобным лишь на расстояниях более 70 радиусов заряда KBB.

Длительность фазы сжатия (рис. 12.51в), в центральной области у TBC существенно выше, чем при взрыве KBB (до порядка и более). Превышение значений г для KBB наблюдается лишь с расстояний порядка 60 радиусов заряда, причем закон возрастания г несколько иной, чем у TBC Не монотонность изменения г в обоих случаях наблюдается в области максимального расширения ПД и связана с волновым характером течения.

Импульс скоростного напора (рис. 12.51г), при взрыве KBB везде больше, чем у TBC, причем вблизи заряда KBB это превышение может достигать нескольких порядков. Начиная с некоторого расстояния (примерно двух радиусов газового заряда) характер изменения j для TBC и KBB становится подобным.

Более высокие параметры УВ при взрыве KBB объясняются тем, что энергия, уходящая в воздух, в этом случае примерно в два раза выше, чем при газовом взрыве (КПД взрыва заряда тэна п = 0,873, а при взрыве ацетилено-воздушной смеси Tj = 0,438).

При оценке разрушительных последствий газового взрыва часто сравнивают его с взрывом заряда КВВ, масса которого равна массе горючего в TBC На рис. 12.51 штрих-пунктирными линиями нанесены параметры взрыва сферического заряда тэна с массой, равной массе ацетилена в газовом заряде. Видно, что в этом случае газовый взрыв практически везде имеет более высокие параметры. Для оценки этого превосходства можно воспользоваться понятием эквивалента газового взрыва по отношению к КВВ, который равен отношению массы заряда KBB к массе горючего в TBC, обеспечивающих получение на одном и том же расстоянии равных значений рассматриваемого параметра. Так как законы изменения параметров при взрыве KBB и TBC различны, то величина эквивалентов по каждому из них будет разной и меняется с расстоянием, приближаясь лишь на бесконечности к некоторому асимптотическому значению. Приведенные на рис. 12.51 результаты позволяют определить теновые эквиваленты для сте-хиометрической ацетиленовой TBC По максимальному избыточному давлению локальный максимум эквивалента наблюдается на периферии заряда (~ 4,2) и на асимптотике (~ 4,8). По импульсу избыточного давления на периферии заряда эквивалент достигает значения порядка 102, а на асимптотике примерно равен 6,3. По длительности фазы сжатия внутри TBC эквивалент имеет порядок 103 и практически теряет смысл, так как заряд KBB по своим размерам становится соизмерим с TBC В области воздушной УВ при удалении от заряда TBC на расстояние от 5 до 50 радиусов эквивалент по т снижается с 6 до 3 . По импульсу скоростного напора, начиная с двух радиусов газового заряда, эквивалент остается практически постоянным и равным примерно 5,4.
Предыдущая << 1 .. 257 258 259 260 261 262 < 263 > 264 265 266 267 268 269 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.