Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 158 159 160 161 162 163 < 164 > 165 166 167 168 169 170 .. 394 >> Следующая


Полученные формулы не противоречат, а дополняют друг друга и соответствуют двум различным типам ВВ. Если для BB характерна сильная зависимость скорости разложения от амплитуды ударного сжатия (по типу нормального теплового взрыва), то скорость реакции быстро уменьшается по мере приближения

к периферии ударного фронта и при достижении радиусом заряда величины г^р распространение детонации со стационарным фронтом прекратится по первому механизму. Следует отметить, что детонация может устойчиво распространяться, даже если ее фронт не является стационарным (пульсирует).

Детонация в зарядах BB с менее сильной зависимостью скорости разложения от амплитуды ударного сжатия будет прекращаться по второму механизму.

Для того, чтобы количественно охарактеризовать описанные выше два типа

BB , рассмотрим отношение критических радиусов r^p jт\<.р ¦ Полагая, что критические скорости детонации, соответствующие этим радиусам, близки, для типичных конденсированных BB получим следующую оценку [9.60]

Для отношения давлений за ударным скачком детонационной волны, в конденсированных высокоплотньгх BB на оси симметрии, р0 и на периферии Jj3 имеем следующую оценку: р0/р3 » 2 • • • 3.

Исходя из полученных оценок, можно сделать следующие выводы. Если при изменении давления ударно-волнового сжатия в 2 • • • 3 раза скорость разложения BB изменяется больше, чем на порядок, то BB принадлежит к первому типу и

Jl) > _(2) ' кр s5> ' кр ¦

Если же при перемещении вдоль фронта скорость энерговыделения изменяется не больше чем на порядок, то BB принадлежит ко второму типу, для которого 7кр ^ 7кр. Для этого типа BB детонационная волна остается стационарной

(2)

вплоть до прекращения детонации и Гкр действительно соответствует наименьшему диаметру заряда, допускающему самоподдерживающееся распространение детонации.

Кроме описания формы фронта, дифференциальное уравнение (9.37) может быть использовано для извлечения кинетической информации о разложении BB непосредственно после ударного сжатия из экспериментально определенной формы фронта [9.60]. Для этого уравнение (9.37) перепишем в следующем виде

2{D-u) sin ^ W3

С% Sin 03 W0

10

W0-

ис2

dip v sin 0 Z-і, {ip) dr r R

9.3. Экспериментальные методы исследования процесса детонации 335

Z1 (ф) =

cos (ф + в)аф р

cos ^ dB 1

йф р \и2 с2 J sin 1-и2/с2соБ2(ф + в) cos (ф + в) sin (ф + в) '

р \ г С? )

sm{ф + 6)dф,

cos ^ dp

(9.49)

где й^фр ~ начальная скорость разложения BB после ударного сжатия. Левая часть первого уравнения (9.49) пропорциональна скорости энерговыделения непосредственно за ударным фронтом. Выделяющаяся энергия компенсирует уменьшение внутренней энергии в частице реагирующего BB вследствие расходимости потока (первые два слагаемые в правой части (9.49) и вследствие искривления линий тока (третье слагаемое в правой части).

Если известны форма фронта и ударная адиабата BB, то все параметры в (9.49), кроме кривизны линий тока R, могут быть определены из условий совместности на фронте косой ударной волны. Для определения R необходимо решать сложную задачу о течении во всей зоне химической реакции. Если же пренебречь кривизной линий тока и считать их прямыми, то из уравнения (9.49) легко определяется скорость разложения BB \?фр. Впервые это проделано в [9.61]. Однако, как показано в [9.60], неучет кривизны линий тока может существенно искажать кинетические данные о разложении ВВ. Связано это со следующим свойством экзотермически реагирующей среды: если ширина зоны химической реакции мала по сравнению с радиусом кривизны фронта волны, то линии тока за выпуклым ударным фронтом поворачивают к оси симметрии заряда в противоположность потоку без реакции, в котором они поворачивают от оси симметрии. Для получения реалистичной скорости разложения BB W нужно величину извлеченной из формы фронта скорости разложения И^фр ( при прямых линиях тока) увеличить во столько раз, во сколько раз диаметр исследуемого заряда BB превосходит критический

Необходимо отметить, что рассмотренный метод получения кинетики разложения BB обладает привлекательностью не только из-за простоты получения экспериментальной информации, но и из-за того, что он позволяет получать кинетическую информацию в диапазоне высоких фронтальных давлений (для высокоплотных BB — 20 • • ¦ 50ГПа), где лагранжевы методы не обладают достаточной разрешающей способностью.

9.3. Экспериментальные методы исследования процесса детонации

Для экспериментального исследования процесса детонации применяется практически весь арсенал методов исследования поведения материалов под действием высоких динамических давлений [9.62]-[9.67].

Измерение скорости детонации. Скорость детонации D — одна из основных характеристик процесса детонации, и ее экспериментальное определение имеет большое практическое значение. Существует метод измерения D, не требующий измерительной аппаратуры — это так называемый метод Дотриша [9.12, 9.13]. Метод Дотриша основан на сравнении определяемой скорости детонации с известной и постоянной скоростью детонации детонирующего шнура (ДШ) D1n и на эффекте образования четких отпечатков в виде углублений на пластинах из мягких материалов (свинец, алюминий, латунь) в месте столкновения детонационных волн. Измерение D по этому методу сводится к следующему. В исследуемый заряд BB
Предыдущая << 1 .. 158 159 160 161 162 163 < 164 > 165 166 167 168 169 170 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.