Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 224 225 226 227 228 229 < 230 > 231 232 233 234 235 236 .. 394 >> Следующая


Рассмотрим следующий пример. Пусть по торцу неподвижного цилиндрического заряда диаметром d3 произведен прямой удар дискообразной металлической пластиной толщиной 6. Время схождения боковой волны разрежения (БВР) к оси заряда можно рассчитать по формуле

тбвр

d3

27?'

(11.147)

Для определения времени прихода продольной волны разрежения (ПВР) во фронт пересжатой детонационной волны, воспользуемся (t-x)-диаграммой, приведенной на рис. 11.25. Пусть пластина движется со скоростью щ и в момент Рис. 11.25. (і-і)-диаграмма рае-времени T0 = 0 (точка О) встречается с зарядом, пространен™ пересжатой детонации Если скорость Uo достаточно велика, то в этот момент в заряде возбуждается пересжатая детонационная волна, имеющая скорость Dq (линия ОБ). В этот же момент по пластине начинает распространяться ударная волна, скорость которой относительно неподвижной системы координат равна Dn — щ (линия OA), а граница раздела приобретает скорость w = U0 — un (линия OB). После выхода фронта ударной волны на тыльную поверхность пластины (точка А), в последней возникает волна разрежения, имеющая скорость сгщр + w (линия AB) (до этого момента свободная поверхность пластины имела скорость Uo)-B точке В эта волна догоняет границу раздела, после чего по продуктам детонации, со скоростью сс 4- vj (линия BE), начинает распространяться продольная волна разрежения,

466

11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

догоняющая фронт пересжатой детонационной волны в точке Е. В результате происходит изменение структуры зоны сжатия в заряде BB, и в некоторой точке F детонация выходит на нормальный режим.

Определим время тпвр прихода ПВР во фронт пересжатой детонационной волны. Как следует из (і-ж)-диаграммьі, тгщр = Т\ + T2 + T3, где т\ — интервал времени от момента соударения до выхода ударной волны на тыльную поверхность пластины, т2 — время движения ПВР по пластине до выхода ее на границу раздела, T3 — время движения ПВР по продуктам детонации от границы до фронта пересжатой волны.

В ПерВОМ Приближении МОЖНО ПОЛОЖИТЬ: Ti = (—6 + UoTi)/(—D„ + щ), или

ті = (11.148)

Интервал времени T2 находится из соотношения T2 = (хв — жд)/(сп + w). В свою очередь Xa = —6 + йоті, хв — ги(ті + т2). Поэтому

S Dn-и„ .

т2 =-----. (11.149)

Dn Cn

Определим теперь величину т3. Очевидно, что

r3 = 5Sf^l, (11.150)

ги + сс

где

Xe = Dc(n +т2+ т3). (11.151)

После ряда элементарных преобразований из соотношений (11.148)-(11.151) получаем

6 Dn + с„ - Un Dc-W

т3 =

Таким образом,

Dn Cn сс+ W- Dc

6 сс с. + В.-ь. ^

Dn сП сс - Dc + W

При высоких скоростях ударного нагружения заряда BB, время развития реакций взрывчатого превращения крайне мало и даже при w/D « 0,2 составляет доли микросекунды [11.38, 11.53, 11.54] (подробнее об этом сказано в гл. 9.). Поэтому в грубом приближении можно считать, что при таких условиях, когда возбуждается пересжатая детонация, пластина с самого начала внедряется в продукты детонации, состояние которых описывается уравнением (11.138).

Приняв закон ударной сжимаемости материала пластины в форме Тэта, получим

Un =

N

-1/тп\

Поскольку на границе раздела рп =рс, то

*-feH*+0- (11Л53)

11.5. Пересжатая детонационная волна

467

Кроме того, как известно, на границе раздела всегда выполняется условие

Un+ W = щ. (11.154)

На основании графических зависимостей рс/рн = f(w/Djj, п) и уравнений (11.153) и (11.154) для каждой скорости встречи «о можно рассчитать рс = рп, «/ и Un и, следовательно, все остальные интересующие нас параметры.

Экспериментальная проверка приведенных выше зависимостей производилась следующим образом. Пересжатая волна возбуждалась в цилиндрическом заряде BB стальной пластиной, выстреливаемой из корпуса специального метательного заряда. Регистрация скоростей пластины и детонационной волны производилась с помощью скоростного фоторегистратора СФР-2М с внешней подсветкой. Для того, чтобы можно было измерить скорость распространения пересжатой детонационной волны в окрестности оси исследуемого заряда, в теле последнего были выполнены сквозные диаметральные отверстия (диаметр отверстий — 0,8 мм; расстояние между их осями — 6 мм). В процессе проведения испытаний заряд устанавливался таким образом, что плоскость этих отверстий совмещалась с оптической осью прибора.

На рис. 11.26 представлена экспериментальная кривая, характеризующая поведение волны г) КМ/С?.К пересжатой детонации по мере удаления от границы контакта «пластина-заряд».

Результаты экспериментов сведены в табл. 11.12; в ней приведены расчетные значения скорости Dc и критического расстояния х*, на котором пересжатая детонационная волна должна сохранять свои параметры неизменными. Расчетное значение критического пути, приведенное в таблице, определялось по формуле i

Dctbbp

CC

(11.155)
















\












X
\












Предыдущая << 1 .. 224 225 226 227 228 229 < 230 > 231 232 233 234 235 236 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.