Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 211 212 213 214 215 216 < 217 > 218 219 220 221 222 223 .. 394 >> Следующая


Таблица 11.9

Начальные параметры ударных волн в металлах

Металл
BB
Po,
Px,
Ux,
Руд>
Px
Px







рн
POc



г/см3
1010 Па
м/сек
м/сек



Алюминий
Тетранитро-
1,14
1,70
910
6570
1,47
1,160


метан








Тротил
1,62
2,61
1285
7160
1,28
1,223


Гексоген
1,65
3,52
1635
7580
1,20
1,276

Титан
Тетранитро-
1,14
1,88
735
5560
1,63
1,154


метан








Тротил
1,62
2,92
1070
5930
1,43
1,219


Гексоген
1,65
3,91
1360
6250
1,33
1,274

Железо
Тетранитро-
1,14
< 2,5






метан








Тротил
1,62
3,33
810
5140
1,63
1,185


Гексоген
1,65
4,46
1010
5520
1,52
1,227

Медь
Тетранитро-
1,14
2,14
500
4720
1,86
1,118


метан








Тротил
1,62
3,43
750
5040
1,68
1,171


Гексоген
1,65
4,59
940
5380
1,56
1,213

Из анализа данных табл. 11.9 можно сделать следующие выводы.

1. Начальное давление во фронте ударной волны, образующейся в металле при прямом набегании продуктов детонации, превосходит детонационное давление, но оно существенно меньше, чем при отражении ПД от несжимаемой стенки. С ростом сжимаемости металла отношение рх/рн заметно уменьшается.

2. Отношение Рх/рн Для разных BB при прочих равных условиях тем выше, чем менее мощное BB детонирует на преграде. Для маломощных BB и очень слабо сжимаемых металлов (таких, например, как платина, вольфрам, молибден) это отношение приближается к величине, характерной для отражения от жесткой стенки.

438

11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

3. Плотность металла в ударной волне при однократном нагружении взрывом достаточно мощных BB может возрастать на 10-30%. Еще более высокие степени сжатия можно получить при многократном взрывном нагружении или при высокоскоростном соударении твердых тел.

Представляет интерес оценка начальных параметров ударных волн, образующихся при скольжении детонационной волны вдоль поверхности преграды. Подобная ситуация реализуется, например, при взрыве удлиненных зарядов BB, заключенных в металлические оболочки. Под действием мгновенно приложенного давления граница раздела ПД-металл начнет перемещаться в боковом направлении. При этом по продуктам детонации пойдет волна разрежения, а по металлу — ударная волна. Поскольку в этом случае боковая составляющая скорости ин равна нулю, то уравнение (11.1) приобретает следующий вид:

«.-*¦- ;?ї<« --) = ^(1- (S)'"""")' (11-61)

Следовательно, задача по определению начальных параметров ударной волны в металле сводится к решению системы уравнений (11.60) и (11.61).

В качестве примера приведем результаты расчетов начальных параметров ударной волны в медной оболочке удлиненного заряда гексогена плотностью Po = 1,65 г/см3: рх = 22,5 ГПа, их = 535 м/сек. Для алюминевой оболочки при тех же условиях рх = 18 ГПа, их = 955 м/сек.

11.3. Отражение воздушной ударной волны от плоской преграды

Давление, оказываемое воздушной волной на преграду, всегда больше давления во фронте этой волны, если угол подхода УВ к преграде отличен от нуля [11.1]-[11.4], [11.19, 11.55]. Максимально возможные давления во фронте ударных волн, образующихся в воздухе (или любом другом газе) при взрыве зарядов BB, не превышают, как это следует из п 11.2. , тысячи атмосфер. Существенно более высокие давления (десятки тысяч атмосфер) характерны для ударных волн, образующихся при ядерных взрывах, если речь идет о сравнительно небольших расстояниях от точки взрыва. Тем не менее при анализе процесса взаимодействия ударной волны, распространяющейся в газовой среде с преградой, последнюю можно уподобить недеформированной стенке, ибо в таких условиях возрастанием плотности материала преграды при набегании на нее УВ можно пренебречь.

Рассмотрим прямое отражение стационарной УВ с плоским фронтом от неде-формируемой плоской преграды в предположении, что волна движется в идеальном газе. Полученные результаты будут справедливыми и для воздушных ударных волн, если их интенсивность не очень велика; они будут справедливыми и для сферических или цилиндрических ударных волн на сравнительно больших расстояниях от зоны взрыва, когда кривизна фронта УВ невелика.

Пусть к стенке подходит ударная волна, состояние газа за фронтом которой характеризуется давлением pi, плотностью р\, волновой скоростью Di и массовой скоростью Ui- Перед фронтом набегающей (падающей) УВ газ имеет параметры Po, Po и Uo = 0. Если падающая ударная волна стационарна, то стационарна также и отраженная от стенки волна. Состояние газа за фронтом этой волны характеризуется параметрами р2, ръ, Di и U2- Если падающая волна не является стационарной, то решение имеет силу только для момента соударения; вопрос о

11.3. Отражение волны от плоской преграды

439

распределении параметров газа за фронтом отраженной УВ при этом требует специального рассмотрения.
Предыдущая << 1 .. 211 212 213 214 215 216 < 217 > 218 219 220 221 222 223 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.