Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 168 169 170 171 172 173 < 174 > 175 176 177 178 179 180 .. 394 >> Следующая


уравнений следуют соотношения для определения параметров детонации

?_ _ (, , dy\~l _ Mo ро V dXj tg? P _ и_ _ dy _ _ tgti P0D2 ~ D~ dX~ tgd0

0

r





Xf
x




AS у
Продукты детонации






A
Фронт детонации

J?

Рис. 9.35. Схема обработки рентгенограмм смещения наклонной фольги. CAB — начальное положение фольги; CAB' — смещенное положение фольги; AB" — касательная к фольге в точке пересечения ее с детонационным фронтом

354

9. Распространение детонации

-1

tgd

tgdo-tgd'

где: $п,$ — начальный и текущий углы наклона фольги к детонационному фронту. Однако, если из рентгенограмм извлекать непосредственно изменение угла наклона фольги, то результаты будут не очень точными. Полученные рентгенограммы позволяют определить параметры изэнтропы продуктов детонации, уравнение которой задано. Уравнение траектории движения лагранжевой частицы (элемента фольги) с координатой XfB центрированной волне разрежения в политропных продуктах детонации имеет вид (гл. 5)

где tf = Xf/D — время прохождения детонационной волны через данную частицу. В момент времени t фронт детонационной волны пересекает лагранжеву частицу с координатой Xf = Dt. Откуда t = XpID. Радиальная координата г элемента фольги, движение которого анализируется, может быть определена следующим образом

Исключая из приведенных соотношений время t и координату частицы Xf, получим уравнение формы деформированной в центрированной волне разрежения фольги в виде г = г (х).

Поскольку взаимосвязь г = г (х) может быть также определена из рентгенограммы, то появляется возможность более точного определения показателя политропы к и других параметров. Для других форм уравнений изэнтропы процедура определения параметров, входящих в эти уравнения, приведена в [9.101]. С помощью рассмотренного метода в [9.99, 9.101] определены давление детонации в ТГ 50/50, плотностью 1,69 г/см3 и показатель изэнтропы продуктов детонации: р„ = 24,8 ГПа, к = 2,78. В [9.100] определены параметры детонации зарядов THT плотностью ро = 1,583 : р„ = 2,112 г/см3,р„ = 18,3 ГПа, и„ = 1,792 км/с, к = 2,99 и пластифицированного гексогена плотностью Po = 1,673 : р„ = 2,236г/см3,р„ = 28,7ГПа, и„ = 2,076км/с, к = 2,97.

Точность определения параметров детонации и уравнения изэнтропы зависит от длительности рентгеновского импульса и диаметра пятна излучения. В [9.100] относительная погрешность рассмотренного метода оценивается величиной 5%.

Лазерные доплеровские измерители скорости (ЛДИС) [9.72], [9.102]-[9.108], измеряющие скорости отражающих поверхностей — тонких металлических фольг или пленок на границе раздела заряд ВВ-прозрачная преграда (оконный материал) обеспечивают наибольшее временное разрешение при регистрации профилей детонационных волн. Принцип работы ЛДИС основан на использовании оптического эффекта Доплера, состоящего в данном случае в сдвиге частоты отраженной движущейся поверхностью излучения. Сдвиг частоты зависит от скорости движения поверхности. Так как скорость движения поверхности мала

Xp - Xf tffdo

9.3. Экспериментальные методы исследования процесса детонации 355

по сравнению со скоростью света, то очень мал и сдвиг частоты: при частоте падающего излучения v = 1014 • • • 1015 Гц сдвиг частоты составляет Av ~ 109 Гц и для его измерения применяют интерферометры. В качестве источников света используют лазеры, обладающие высокой монохроматичностью излучения. Лазерная интерферометрия обеспечивает высокое пространственное разрешение за счет фокусировки лазерного луча на движущейся поверхности в пятно малого диаметра ~ 0,1 мм. ЛДИС получили широкое распространение при исследовании различных взрывных процессов.

При сложении двух волн с близкими частотами образуются биения. В ЛДИС VISAR [9.102, 9.103] фотоприемник регистрирует интенсивность биений, возникающих при интерференции лазерных лучей, отраженных от движущейся поверхности в разные моменты времени, так как одно из плеч интерферометра содержит стеклянную линию задержки. Этот оптический элемент позволяет осуществить интерференцию луча света, отраженного от поверхности в данный момент времени, с лучом света, отраженным спустя некоторое время задержки. Упрощенная схема ЛДИС VISAR [9.66] приведена на рис. 9.36.

Если длина линии задержки равна целому числу N длин волн А, то световые лучи, приходящие в фотоприемник, находятся в фазе. Пусть при движении отражающей поверхности с некоторой скоростью небольшое уменьшение А вызывает увеличение N на 1/2. Тогда световые лучи окажутся в противофазе, что соответствует нулевому сигналу на входе фотоприемника. Таким образом, фотоприемник регистрируя колебания интенсивности, фиксирует изменение полного числа длин волн в линии задержки, вызванное изменением длины волны. В упрощенном виде зависимость для определения скорости движения отражающей поверхности выводится следующим образом [9.65]. Доплеровский сдвиг длины волны для света дается выражением

ДА = -—V (t),

с

где ДА — изменение длины волны, с — скорость света в воздухе, v(t) — скорость поверхности. Пусть T3 — время задержки света в стеклянной линии задержки. Тогда число длин волн, укладывающееся в линии задержки равно
Предыдущая << 1 .. 168 169 170 171 172 173 < 174 > 175 176 177 178 179 180 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.