Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 164 165 166 167 168 169 < 170 > 171 172 173 174 175 176 .. 394 >> Следующая


С помощью оптического метода регистрации яркости свечения ударной волны в преградах из индикаторных жидкостей, определены давления детонации ряда взрывчатых составов, в некоторых из них зафиксировано наличие химпиков — зон повышенного давления .

Метод лазерного измерения волновых скоростей (ЛИВС) [9.84]-[9.86] позволяет достаточно точно измерять скорость ударной волны в прозрачной многослойной преграде, находящейся в плотном контакте с зарядом ВВ. Известно, что при распространении света в многослойной прозрачной среде, составленной из полированных пластин, происходит отражение света от каждой границы раздела, представляющей собой воздушный зазор толщиной в несколько микрон. Именно на этом эффекте основан метод ЛИВС, схема которого приведена на рис. 9.31.

В качестве источника света используется лазер, луч которого направляется по нормали к преграде. Каждая поверхность раздела отражает определенное количество света. Все отраженные лучи направляются на фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). Распространяющаяся в преграде ударная волна закрывает зазоры между пластинами, ступенчато уменьшая интенсивность света, поступающего в ФЭУ, сигнал с которого регистрируется высокоскоростным осциллографом. Толщины пластин, из которых составлена преграда, измеряются с высокой точностью, поэтому измерение временных интервалов между скачками интенсивности отраженного света позволяет определить значения скорости ударной волны в каждой пластине. Погрешность определения скорости ударной волны не превышает 1 • • • 2%. Применение метода ЛИВС для исследования структуры зоны химической реакции позволило получить следующие результаты (рис. 9.32а, б, в) [9.67]. Исследование профиля детонационной волны в зарядах различной длины из прессованного THT плотностью 1,58 г/см3 показало наличие классического химпика длительностью 70 нс с примыкающей к ней автомодельной волной разгрузки (рис. 9.32а). Давление в точке Чепмена-Жуге равно 18,6 ГПа.

Для флегматизированных ТЭНа и гексогена зафиксированы режимы недо-сжатой детонации с ее характерными признаками: пониженным давлением и автомодельно расширяющимся плато (рис. 9.326).

В высокоплотных агатированных (прессование с растворителем, с последующим его выпариванием) зарядах из гексогена (ро = 1,78 г/см3) и октогена (ро = 1,87 г/см3) зафиксированы нарастающие профили детонационных волн без характерного химпика (рис. 9.32в).

Либо методика не разрешает химпика из-за его малой длительности и отра-

Рис. 9.31. Схема метода ЛИВС: 1 — многослойная преграда из прозрачного материала; 2 — фокусирующая линза, 3 — ФЭУ; 4 — осциллограф, 5 — интерференционный светофильтр, 6 — лазер

9.3. Экспериментальные методы исследования процесса детонации 347

жения в зону реакции волны разрежения, либо разложение этих BB происходит в основном в ударном скачке без существенного повышения давления в химпике. Определенные в этих опытах давления детонации и показатели политропы продуктов детонации составляют соответственно 36,9 ГПа и 3,08 для октогена (D = 8,98км/с) и 35,2ГПа и 2,83 для гексогена (jD = 8,705 км/с).

Поскольку метод ЛИВС не получил широкого распро- Jy KMC"1 странения, а полученные в [9.83]-[9.86] результаты и сделанные на их основании выводы (об отсутствии химпика в высокоплотных агатирован-ных зарядах BB и реализации недосжатых режимов детонации в зарядах флегмати-зированных BB) отличаются от классических представлений, то, на наш взгляд, проведение перекрестной проверки с помощью других методик с высокой разрешающей способностью и, главное, доказательство стационарности установленных режимов, представляли бы несомненный интерес.

Вторым основным методом измерения параметров детонационной волны стал магнитоэлектрический метод регистрации массовых скоростей в непроводящих или сла-

бопроводящих плотных средах [9.62]. Этот метод основан на возникновении ЭДС в проводнике, движущемся в магнитном поле. Согласно закону электромагнитной индукции, ЭДС E равна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, «заметаемую» при движении проводника. При регистрации массовой скорости в плоских одномерных ударных и детонационных волнах естественно применять плоские проводники, ориентированные перпендикулярно вектору скорости процесса (рис. 9.33).

Если проводник длиной ід движется со скоростью u(t) перпендикулярно линиям постоянного магнитного поля с индукцией В, то индуцируемая ЭДС будет равна

E(t) = -u (t)BlA.

Если предположить, что скорость движения проводника в каждый момент времени совпадает со скоростью движения среды, то тем самым определяется скорость движения среды при постоянной лагранжевой координате.

Для получения сигнала амплитудой 0,1•••1B при 1Д = 10 мм в диапазоне скоростей 100-•-5000м/с необходимо магнитное поле с индукцией ~ 0,1 Тл. Создание магнитного поля возможно путем использования электромагнитов, через обмотки которых пропускают импульсный или постоянный стабилизированный ток [9.62, 9.89, 9.91].

2 4 6 8 /,мм

Рис. 0.32. Изменение скорости ударной волны в многослойной преграде из плексигласса в зависимости от расстояния для различныхВВ: THT (а), флегматизированный ТЭН (б), агатированный окотоген (в)
Предыдущая << 1 .. 164 165 166 167 168 169 < 170 > 171 172 173 174 175 176 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.