Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 230 231 232 233 234 235 < 236 > 237 238 239 240 241 242 .. 394 >> Следующая


На рис. 12.5 для более поздних моментов времени (9, 10, 11) представлены распределения давления в области течения. После выхода вторичной УВ на

12.2. Взрыв зарядов конденсированного BB 477

Рис. 12.3. Распределения плотности в области течения при сферическом взрыве заряда ТНТ: 1... 8 — последовательные моменты времени

TIT,

зо і-,-г

2

25 -

20 -

15 -

1

10 S

0 2 4 6 8 10 12 14 16 18 20 22 24 TIr0 Рис. 12.4. Распределения температуры в области течения при сферическом взрыве заряда ТНТ: 1... 6 — последовательные моменты времени t

поверхность пузыря ПД происходит распад произвольного разрыва и в воздух уходит УВ, а в ПД — волна разрежения (распределение 9), в хвосте которой формируется вторая вторичная волна. Этот процесс многократно повторяется (10) и в конце концов в воздухе формируется основная УВ, в фазе разрежения которой присутствует цуг вторичных волн, постепенно отстающих от ее фронта (11).

12.2. Взрыв зарядов конденсированного BB

1. Параметры воздушных ударных волн. Основными параметрами ударной волны, определяющими ее воздействие на различные объекты, являются максимальное избыточное давление на фронте Арт, длительность фазы сжатия

т

т и удельный импульс положительной фазы избыточного давления і = J Ap dt. В

о

478

12. Взрыв в воздухе

Р'Р.

2,2 і-1-1-1-1-——і-1-1-1-г

''6O 10 20 30 40 50 60 70 80 90 , 100

Рис. 12.5. Распределения давления при сферическом взрыве заряда THT на более поздней стадии процесса: 9... 11 — последовательные моменты времени

некоторых случаях, особенно на близких расстояниях от заряда, существенную роль может играть удельный импульс количества движения за фронтом УВ

j=f pu2dt, где ти — длительность положительной фазы скоростного потока; о

р,и — плотность и скорость газа за фронтом УВ.

На основе опытных данных, с учетом теории подобия, М. А. Садовским [12.4] для сферической УВ при взрьюе сосредоточенного заряда THT в безграничном пространстве получены эмпирические зависимости

Apm = 0,084^ + 0,27 + 0,7 ,MIU1 (12л)

г = tym v"r~T мс, где г — расстояние от центра заряда в м; т — масса заряда в кг.

T

Приведенные формулы справедливы в диапазоне Ім/кг1/3 < —-= < Юм/кг1/3

(0,01 МПа < Арт < 1 МПа) для зарядов большой массы (т > 100 кг), однако ими можно пользоваться и в случае зарядов меньшей массы, если под m подразумевать массу заряда, непосредственно участвующую во взрыве (с учетом химических потерь).

М. А. Садовским предположена также зависимость и для импульса избыточного давления У В, однако из-за несовершенства регистрирующей аппаратуры (эксперименты проводились в период 1935-1950 г.г.) результаты получились завышенными. Более поздние данные [12.5], полученные на сферических зарядах ТГ 50, могут быть описаны следующими соотношениями

АРт = 0,085^ + 0,3 (^)2 + 0,8 (^)3 ,МПа, (12.2)

г = 1,2^/my/F, мс, (12.3)

TTl2

200--,Па-с, (12.4)

12.2. Взрыв зарядов конденсированного BB

479

которые справедливы в том же диапазоне и при этом же условии для любой массы заряда.

Импульс количества движения за фронтом УВ экспериментально не измеряется, однако он может быть определен при численном решении задачи. В случае взрыва сферического заряда ТГ 50 в указанном диапазоне он может быть рассчитан по аппроксимационной зависимости

і = 300^ >Пас- (12-5)

Нетрудно видеть, что на ближней границе диапазона применимости приведенных зависимостей ( \/т/г = IKr1Z3ZM) импульс скоростного потока в УВ в полтора раза больше, чем импульс избыточного давления, однако с расстоянием он уменьшается существенно интенсивнее и на дальней границе диапазона {у/тIг = 0,1 кгг/3/м) становится примерно в 20 раз меньше последнего.

Закон энергетического подобия и учет химических потерь позволяют пересчитать коэффициенты в этих формулах на случай взрыва любого BB по отношению удельных теплот взрыва. При помощи метода подобия и размерностей эти формулы могут быть обобщены на случай взрыва в атмосфере с любыми начальными параметрами.

При взрыве заряда на жесткой поверхности, когда УВ формируется в полупространстве, в формулы следует подставлять удвоенную массу заряда. Если преграда деформируемая и сжимаемая, то часть энергии взрыва уходит на ее разрушение и формирование в ней УВ, поэтому в формулы для параметров воздушной волны следует подставлять эквивалентную массу заряда, равную 2т)т, где коэффициент г] учитывает долю энергии взрыва, уходящую в воздух. Для абсолютно жесткой преграды г] = 1. Значения коэффициента т) для некоторых материалов преград по данным работы [12.6] приведены в табл. 12.1.

Таблица 12.1

Доля энергии взрыва, уходящая в воздух, при взрыве заряда на поверхности

различных сред

Тип
Сталь-
Железо-
Бетон,
Плотные
Грунты
Вода

пре-
ная
бетонная
скальный
суглинки,
средней


грады
плита
плита
грунт
глина
плотности


V
1
0,95... 1
0,85... 0,9
0,7...0,8
0,6... 0,65
Предыдущая << 1 .. 230 231 232 233 234 235 < 236 > 237 238 239 240 241 242 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.