Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 209 210 211 212 213 214 < 215 > 216 217 218 219 220 221 .. 394 >> Следующая


Опыт показывает, что при взрыве в воде заряда типичного бризантного BB, плотность которого превосходит 1 г/см3, в продуктах детонации образуется волна разрежения. Однако в этом случае нет необходимости учитывать изменение показателя изоэнтропы для продуктов детонации, поскольку при истечении их в воду, в отличие от истечения в воздух, не наблюдается резкого уменьшения плотности и, следовательно, давления продуктов детонации. Поэтому для расчета начальных параметров ударной волны в воде можно использовать уравнения (11-7) и (11.8),

11.2. Истечение ПД в среды

433

которые мы здесь для удобства перепишем:

"- = ^1(^^1(1"?) V ))' «- = ^(я.-л)(«*с-ч.)-

Если воспользоваться законом ударной сжимаемости воды, то эта система уравнений оказывается замкнутой и достаточной для расчета начальных параметров рх и их ударной волны в воде. Закон ударной сжимаемости воды в области давлений р ^ 500 МПа достаточно точно описывается уравнением Тэта

P

(te)*-o-

(11.46)

где А и m — константы, определяемые из опыта. По данным Коула [11.17] для пресной воды А = 3047кг/см2 = 307,7 МПа, т = 7,15.

Используя зависимость (11.46), преобразуем уравнение (11.8) для скорости среды за фронтом ударной волны. Пренебрегая ро ^ Px и заменяя удельные объемы плотностями, получим

и, =

Уравнения (11.7) и (11.47) полностью определяют поставленную задачу. Решать эту систему удобно графическим способом. Для этого в системе координат (р, и) нужно построить графики уравнений (11.7) и (11.47) и найти точку пересечения кривых. Схема графоаналитического решения показана на рис. 11.3. Скорость ударной волны определяется из известного соотношения

А,

Px

POcUx

(11.48)

Рис. 11.3. Графоаналитический способ определения начальных параметров ударной волны в воде: 1 — ударная адиабата воды, 2 — волна разрежения в продуктах взрыва

В табл. 11.6 представлены результаты расчетов начальных параметров ударных волн в воде, выполненных с использованием данных Коула.

Из данных табл. 11.6 следует, что начальные давления и скорость ударной волны меньше детонационного давления и скорости детонации соответствующего ВВ. Кроме того, с ростом D и рн появляется тенденция к уменьшению отношений DyA/D и рх/рн- Последнее

связано, по-видимому, с увеличением сжимаемости воды при повышении давления.

По мнению некоторых авторов [11.13]—[11.16], коуловские данные по ударной сжимаемости воды нуждаются в уточнении. Предлагается, например, ударную адиабату для воды записывать в виде:

(11.49)

434

11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

Таблица 11.6

Начальные параметры воздушных ударных волн в воде

BB
Po,

Px,
Ux,
РуД>
Dyn/D
Рх/Р0с


г/см3
1010 Па
W10 Па
м/сек
м/сек



Тротил
1,62
1,98
1,39
2380
5730
0,818
1,71

Пикриновая
1,60
2,00
1,40
2400
5730
0,818
1,71

кислота








Гексоген
1,65
2,94
1,93
2900
6530
0,783
1,79

Тэн
1,69
3,04
1,98
2950
6580
0,783
1,80

при р= (3,0... 11,5) ГПа;

P

=,4'°((-Г28'4)

ГПа

(11.50)

при р= (11,5...45,0)ГПа.

Заметим, однако, что кривая р(«) (см. рис. 11.3) построенная по данным Коула, практически совпадает с кривыми р(«), построенными на основании уравнений (11.49) и (11.50) в диапазоне давлений до 20... 30 ГПа. Это означает, что данными Коула можно пользоваться с достаточной для практики точностью для описания процесса истечения в воду всех существующих взрывчатых систем, не выходя за пределы погрешностей 10-15%.

В табл. 11.7 приведены результаты экспериментов Шехтера по измерению начальных скоростей ударных волн, возникающих в воде при детонации зарядов из тротила и флегматизированного гексогена. Скорости УВ измерялись в направлении распространения фронта детонационной волны по заряду ВВ.

Из рассмотрения табл. 11.6 Таблица 11.7 и 11.7 видно, что расчетные и Начальные скорости ударных волн в воде экспериментальные данные по

скоростям ударных волн в воде очень близки между собой. Сходные результаты получены при измерении начального скачка плотности во фронте ударных волн в некоторых жидкостях. Скачок плотности определялся по рентгенограммам (временное разрешение — единицы микросекунд), с помощью которых фиксировалось распространение ударных волн в жидкостях при контактном взрыве тэнового заряда. При этом оказалось, что начальный скачок плотности рх/рос равен: для воды 1,75, для ацетона 2,15, для этилового спирта 2,05, для этилового эфира 2,45. Как видим, начальный скачок плотности для воды близок к расчетному.

Рассмотрим теперь возможности применения гипотезы мгновенной детонации для расчета начальных параметров ударной волны в воде (или какой-либо другой

BB
Po, г/см3
D, м/сек
Руд> м/сек
Руд D

Тротил Гексоген (флегматизи-рованный)
1,61 1,60
7000 8000
5560 6100
0,795 0,762

11.2. Истечение ПД в среды

435

жидкости). В этом случае можно использовать следующую систему уравнений:

-ЙО-ЙО- (11-52)
Предыдущая << 1 .. 209 210 211 212 213 214 < 215 > 216 217 218 219 220 221 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.