Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 237 238 239 240 241 242 < 243 > 244 245 246 247 248 249 .. 394 >> Следующая


Развитие машинной вычислительной техники позволяет в настоящее время сравнительно просто решать подобные задачи. Численное решение задачи о взрыве сферического заряда BB в воздухе приведено в работах [12.12], [12.13]. Задача о сильном взрыве в неограниченной атмосфере постоянной плотности была решена методом численного интегрирования. Результаты решения в виде графиков и составленных по табличным данным эмпирических формул приведены в работах [12.25], [12.26]. Задача решена для трех случаев: точечного взрыва, изотермической сферы, плотность газа внутри которой равна плотности газа вне сферы, и и изобарической сферы, температура внутри которой равна температуре газа вне сферы. Начальные давления в изотермических сферах 2000 и 121 атм.

Начальное давление среды вне сферы и в среде, окружающей точечный источник, принималось равным одной атмосфере.

Приведем основные результаты численного решения указанных задач. В качестве основных переменных приняты безразмерное расстояние А = г/є и безразмерное время т = tca/e, где г — расстояние от центра взрыва, є — величина, пропорциональная энергии взрыва, перешедшей в ударную волну (динамическая длина), t — время и са — скорость звука в газе перед фронтом ударной волны; є — определяется соотношением

?з = E11 = Ь Г J . + ?\ R2dR _

Pa Pa j \ 2 / 3(7 - 1)

О

где Еув — энергия, сообщенная газу при взрыве ударной волной, ра — атмосферное давление (давление перед фронтом ударной волны), р — плотность газа за фронтом ударной волны, и — скорость газа за фронтом ударной волны, Евн — удельная внутренняя энергия газа в ударной волне, и2/2 — удельная кинетическая энергия газа в ударной волне, 7 — показатель адиабаты газа, принятый в решаемых задачах постоянным, гя — расстояние от центра взрыва до фронта ударной волны.

Второй член правой части соотношения (12.55) дает начальную внутреннюю энергию газа.

Зависимость избыточного давления во фронте ударной волны от Ая (Ая = г я /є) показаны на рис. 12.12. Сплошные кривые дают зависимость Дря(Ая) для точечного взрыва, штриховые кривые отображают зависимость избыточного давления во фронте ударной волны от Ая для случая изотермических сфер с начальным

12.3. Теория точенного взрыва

497

давлением 2000 и 121 атм. Штрихпунктирные кривые отображают решение для изобарической сферы.

Для точечного взрыва в интервале рн ^ 10 атм результаты численного решения хорошо описываются эмпирической формулой

Арн = 0,1567ЛЯ3 + 1 атм. (12.56)

Для слабых ударных волн

Арн = 0,137ЛЯ3 + 0,119ЛЯ2 + 0.269ЛД1 - 0,019 атм. (12.57)

где 0,1 ^ Арн ^ 10 или 0,26 < Ля < 2,8. Если энергию, перешедшую в ударную волну, выразить в единицах тротилового эквивалента и расстояние гя — в метрах, то зависимости (12.56) и (12.57) можно написать так:

АРН = Щг. + 1 атм (12.58)

Арн = 0,975^^ + 1,455?^- + 5,85^ - 0,019 атм, (12.59)

гн ггн гн

где дув — тротиловый эквивалент взрыва по ударной волне (для случая взрыва в неограниченной атмосфере).

Из рис. 12.12 следует, что решение для изотермических сфер практически сливается с решением для точечного взрыва, начиная с расстояния г ^ 27?, т.е.. когда масса газа, вовлеченного в движение ударной волной,в десять и более раз превосходит начальную массу газа в изотермической сфере.

Зависимость максимального скоростного напора Qh = 1/2рнин (ря — плотность газа во фронте ударной волны, а ин — скорость его движения) от безразмерного расстояния Ля показана на рис. 12.13 (для точечного взрыва).

Рис. 12.12. Зависимость избыточного давления во Рис. 12.13. Зависимость максимального фронте ударной волны от безразмерного расстоя- скоростного напора от безразмерного рас-ния стояния.

498

12. Взрыв в воздухе

Зависимость ин от Ля в интервале Дря ^ 0,1 атм хорошо описывается эмпирической формулой

ин = 0,30ЛН3/2 = 3,66-^4—• (12.60)

г2

Изменение давления за фронтом ударной волны на различных относительных расстояниях показано на рис. 12.14. Штриховые линии показывают изменение давления в функции координаты, а цифры у вершин кривых — время после взрыва в безразмерных единицах г = tca/r. Безразмерное расстояние R0 связано с расстоянием гя до фронта ударной волны соотношением гя = єі?о/1627,2 или

ра 1627,2 =2'15'1° R°^-

200

100








Jp—Г I











I
л
I I
0,0033











/
А













J
/
\\\
•,OC
43











г
\,\Л












/

Il
Y
),0053
К I









s
¦
Л<

\л,о
)61








»-
*
" л
I

08 0,0
J
116










-t



її








•й-
I ¦
-V _I
' П 1 0,0155

О

Pj], атм

100

200

A0 300

3,0

2,0

1,0




М),1386






/
/
і\о,1б20
гЛ






/
:
і v !л
,2011 XP»2'
76




/
/ і
Предыдущая << 1 .. 237 238 239 240 241 242 < 243 > 244 245 246 247 248 249 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.