Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 226 227 228 229 230 231 < 232 > 233 234 235 236 237 238 .. 394 >> Следующая


Г1 г2 г3
Г4









Рис. 11.27. Удлиненный заряд с продольным ? caMQM gOM приближении расчет-каналом: 1 — наружная оболочка; 2 — кольце-

вой заряд BB; 3 - внутренняя оболочка; 4 - HO-ТЄОрЄТИЧЄСКуЮ Оценку параметров

продольный осесимметричный канал функционирования таких зарядов мож-

но получить следующим образом.

Пусть в качестве снаряжения 2 используется гексоген, запресованный между медными внешней 1 и внутренней 3 оболочками до плотности ро = 1,72 г/см3. Тогда Dh = 8400 м/с и рн = 36,1 ГПа (при п = 3). Используя формулы (11.60), (11.61) и константы закона ударной сжимаемости (п. 19.2) А = 30,2 ГПа, m = 4,8, несложно оценить начальные параметры скользящей УВ во внутренней оболочке: р°б = 29 ГПа, Ux6 = 635 м/с. Решая задачу о переходе УВ из меди в воду в предположении пренебрежимо малой степени затухания УВ в медной оболочке (см. схему на рис. 11.21), получим р**° = 15,5 ГПа, Ux1*0 = 925 м/с.

Вполне очевидно, что при столь высоких начальных параметрах УВ на границе раздела «оболочка-вода» образование маховской волны неизбежно. Поскольку при осесимметрическом схлопывании УВ в воде давления в маховском пятачке по крайней мере удваивается, то р™ах ^ 31 ГПа. Ориентируясь на [11.74], т.е. полагая сім/du « 0,2...0,3, после решения обратной задачи перехода УВ из маховской зоны в оболочку и далее — в гексоген, получим pjj?B = 57 ГПа. Это означает, что максимально достижимая степень пересжатости по давлению р^в/рн A 1,5...1,6. Далее, воспользовавшись графиками на рис. 11.23, 11.24, получим: Dc/Dh = 1,3... 1,45, т.е. JDc = 10,9... 12,2 км/с. Нетрудно видеть, что экспериментальные и расчетные значения Dc практически совпадают.

К сказанному добавим следующее важное замечание. Как уже сказано, предлагаемые канальные заряды предназначены для использования в качестве трансляторов в разветвленных цепях пироавтоматики. В. П. Челышевым совместно с авторами [11.66] выполнены прямые и опосредствованные испытания этих зарядов по оценке а) восприимчивости к детонации, б) устойчивости детонационной волны, в) инициирующей способности. В результате установлено:

- канальные заряды надежно взрываются от штатных средств инициирования типа КД №8, ЭД-8, ЭДП и т.д.;

- распространение детонации обеспечивается при выполнении условия для толщины слоя BB: бвв ^ (0,1... 0,2) мм;

- инициирующий импульс канального заряда на 30... 50% выше, чем у бесканального заряда равного диаметра и с тем же снаряжением.

В заключении отметим, что оптимизация массово-габаритных характеристик удлиненных зарядов-трансляторов канального типа еще не закончена. По нашему мнению, такого рода исследования и разработки невозможны без разумного сочетания теории и эксперимента. Многие аспекты расчетно-теоретического плана таких работ могут и должны выполняться на базе изложенных представлений о начальных параметрах УВ в различных средах, хотя погрешности расчетных оценок могут достигать 10... 20%.

Глава 12 Взрыв в воздухе

12.1. Основные физические явления, происходящие при взрыве

заряда BB

Из опыта известно, что действие взрыва компактного заряда BB произвольной формы на расстояниях, превышающих его характерный размер, эквивалентно действию взрыва сферического заряда той же массы. В случае, если длина заряда много больше его размеров в двух других измерениях, действие взрыва на расстояниях порядка среднего значения меньших размеров эквивалентно действию взрыва цилиндрического заряда, а на расстояниях в несколько длин заряда — действию взрыва сферического заряда той же массы. При этом на небольших расстояниях от торца взрыв удлиненного заряда эквивалентен взрыву заряда некоторой массы, существенно меньшей, чем масса заряда, заключенного в трубу.

Таким образом для анализа эффективности взрыва заряда той или иной формы на достаточно больших расстояниях можно использовать соответствующие закономерности, справедливые для зарядов либо сферической, либо цилиндрической формы. Действие же взрыва в непосредственной близости от заряда должно рассматриваться особо. Заметим, что большой интерес представляет также исследование закономерностей плоского взрыва (например, применительно к действию взрыва листовых зарядов, инициируемых одновременно по всей поверхности).

Выясним основные физические закономерности, характерные для взрыва.

Если взрыв происходит в вакууме, то продукты взрыва, будучи сжатыми в начальный момент до некоторого давления (вследствие того, что в объеме заряда выделилось тепло), начинают беспрепятственно расширяться, подчиняясь законам нестационарного течения. Расширение продуктов взрыва в вакууме при отсутствии сил тяготения будет происходить неограниченно (вопрос об особенностях расширения газа в гравитационном поле рассмотрен, например, в книге [12.1]). При этом в каждый момент времени распределение давления, плотности и скорости расширяющихся продуктов взрыва на различных расстояниях от места взрыва будет различным. Давление и плотность будут наименьшими во внешних областях и наибольшими — во внутренних областях продуктов взрыва, а скорость газа, наоборот, будет наибольшей во внешних областях и наименьшей во внутренних. В случае сферического заряда в центре взрыва скорость будет, очевидно, равна нулю; в случае взрыва заряда произвольной формы во внутренних областях также всегда найдется множество точек нулевой скорости.
Предыдущая << 1 .. 226 227 228 229 230 231 < 232 > 233 234 235 236 237 238 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.