Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 155 156 157 158 159 160 < 161 > 162 163 164 165 166 167 .. 394 >> Следующая

0,018 ±0,002
0,18 ± 0,05

THT прес.
lfi2 1,654
97,9
7,U45± 0,25
0,57± 0,21
6,1±1,3
1,31 ± 0,28

THT лит.
1,62 1,654
97,9
6,999
5,5±0,3
11,3±1,7
7,25±0,25

* — В латунных трубках;
** — В стеклянных трубках;
*** — Средний размер частиц 0,5 мм

В отличие от твердых BB, у жидких BB с сильной зависимостью скорости разложения от давления ударно-волнового сжатия (нитрометан, жидкий THT), зависимость скорости детонации от диаметра заряда слабая. Даже на пределе детонации падение скорости детонации не превышает нескольких процентов по сравнению с идеальной скоростью детонации.

11. Уравнение формы фронта неидеальной детонационной волны и структура течения в зоне химической реакции. Для построения строгой теории неидеальной детонации необходимо понимание структуры течения в зоне химической реакции искривленной детонационной волны. Стационарность искривленного фронта детонации в зарядах конечного диаметра (неидеальная детонация) говорит о том, что существует взаимосвязь между формой фронта и характеристиками течения и энерговыделения непосредственно за ударным фронтом. Впервые такая взаимосвязь была установлена В. С. Трофимовым и К. М. Михайлюком в [9.25]. Однако, полученное в этой работе дифференциальное уравнение формы детонационного фронта недостаточно последовательно учитывало кривизну линий тока в зоне химической реакции. И. Ф. Кобылкиным в [9.57, 9.58] получено дифференциальное уравнение формы детонационного фронта, свободное от указанного недостатка. Ниже рассмотрен вывод этого уравнения и выполнен анализ структуры течения в зоне химической реакции путем качественного анализа полученного уравнения. Предполагается, что в ударном фронте разложения BB не происходит. Экзотермическая химическая реакция начинается непосредственно после ударного сжатия.

Рассмотрим стационарное плоское или осесимметричное течение реагирующей среды. Будем исходить из уравнений неразрывности и движения сплошной среды, записанных в естественной системе координат (I, п,), где I — расстояние, измеряемое вдоль линии тока по направлению вектора скорости, п — расстояние, измеряемое вдоль нормали к линии тока [9.59].

dl ~ 3 V г дп)' ди 1др

dl р dl

-2 dp

(9.31)

pu" ~R

дп'

Здесь: p — давление, р — плотность, и — скорость, j = ри — плотность потока, г — расстояние от оси симметрии, в — угол наклона вектора скорости к оси симметрии, i/ = 0 для плоского течения и V = 1 для осесимметричного течения, R — радиус

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 329

фронт, U — линия тока, п — нормаль к линии Рис. 9.22. К выводу соотношений (9.33)

тока, йфр — радиус кривизны фронта, R — радиус кривизны линии тока

кривизны линии тока: если она поворачивает к оси заряда (выпуклая линия тока), то R < О, в противном случае (вогнутая линия тока) R > 0.

Применим эти уравнения для анализа течения непосредственно за фронтом симметричной криволинейной ударной волны, выпуклой навстречу однородному и направленному вдоль оси симметрии потоку, движущемуся со скоростью детонации (Рис. 9.21).

Пусть s обозначает расстояние вдоль ударного фронта, отсчитываемое в направлении от центра симметрии. Оператор дифференцирования вдоль ударного фронта имеет следующий вид:

A-^JL + —— (9 32)

ds ds дп ds dl

Введя в рассмотрение радиус кривизны фронта йфр и угол ¦ф между нормалью к фронту и вектором скорости набегающего потока, получим взаимосвязь между приращениями координат dl, dn и перемещением вдоль фронта ds (рис. 9.22)

ds - Дфр^, dl = ds sin (ф + в),

(9.33)

dn = —ds cos (ф + в) , dl = —dntg (ip + в).

Знак минус в (9.33) возникает из-за того, что нормаль к линии тока направлена к оси симметрии. С учетом (9.33) выразим из (9.32) оператор дифференцирования по нормали к линии тока

t=t^ + e)dl- ДфрCOS1^ + в) Ір- (9-34)

Так как дв/ді = 1/R, то исходная система уравнений (9.31), записанная вдоль

330

9. Распространение детонации

фронта с учетом (9.34), примет следующий вид 81

(v sing tg(^ + fl) dB \ \

\ г R + dip Дфр cos {ip + в)) '

Д <9/ v ' dip Дфр cos (^ + в)'

Для дальнейшего анализа воспользуемся связью между параметрами течения реагирующей среды вдоль линии тока [9.23]

«-л !--*(*+*!). ««в

где: J3 = рс, с — скорость звука при постоянном составе реагирующей среды, р — величина, характеризующая скорость передачи потоку выделяющейся при разложении химической энергии. Обозначим величину, характеризующую состав реагирующей среды (например, долю продуктов реакции) через Л. Тогда для р имеем следующее выражение

Р = рГдру-.

Учитывая, что dr/dip = Дфр cos и исключая из (9.35) и (9.36) производные вдоль линии тока, получим дифференциальное уравнение для формы фронта стационарной детонационной волны

cos ip dO ? — j2 dp cos гр

dr cos (гр + 6)аір j2 j2 dip sin (ip + 6)

dip" Pp2 у sine ЗІ-З2 1 tg(V> + g) • K- >

J2J r j Rtg(iP + e) R
Предыдущая << 1 .. 155 156 157 158 159 160 < 161 > 162 163 164 165 166 167 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.