Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 188 189 190 191 192 193 < 194 > 195 196 197 198 199 200 .. 394 >> Следующая

1,670
37/63
27,2 [9.76]
29,0
2,74

1,713
36/64
29,2 [9.170]
29,2
2,72

1,730
40/60
29,2 [9.175]
29,2
2,72

1,692
40/60
28,1 [9.176]
29,6
2,67



Среднее 29,2
2,72

«Внутренние» методы

1,71
36/64
26,6 [9.28]
26,5
3,09

1,73
40/60
26,3 [9.175]
26,8
3,05

1,73
40/60
27,5 [9.175]
27,5
2,95

1,73
40/60
27,4 [9.92]
27,4
3,02

1,73
40/60
26,4 [9.177]
26,4
3,11

1,67
40/60
27,5 [9.93]
27,5
2,95



Среднее 27,0
3,02

390

9. Распространение детонации

и ТГ-50/50 приведены существенно более широкие химические зоны — от 0,26 до 0,76 мкс. Большое время химического разложения смесей, объясняется в [9.172] тем, что «сначала реагируют отдельные компоненты (гексоген и тротил), а затем происходит смешение и дореагирование продуктов, на что уходит дополнительное время». Излом на зависимости W(I) при I ~ 1мм, зафиксированный в работе [9.170], вызван, по мнению авторов [9.172], не химпиком, а отколом тонкого слоя в металле.

Последний вывод оказался ошибочным. В работе [9.171] проведены эксперименты с зарядами из сплава ТГ-50/50, длина которых изменялась в широких пределах, — от 10 до 440 мм. Для точного определения W применялся метод искусственного откола: к заряду прикладывалась расчлененная пластина с тонким (толщиной 0,05-0,1 мм) отлетающим диском. Результаты опытов, показанные на рис. 9.55, четко выявили узкий стационарный химпик той же, что и в [9.170] длительности т и 0,025 мкс.

иді, км/с и, км/с

Рис. 9.55. Затухание массовых скоростей в Рис. 9.56. Профили массовых скоростей в преграде из алюминия, нагруженной заряда- смеси ТГ 40/60. Длина заряда, мм: 1 — 203.2; ми из ТГ 50/50 разной длины 2 — 101.6; 3 — 50.8; 4 —25.4

В работе [9.179] с помощью магнитоэлектрических датчиков определены профили массовых скоростей в зарядах из ТГ-50/50 разной длины. Оказалось, что измеренные прифили не описываются автомодельной волной расширения с общим показателем адиабаты к: по мере удаления от фронта детонации показатель к увеличивается от 2,7 до 3,0. Аналогичная ситуация наблюдалась в [9.92] при изучении детонации смеси ТГ-40/60. На рис. 9.56 показаны профили массовых скоростей в зарядах разной длины, измеренные с помощью магнитных датчиков. Сплошные линии отвечают эксперименту, штриховые — расчету с наилучшей подгонкой к удаленной от фронта области течения. Повышенные скорости (и давления) в головной части волны обусловлены, согласно [9.92], незавершенностью химического превращения ВВ. По [9.92, 9.177] в смесях тротила с гексогеном реализуется двухстадийная кинетика разложения с быстрой первой стадией, на которой выделяется основная часть (более 90 %) энергии взрывчатого превращения, и последующей сильно затянутой стадией догорания. Течение на второй стадии нестационарно и асимптотически приближается к автомодельному режиму.

Неоднозначная трактовка экспериментальных данных, приведшая к противоречивым сведениям о давлении детонации и ширине химической зоны в смесях

9.5. Режимы недосжатой детонации

391

тротила с гексогеном, является следствием необычной структуры детонационных волн в этих смесях. Безуспешными оказались попытки интерпретировать эксперименты с классических позиций, основываясь на модели идеальной детонации. Весьма правдоподобной представляется модель [9.92, 9.177] с двухстадийной кинетикой взрывчатого превращения, хотя предположение о химическом механизме превращения (догорания) на завершающей стадии кажется спорным. Термодинамические расчеты по методике [9.129] с неполным разложением фракции THT в точке Чепмена-Жуге на промежуточной адиабате Гюгонио и расчеты по модифицированной термодинамической методике с раздельным разложением фракций тротила и гексогена (без перемешивания и химического взаимодействия компонентов ПД, образованных из зерен гексогена и ТНТ, но с выравниванием по давлению и температуре на адиабате ПД промежуточного состава) не позволили добиться одинаково удовлетворительного согласования с экспериментом одновременно и по давлению, и по скорости детонации смесей ТГ.

По другой гипотезе [9.179] структура детонационных волн в смесях тротила с гексогеном может отвечать режиму недосжатой детонации с узким (длительностью 0,025 мкс) стационарным химпиком и последующей затянутой релаксационной зоной, асимптотически переходящей в автомодельную волну Тейлора. Обусловленная наличием релаксационной зоны (хотя механизм релаксации остается до конца невыясненным) необычная структура детонационных волн привела к известным противоречиям: измерения в преградах («внешние» методы) фиксировали повышенные давления в переходной области, примыкающей к стационарному химпику («подошве химпика»), а непосредственные регистрации в зарядах («внутренние» методы) определяли конечные, удаленные от фронта состояния, их экстраполяция к начальному моменту времени привела к меньшим давлениям. С точки зрения недосжатого режима верхние давления могут отвечать промежуточной плоскости Чепмена-Жуге, нижние — конечным, равновесным состояниям продуктов взрыва.
Предыдущая << 1 .. 188 189 190 191 192 193 < 194 > 195 196 197 198 199 200 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.