Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 20 21 22 23 24 25 < 26 > 27 28 29 30 31 32 .. 394 >> Следующая


50

3. Одномерные изоэнтропийные движения газа

Для частного случая при N = 0 и к = 3 общее решение можно также получить, решая уравнения (3.7) при к = 3:

^ + („±c)*Mi>=0, (3,2)

или, если обозначить и +с = а, и — с = ?, то получим:

да да d? d?_

Общее решение этих уравнений имеет вид при к = 3:

a; = (u + c)f + Fi (и + с), а; = (и — c)f + F^u- с).

(3.84)

То есть общее решение при к = 3 зависит от двух произвольных функций F1(U + с), F2(U-C).

В п. 3.2. было установлено, что простая волна либо граничит с областью покоя, либо с областью стационарного течения. Поэтому движение, описываемое общим решением (3.84), не может непосредственно примыкать к этим областям, а отделено от них промежуточной областью простой волны. Граница между простой волной и волной, описываемой общим решением, поскольку она одновременно является границей между областями двух различных аналитических решений, всегда является характеристикой.

Область, характеризуемая общим решением, может слева и справа сопрягаться также с областями, характеризуемыми общими решениями, или с одной стороны — с областью, описываемой особым решением, а с другой стороны областью, описываемой общим решение. Может быть также случай, когда с обеих сторон области общего решения находятся области особых решений. Простая волна должна сопрягаться или с областью покоя, или с областью стационарного движения.

Область возмущения, описываемая общими решениями, может быть также ограничена с одной стороны стенкой, что приводит к отражению, а часто и к сложному взаимодействию различных волн.

Область общего решения в ряде случаев может быть ограничена с одной или обеих сторон областями возмущения, имеющими другую энтропию, т.е. отделяться от них так называемым особым или контактным разрывом.

Полученные общие решения, если известны начальные и граничные условия, дают возможность решать ряд задач, связанных с определением движения при отражении волн разрежения от стенки, при двустороннем истечении газа из трубы, взаимодействии волны разрежения с ударными волнами, при отражении детонационных волн от стенки (см. гл. 15).

Глава 4

Элементарная теория ударных волн

4.1.

Основные зависимости

Ударные волны играют исключительно важную роль в механизме распро-транения детонационных волн и представляют большой интерес при изучении іеханического действия взрыва в различных средах.

Теория ударных волн была создана еще во второй половине XIX века главным бразом трудами Римана, Ренкина, Гюгонио [26]-[28]. Первые исследования удар-;ых волн с учетом теплопроводности были проведены Решенным, который вывел уія них основные дифференциальные уравнения. Основные зависимости для тационарных волн можно также получить непосредственно, путем применения сновных законов сохранения, не прибегая к интегрированию дифференциальных равнений [7, 9, 12, 20]. Перейдем к выводу основных уравнений теории ударной олны.

Предварительно рассмотрим общие условия о фронте произвольной, неодномерно движущейся ударной волны. Фронт ударной волны

южно рассматривать как поверхность, на кото- нормаль

ой претерпевают разрыв непрерывности пара- ___ (2> .кповерхности

сь X направим по нормали к поверхности изу-аемого элемента (рис. 4.1).

На поверхности разрыва должны выполняться основные законы сохранения: [ассы, количества движения и энергии.

Из закона сохранения массы вытекает, что на поверхности разрыва должен ыть непрерывным поток среды через рассматриваемый элемент поверхности, [оток среды, отнесенный к единице площади поверхности разрыва, есть ри, где — плотность среды, а и — компонента скорости ее потока по оси х. Поэтому, бозначив индексами 1, 2 соответственно состояние невозмущенной и возмущенной реды, т.е. состояния среды по обе стороны от поверхности разрыва, можем

(етры, характеризующие состояние и движение реды.

Для вывода основных соотношений на поверх-ости разрыва в самом общем случае неустано-ившихся движений среды, рассмотрим какой-ибо элемент поверхности разрыва в течение есконечно малого промежутка времени. Рассмо-рение проведем в прямоугольной системе коор-,инат, движущейся вместе с элементом, причем

Рис. 4.1. К выводу зависимостей на поверхности разрыва

52

4- Элементарная теория ударных волн

написать закон сохранения массы (на поверхности разрыва) в виде

РіЩ = P2U2. (4.1)

Закон сохранения потока количества движения запишется в следующем виде. Непрерывность ж-компоненты потока количества движения будет определяться соотношением

Pi + Piul =Р2+ Р%и\. (4.2)

Непрерывность у-компоненты и z-компоненты потока количества движения соответственно будет определяться соотношениями

PiUiVx = p2u2v2, (4.3)

PiUiWi = p2u2w2. (4.4)

Условие непрерывности потока энергии, выражающееся законом сохранения энергии, будет иметь вид

V2 V2

PiUi(-±- + h) = p2u2(-?-+i2), (4.5)

V1 = у/и2+V2+w2, V2 = yju2 + v2+wl (4.6)

где V1 и V2 — полные скорости среды, і = E +pv — энтальпия, или теплосодержание, среды.
Предыдущая << 1 .. 20 21 22 23 24 25 < 26 > 27 28 29 30 31 32 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.