Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 223 224 225 226 227 228 < 229 > 230 231 232 233 234 235 .. 394 >> Следующая


(Рс/Рн)

п-1

(П + 1)

п+1

v)

(Dc/Dh - w/DH)n

п-1

Dn'

(Pc) (Pc Л = (" + Ц \Ро) \Ро ) пп

п+1

vt

(11.142) (11.143)

По формулам (11.142) и (11.143) несложно рассчитать скорость пересжатой детонационной волны и плотность ПД при известных значениях пиш. Что же касается давления рс, то после того как рассчитано отношение pel Po — J (w I Dh), его можно определить из соотношения, непосредственно вытекающего из зависимости (11.138):

Pc _ ( п рс\п рн \n+lpoJ

(11.144)

464

11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

Для полного описания пересжатой детонационной волны необходимо также установить связь между скоростью звука сс и остальными ее параметрами. Эта связь может быть установлена, если предположить, что расширение ПД из точки Nq (рис. 11.22) происходит по изоэнтропе, т. е.

(11.145)

Sc

Используя (11.145) и (11.138), получим

. (п-1)/2



сн

= РЧ*Ч • (11-146)

\п + 1 Po /

Нетрудно убедиться, что уравнения (11.142), (11.143), (11.144) и (11.146), вообще говоря, справедливы для любого режима детонации (пересжатой, нормальной и недосжатой). Действительно, как показывает анализ, для любого п > 1 имеем:

при — ^ 1 — ^ 1, — ^-, — ^ 1, — ^ 1;

D Dh Po п рн сн

w Dc . t рс , п +1 рс . t сс . 1

при — ^ 1 — ^ 1, — ^-, — ^ 1, — ^ 1,

D DH Po п рн сн

что полностью согласуется с гидродинамической теорией детонации.

На рис. 11.23 и 11.24 представлены графики зависимости безразмерных параметров Dc/Dh, сс/сн, Рс/рн и pel Po от скорости перемещения границы раздела, отнесенной к волновой скорости нормальной детонации, для трех значений показателя адиабаты расширения п = 3,0; 2,7 и 3,3. Как известно [11.3, 11.10, 11.33, 11.46, 11.64, 11.65, 11.70], такой диапазон значений п охватывает практически все применяемые конденсированные ВВ. Исключение составляют некоторые BB повышенной термостойкости. Так, по данным [11.64], ГЕТАЛ имеет п = 3,90 при ро = 1,90г/см3, термол — п = 3,40...3,45 при р0 = 1,35... 1,62г/см3. Из рассмотрения этих графиков видно, что безразмерные параметры пересжатой (и недосжатой) детонационной волны слабо зависят от п, по крайней мере в диапазоне 0,1 ^ w/Dh ^ 1- Из анализа графиков, представленных на рис. 11.23, следует также, что при w/Dh ^ 1/(п+1) выполняется неравенство Dc ^ (ги+сс); при wIDH ^ l/(n + 1) имеем Dc ^ {w + сс). Это служит дополнительным подтверждением правильности полученного решения.

Тот факт, что параметры пересжатой детонационной волны слабо зависят от га, представляется весьма важным с точки зрения оценки степени корректности основного допущения, принятого при выводе формул (11.142)-(11.144). Как показал Скидмор [11.46], при отражении пересжатой детонационной волны от различных сред показатель га не изменяется, либо изменяется весьма слабо. Это означает, что хотя в реальных условиях продукты детонации могут переходить с одной адиабаты на другую, переход не может существенным образом повлиять на такие интегральные характеристики, как скорость детонации и детонационное давление.

Оценим время существования пересжатого детонационного режима. Пересжатая волна не может быть стационарной в силу того, что на ее распространение оказывает влияние система волн разгрузки. Эту систему условно можно представить в виде двух независимых волн: радиальной волны, распространяющейся к оси заряда, и осевой волны разрежения, догоняющей фронт пересжатой волны. В

11.5. Пересжатая детонационная волна

465

сс








*
*


-----/
-//



3








*










\/
<^
/




























I



/
/






















M










^ //











ґ










/










' О 0,2 0,4 0,6 0,8 и>/Он

Рис. 11.23. Зависимости скорости фронта и скорости звука во фронте детонационной волны от скорости перемещения границы раздела «продукты детонации-исходное BB»: 1 — к = 3,3; 2 — к = 3,0; 3 — к = 2,7; I-cc/cH;II- Dc/DH

2,6 2,2

1,8 1,4

0L 1














.....I














* *








2
К
—л.
У








1
J
• у'
f *































/
































О 0,2 0,4 0,6 0,8 w/DH

Рис. 11.24. Зависимости давления и плотности во фронте детонационной волны от скорости перемещения границы раздела «продукты детонации-исходное BB»: 1 — к = 3,3; 2 — к = 3,0; 3 — к - 2,7; / — рс/ро\ II — рс/Рн

общем случае решение вопроса о том, какая из этих волн оказывает доминирующее влияние на распространение пересжатой детонации, затруднительно, однако решение некоторых конкретных задач принципиальных затруднений не вызывает.
Предыдущая << 1 .. 223 224 225 226 227 228 < 229 > 230 231 232 233 234 235 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.