Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 187 188 189 190 191 192 < 193 > 194 195 196 197 198 199 .. 394 >> Следующая


388

9. Распространение детонации

| uw,km/c

uw, км/с

О О/І O3 U

Рис. 9.53. Параметры на фронте детонационной волны в зависимости от скорости частиц вольфрама. Массовая концентрация вольфрама, %: 1 — 20, 2 — 40, 3 — 60

/,,ГПа

30 -

JC1MM

20 -

Рис. 9.54. Распределение скоростей продуктов взрыва и частиц вольфрама (а) и давления за фронтом детонационной волны (6) в разные моменты времени. 1 — продукты взрыва, 2 — частицы вольфрама, а = 20 %

металлическим наполнителем было объяснено ослаблением слабых детонационных волн, распространяющихся между металлическими частицами и последующим доразложением BB позади детонационного фронта. Качественно было смоделировано влияние размера частиц и получены профили давления с плоской срезанной вершиной, характерные для недосжатой или, по терминологии Ч.Мейдера, «слабой детонации». Последующая экспериментальная проверка модели [9.167], выполнена в работе [9.168] путем измерения скорости ударной волны в водной среде (аквариуме) над верхним торцем цилиндра из смеси BB с вольфрамом, в зависимости от расстояния, пройденного волной, и ее сравнения с расчетной скоростью ударной волны. Они, в целом, хорошо совпали и, в пересчете на давление фронта детонационной волны, имеющей профиль волны Тэйлора со срезанной вершиной, дали значение 16 ГПа. Однако имевшим место начальным выбросам скорости и давления ударной волны в воде, напоминающим начальные участки профилей рисунка 9.34, авторы [9.168] дали лишь качественное объяснение, связав его с нерегулярным разложением BB около ударного фронта.

В работе [9.158] исследовались особенности детонации смесей водонаполненного гексогена и вольфрама, частицы которого имели бимодальное распределение по размерам с максимумами 3-5 мкм и 30-50 мкм. Массовое содержание вольфрама в смесях составляло 20 и 40 %, а плотность водонаполненного гексогена в смесевых зарядах сохранялась на уровне 1,45 г/см3. Структура газодинамических потоков исследовалась методом магнитоэлектрических датчиков и методом преград. Эксперименты зафиксировали сравнительно слабую степень недосжатия с уменыпе-

9.5. Режимы недосжатой детонации

389

нием давления на 10-20% относительно давления детонации водонаполненного гексогена без вольфрама. Расчеты показали, что недосжатость детонации обусловлена, в основном, скоростной релаксацией тяжелых металлических частиц, т.е их недостаточно быстрым увлечением потоком ПД. Из сравнения экспериментальных и расчетных скоростей детонации найдено эффективное (среднее) значение вязкости плотного высокотемпературного флюида — ПД водонаполненного гексогена.

Полезный вывод из описанных выше исследований, по мнению Ч. Мейдера [9.169] «состоит в том, что наблюдаемые изменения рабочих характеристик в зависимости от размера частиц инертного материала ... для нескольких взрывчатых систем, можно ожидать у всех BB с инертным наполнителем».

Смеси тротила с гексогеном

Многолетние исследования детонации смесей тротила с гексогеном, выполненные разными методами, привели к явно не согласующимся результатам. Оказалось, что давления детонации, найденные «внешними» методами (измеренные в примыкающей к заряду преграде) систематически превышают значения, полученные «внутренними» методами (прямыми измерениями внутри заряда).

В табл. 9.25, заимствованной из [9.98], собраны экспериментальные данные для литых и прессованных зарядов при разной начальной плотности ро и разном соотношении ? между тротилом и гексогеном. Сравнить результаты позволяют два последних столбца таблицы, в которых приведены давления р и показатели адиабат к, отвечающие общей начальной плотности заряда 1,73 г/см3 и одинаковому соотношению ? = 40/60. Пересчет от р к р производился в [9.98] по корректировочным формулам, приведенным в [9.76].

В соответствии с табл. 9.25, давление детонации, найденное по измерениям в преградах, составляет 29,2 ± 0,4 ГПа, а по измерениям внутри заряда — 27,0 ± 0,6 ГПа. Длительность зоны химической реакции в смесях тротила с гексогеном, по данным разных авторов, различается более чем на порядок: от 0,025 икс [9.170, 9.171] до 0,76 мкс [9.172]. Явные противоречия, обнаруженные в экспериментах, стали предметом специальных исследований (см., например [9.173]) и обсуждений (см. [9.98, 9.113, 9.179]).

Первую регистрацию химпика в конденсированных BB осуществили в 1955 году Дафф и Хаустон [9.170], исследовавшие детонацию смеси ТГ 37/63. В опытах измерялись скорости свободной поверхности алюминиевых пластин разной толщины г, приложенных к торцу заряда. Экспериментальная зависимость W(I) имела четкий излом при I ~ 0,13 мм и ее длительность т « 0,025 мкс.

К иным выводам пришли авторы [9.23,9.172], исследовавшие детонацию взрывчатых веществ с помощью магнитоэлектрических датчиков. Для смесей ТГ-36/64

Таблица 9.25

Давления детонации и показатель адиабаты смесей тротил-гексоген

Po,
а, %
Р,
Pi
А;

г/см3

ГПа
ГПа


«Внешние» методы

1,715
35/65
29,2 [9.174]
29,0
2,72

Предыдущая << 1 .. 187 188 189 190 191 192 < 193 > 194 195 196 197 198 199 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.