Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 156 157 158 159 160 161 < 162 > 163 164 165 166 167 168 .. 394 >> Следующая


Это уравнение первого порядка относительно функции г(гр), описывающее в переменных ip, г форму фронта стационарной детонационной волны: ip — угол между нормалью к фронту и осью (плоскостью) симметрии заряда BB, г — расстояние от текущей точки на фронте до оси симметрии. Все величины в правой части (9.37), кроме радиуса кривизны линий тока R, являются функциями угла гр и скорости детонации, и могут быть вычислены, если известны ударная адиабата вещества и зависимость скорости разложения вещества dX/dt, например, от давления (или других параметров состояния). Величина R не может быть определена из уравнений сохранения на ударном фронте и требует для своего определения решения задачи о течении реагирующего вещества во всей зоне химической реакции. Поэтому прямое интегрирование уравнения (9.37) не представляется возможным. Однако, не прибегая к интегрированию этого уравнения, можно получить ряд важных результатов путем его качественного анализа.

Течение в поверхностном слое заряда BB за ударным фронтом стационарной детонационной волны звуковое [9.23], то есть j = J3. Тогда уравнение (9.37) принимает вид

cos^i d?

— - cos (ip + в) dip .Q 3g.

dip pp2 vsin6 tg {ip + в) ЗІЗ r R

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 331

Для выпуклого ударного фронта справедливо неравенство dr/dtp ^ 0. Так как звуковая точка, как правило, располагается на слабой ветви ударной поляры, то в этой точке d?/dip < 0. Поэтому для выпуклого ударного фронта знаменатель правой части (9.38) также должен быть отрицательным

ЗІ г R

Первые два члена в (9.39) — положительны (эндотермические процессы разложения не рассматриваются). Для достаточно больших радиусов зарядов величина второго члена мала. Поэтому для выполнения неравенства необходимо, чтобы последний член был отрицательным и по абсолютной величине большим первого члена. Из этого следует, что линии тока в звуковой точке (т.е. у границы заряда BB) являются выпуклыми, а их кривизна увеличивается с ростом скорости разложения вещества.

Введем в рассмотрение масштаб длины для химической реакции. Пусть скорость разложения BB непосредственно за ударным фронтом равна W. Будем считать, что W зависит только от положения точки на фронте и скорости детонации D: W = W(ip,D). Если скорость разложения вдоль линии тока и массовая скорость реагирующего вещества остаются постоянными, то длина зоны химической реакции Z» будет равна

_ u^,D)

WW, D)

Величину /¦ можно использовать в качестве линейного масштаба для химической реакции.

^ = f, (9.40)

зіз I* с2

где q — безразмерный тепловой эффект химической реакции. Неравенство (9.39) с учетом (9.40) для цилиндрических зарядов большого диаметра и для плоских зарядов примет вид

|Д|^ J«tg(tf + 0).

Таким образом, в зоне химической реакции начальный радиус кривизны линии тока в звуковой точке на поверхности заряда BB по порядку величины не превосходит длины зоны химической реакции.

Известно, что течение в зоне химической реакции является дозвуковым и только на границе заряда становится звуковым, т.е. j ^ J3 [9.23]. На ударной поляре, связывающей угол поворота потока в в ударной волне с давлением р, существуют две особенные точки: 1) точка максимального разворота потока втах; 2) звуковая точка, в которой скорость потока относительно фронта равна местной скорости звука: и = с. Вдоль всей ударной поляры dp/dip ^ 0. На слабой ветви ударной поляры, которой соответствует периферийный участок детонационного фронта, dO/dtp ^ 0. Для ударных волн в конденсированных BB, во фронте которых не происходит разложения BB, во всех практически важных случаях звуковая точка располагается на слабой ветви ударной поляры (гл. 4).

332

9. Распространение детонации

Соотношение для определения кривизны линий тока получается из уравнений (9.35) и (9.36) путем исключения производных вдоль линии тока

іє(,і, + в) (М 1 dP P ЗІ' І* /Дфр ^Дфрвіпб ДФр _ '\афcos(-Ф + в) фМп(-ф + 9) j2j2 V I*_г

))

R і2 - і2

3:

з

(9.41)

Знаменатель этого соотношения вдоль всего фронта стационарной детонационной волны является положительным. Поэтому знак кривизны линий тока і?-1 определяется знаком числителя (9.41). При отсутствии разложения вещества /* —> со на центральном участке фронта, соответствующем сильной ветви ударной поляры, числитель (9.41) является положительным, следовательно, JR ^ 0, т.е. линии тока поворачивают от оси заряда ВВ. Распрямление линий тока происходит на слабой ветви ударной поляры. Координаты точки распрямления линий тока можно определить, приравняв числитель правой части (9.41) нулю. Анализ соотношения (9.41), выполненный в [9.58], показывает, что если ширина зоны химической реакции мала по сравнению с радиусом кривизны фронта, то начальная кривизна линий тока вдоль фронта будет отрицательной, т.е. линии тока поворачивают к оси заряда в противоположность потоку без реакции. Это является важным результатом.

Предыдущая << 1 .. 156 157 158 159 160 161 < 162 > 163 164 165 166 167 168 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.