Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 222 223 224 225 226 227 < 228 > 229 230 231 232 233 234 .. 394 >> Следующая


Корректность этого допущения, по крайней мере для металлов, определяется следующими соображениями. Как уже указывалось, при отражении ударной волны от свободной поверхности металлической пластины реализуется правило удвоения массовой скорости вещества. Это означает, что расширение металла, сжатого ударной волной, происходит по изоэнтропе, практически совпадающей с нижней ветвью адиабаты Гюгонио в координатах pa, va, и, следовательно, криволинейный отрезок ab' должен лежать на кривой 3. Если же говорить об отрезке ab", то его можно считать расположенным на кривой 3, хотя в общем случае это не совсем правильно, по- Рис u 21 Схема приближенного гра-скольку, как известно [11.2,11.19,11.41,11.59, фоаналитического определения началь-11.76], ударные адиабаты многократного ежа- ных параметров рх и их при переходе тия в координатах (р, v) располагаются ниже ударной волны через границу раздела кривых для однократной УВ. По-видимому, конденсированных сред

такое допущение можно принять для таких ситуаций, когда интенсивность падающей УВ не очень велика и когда акустические жесткости контактирующих сред не очень сильно отличаются друг от друга.

Некоторые расчетные данные, полученные для указанного приближения, приведены в табл. 11.11.

462 11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

Среда А
Среда В
Параметры
падающей
УВ
Параметры проходящей УВ
Массовая скорость* за фронтом



Pa,
108 Па
иА, м/сек
Px - PB,
108 Па
ux - ив, м/сек
отраженной волны, м/сек

Железо
Алюминий
300
740
190
990
250



400
930
250
1240
310



500
1110
305
1460
370

Алюминий
Железо
200
1030
280
700
-330



300
1440
425
980
-460



400
1800
570
1220
-580

Алюминий
Титан
200
1030
235
880
-150



300
1440
350
1250
-190



400
1800
470
1570
-230



500
2140
585
1870
-270

Титан
Алюминий
200
770
165
880
110



300
1090
250
1240
150



400
1390
335
1570
180



500
1650
420
1870
220

* Скорость вещества за фронтом отраженной ударной волны отсчитывается в лабораторной системе координат.

11.5. Начальные параметры пересжатой детонационной волны

Изучению свойств пересжатой детонационной волны посвящено сравнительно небольшое количество работ [11.3, 11.43]. Между тем эффект пересжатости, оказывающий заметное влияние на характеристики детонации, в практике встречается довольно часто: при переходе волны из мощного BB в менее мощное, при высоких скоростях встречи снаряда с поражаемой целью и т.п. В связи с этим интересно, хотя бы в первом приближении, установить основные закономерности, характеризующие начальные параметры пересжатой детонационной волны в конденсированных BB и время ее существования.

Айвазов и Зельдович [11.43] получали пересжатую волну в гремучем газе, заставляя детонацию переходить из широкой трубы в узкую; требуемый эффект при этом достигался за счет повышения давления в широкой трубе в процессе отражения на участке перехода.

Как показали Зельдович и Компанеец [11.3], режим пересжатости можно осуществить, препятствуя образованию волны разрежения позади плоскости химического пика, например, сжимая продукты реакции поршнем или другим способом. Пересжатая детонация возникает, например, в среде с переменной плотностью и калорийностью [11.48]. При этом должно выполняться условие

(11.137)

Таблица 11.11

Начальные параметры ударных волн на границе раздела двух сред

11.5. Пересжатая детонационная волна

463

где w — скорость перемещения границы раздела поршень — ПД, ин — массовая скорость ПД в плоскости Чемпена-Жуге.

По своему механизму пересжатая детонационная волна не отличается от нормальной. Однако, в соответствии с повышенными скоростью (Dq) и давлением (рс), зона химических превращений должна быть в рассматриваемом случае короче, чем при нормальной детонации. Тем не менее точка Ne, соответствующая моменту завершения первичных химических реакций (см. гл. 5., 6.), должна лежать на той же адиабате Гюгонио для продуктов взрыва, что и точка Nh, характеризующая состояние Чепмена-Жуге (рис. 11.22).

В качестве первого приближения предположим, что для конденсированных BB состояние продуктов реакции при любом режиме детонации описывается единой изоэнтропой р = Арп и, следовательно,

Ph

1/п

(11.138)

Для любой ударной волны справедливы соотношения D = v0\Jp/(vo — v), и = y/p{v0 — v), и, с учетом того, что для пересжатой ВОЛНЫ Uq = W, получим

Dc

Dc Pc =

PC Po '

«^u,2.

vj

Pc - Po

(11.139) (11.140)

Учитывая (11.138), (11.140) и соотношения для нормальной детонационной волны _ PqD]1 рн _ п + 1 п

Рн =

рс Po

(п + 1)' ро = — ((п + 1)

PC

, можно получить

2 \ 1A1

pc

PoDj1)

(11.141)

Рис. 11.22. Диаграмма (p~v) нормальной и пересжатой детонационных волн

Используя (11.141) и (11.139), после ряда алгебраических преобразований будем иметь
Предыдущая << 1 .. 222 223 224 225 226 227 < 228 > 229 230 231 232 233 234 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.