Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 238 239 240 241 242 243 < 244 > 245 246 247 248 249 250 .. 394 >> Следующая

r f
11 і' ¦/1,
1 Xt I/ lN
1 \>
,2948 SP.3'
09
^0,4
»79



—#—
\< »•0
\А 'і і , J-
I
L "

>

9 а


---


0,6
!29

О

Рис.

500

1000

1500 А,1900

Рн. "™ 24

20

10





























,о.
01
»4
















і
\



















і;
0,
02
53














$


Wo
272














/
і
?
і















/




0^u













/

>
I
\p,o
'448










4

*
\\

\

0,
0565






-







A

, -

,и/о
09
95



-






2-
¦V
• IT '
-
-I
=?^




-
fr'

-

fcj

л
-Ir*

1


О

Рн, атм

200

400

600 Я, 760

1,4

0,8

0,6
















0,6
542











/
,0.8
729










/
IIs
ч1,
18!
4








/
»
11 I
/\
¦—^
1,62
а.
»975
г— —
Й79
п




/
V

?




— •

Iy

г:





2,9
»79

- ¦
._
г




































2000

4000

i?0 6000

12.14. Изменение давления за фронтом ударной волны на различных относительных

расстояниях

Огибающая, проведенная по вершинам штриховых кривых, дает зависимость давления во фронте ударной волны от безразмерного расстояния R0.

На рис. 12.15 показана зависимость времени действия фазы сжатия и разрежения (кривые 1 и 2 соответственно) ударной волны от расстояния (в безразмерных единицах).

Для ударных волн обычного взрыва, согласно Садовскому, время действия фазы сжатия равно t и 1,5 • 10_3^/ізЛ/гя, где q — вес заряда; гя = Ля у/Е/ра, і = т у/E jра j са ид = Е/(4,27-105), где E — энергия заряда BB; удельлная энергия

12.3. Теория точечного взрыва

499

принята равной 1000ккал/кг= 4,27 • 105кГм/кг (тротил). После подстановок получим т = 0,26\Ая- Сравнение данных по времени действия ударной волны показывает, что как для обычного, так и для точечного взрывов, время действия фазы сжатия описывается подобными закономерностями, т.е. время действия

пропорционально AJ^2.

Время действия фазы разрежения практически не зависит от расстояния: т_ = 1,22 = tca/e и t_ = 4,25^дув/са сек. Изменение давления со временем на различных расстояниях, характеризуемых избыточным давлением во фронте ударной волны, показано на рис. 12.16 (г — время действия фазы сжатия, причем 0 ^ t ^ т).

Зависимость (Др/Дря)(?/т) может быть выражена эмпирической формулой Др/Дря = (1 — t/т) ехр{—at/т}; если Дря ^ 1 атм, то а = 1/2 + Дря- Для ударных волн с 1 атм ^ Дря ^ Затм

Рис. 12.15. Зависимость времени действия фазы сжатия и разрежения ударной волны от безразмерного расстояния.

а = - + Дря

^1,1-(0,13 + 0,20Дря)^ • Подобные же зависимости установлены и для скоростного напора:

1,0

Ap

где для волн с Дря <1атм Ь = 0,75 + 3,2Дрн.

Необходимо отметить, что в области, где можно пренебречь атмосферным давлением по сравнению с давлением во фронте ударной волны, численное решение дает результаты, практически совпадающие с аналитическим решением задачи для сильного точечного взрыва. Это справедливо для области, где A ^ 0,2.

Сказанное подтверждается рис. 12.17, где сплошными кривыми показано изменение параметров газа за фронтом автомодельной ударной волны, а штриховыми — для точечного взрыва с учетом противодавления (для двух моментов времени).

При численном решении задачи о точечном взрыве предполагалось, что газ, вовлекаемый в движение, является идеальным. Применительно к воздуху это справедливо, если Дря ^ Ю атм.



























<о,:



















































\io










,50









V
I--









0 г/т 1,0

Рис. 12.16. Изменения давления со временем для ударных волн различной интенсивности (на различных расстояниях от центра взрыва).

500

12. Взрыв в воздухе

Поскольку масса воздуха, сжимаемого ударной волной до давления Др ^ 10 атм, составляет лишь 5% от массы воздуха, сжимаемого волной до Др ^ 1атм, то с достаточной точностью решение справедливо для воздуха в области, где Др ^ 10 атм. В области, где Др ^ 10 атм, необходимо учитывать неидеальность воздуха. В решении не учитывается перенос энергии взрыва излучением, который для очень мощных взрывов может иметь существенное значение. Не учтены также процессы ионизации и диссоциации, которые, впрочем, существенны лишь в области вблизи очага взрыва.
Предыдущая << 1 .. 238 239 240 241 242 243 < 244 > 245 246 247 248 249 250 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.