Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 208 209 210 211 212 213 < 214 > 215 216 217 218 219 220 .. 394 >> Следующая


2,0
2,231-Ю10
5,65
2,77

1,8
1,663 1010
5,09
2,81

1,6
1,1911010
4,61
2,85

1,4
8,104109
4,10
2,91

1,2
5,153109
3,56
2,95

1,0
3,006-109
2,97
2,94

0,8
1,578-Ю9
2,35
2,81

0,6
7,308-108
1,75
2,52

0,4
2,887-Ю8
1,22
2,06

0,2
0,851-Ю8
0,80
1,52

0,05
0,130-Ю8
0,57
1,26

Если принять скорость на первом участке за начальную скорость ударной волны, то начальная скорость границы раздела окажется равной Ux = 6800 м/сек — для тротилового заряда с плотностью Po = 1,60 г/см3 и их = 7850 м/сек — для заряда из флегматизированно-го гексогена, имеющего плотность Po = 1,60 г/см3. Эти величины не очень существенно превосходят приведенные в табл. 11.2. расчетные значения их для близких по характеристикам зарядов.

В еще большей степени расхождение между расчетом и опытом может быть уменьшено, если учесть переменный характер зависимости п(р) при изоэнтропийном расширении продуктов детонации, а также диссоциацию и ионизацию газа в ударной волне (см., например, данные Кузнецова [11.33]).

В качестве примера рассчитаем

11.2. Истечение ПД в среды

431

начальные параметры воздушной ударной волны, образующейся при взрыве заряда гексогена плотностью ро = 1,66 г/см3. По данным Кузнецова и Шведова [11.34] изоэнтропийное расширение продуктов взрыва такого заряда характеризуется величинами, представленными в табл. 11.4.

Подставляя эти величины в формулы (11.1) и (11.2) и используя данные [11.33] о параметрах сильных УВ, в результате численного интегрирования получим рх = 87 МПа, их = 7900 м/сек, Dx = 8700 м/сек. Нетрудно видеть, что полученные результаты очень хорошо согласуются с экспериментальными данными.

В расчетах, связанных с оценкой общего действия взрыва, часто исходят из предложения, что детонация заряда происходит мгновенно [11.16, 11.17, 11.45, 11.58].

Оценим начальные параметры воздушной ударной волны при мгновенной детонации заряда ВВ. Для этого случая ин — 0 и, следовательно, уравнение (11.31) имеет следующий вид:

Pk Ph

Ux = Au= /*+ /* = Щ(і-^) ^S-fi-M (11.36)

J рс J рс к-1 \ CkJ п-1\ сн)

р* Pk

где сн, рн — начальные скорость звука и давление в продуктах мгновенной детонации, ск, Рк ~ скорость звука и давление в точке сопряжения.

Уравнения энергии для случаев реальной и мгновенной детонации имеют вид

n — 1 П — L Z

EI!^-BML = Qv. (11Л8)

n - 1 n — 1

Поскольку PqVo 4C Phvh и povo Phvo, то из этих уравнений следует: ря = 2(n - V)P0Qv и ря = (п- V)PoQv, откуда

_ Рн _ PoD2 М1 чоЛ

РН - T - 2бйЛ)* (1L39)

сн = у/прнщ = ^TI)?- (1L4°)

Подставив (11.40) в (11.36) и учитывая, что ск/сн = (р к/ря)*"-1^2" и сх/с~к = {рх/Рк)^к~Г),2к, получим

_ _ ГъГ D ( /р-куп-1)/2п Л»-1 (рх\(к-1)/2к_п-к\\

^-Уп + Іп-^ї^-Урн) {к-і{рк) k-ljj-

(11.41)

Для того, чтобы определить параметры рк и % , запишем уравнение энергии для точки сопряжения

Р*^-Щ + Ьд = Я„ (11.42)

п — 1 п — 1

432

11. Начальные параметры ударных волн на границе раздела сред

откуда

Л0 = 0„_?^ = 0„-_Р1_. (11.43)

Из формулы (11.43) следует, что количество «остаточного тепла» в точке сопряжения при мгновенной детонации такое же, что и при реальной детонации. Таким образом, для определения рк и йц мы имеем систему уравнений, аналогичную (11.30):

РяЧо=Ркйк, (11-44)

P KVk = (* - 1) {Qv - D2/2(n2 - 1)). (11.45)

Определив рк и Vk, несложно рассчитать начальные параметры воздушной ударной волны рх, Ux и Оуд. Результаты расчетов для некоторых бризантных BB при п = 3и& = 1,3 приведены в табл. 11.5.

Таблица 11.5

Начальные параметры воздушных ударных волн при мгновенной детонации

BB
Po,
D,
PK1
«к,
Px,
Ux,
¦^уд,


г/см3
м/сек
105 Па
см3/г
105 Па
м/сек
м/сек

Тротил
1,62
7000
1380
2,59
285
4400
4840

Пикриновая
1,60
7100
1490
2,57
295
4500
4950

кислота








Гексоген
1,65
8350
1190
3,02
360
4950
5450

Тэн
1,69
8400
1670
2,65
390
5200
5700

НТФА
1,62
7200
1030
2,88
255
4400
4840

Сопоставление данных табл. 11.5 и 11.2. показывает, что начальные параметры ударных волн в воздухе при мгновенной детонации существенно ниже, чем при реальной детонации. Это обстоятельство следует учитывать при расчетах, связанных с оценкой местного (бризантного) действия взрыва. Для оценки общего (фугасного) действия взрыва это менее существенно, поскольку, как показывают расчеты, уже на сравнительно небольших расстояниях от заряда происходит сглаживание полей мгновенной и реальной детонации.

Начальные параметры ударной волны в воде. При ударе продуктов детонации о воду в ней, как и в любой другой среде, возникает ударная волна, начальная интенсивность которой определяется характеристиками заряда взрывчатого вещества. Что же касается продуктов детонации, то по ним может пойти либо волна разрежения, либо отраженная ударная волна — в зависимости от свойств BB и плотности заряда [11.16, 11.17, 11.37].
Предыдущая << 1 .. 208 209 210 211 212 213 < 214 > 215 216 217 218 219 220 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.