Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 152 153 154 155 156 157 < 158 > 159 160 161 162 163 164 .. 394 >> Следующая


В отличие от индивидуальных BB или их смесей большинство промышленных аммиачно-селитренных взрывчатых составов представляют собой крупнодисперсные физически и химические неоднородные смеси, испытывающие многостадийные превращения в детонационной волне. По этой причине у аммиачно-селитренных промышленных взрывчатых составов dKp с увеличением начальной плотности, как правило, возрастает. Такая же зависимость dKp(p0) характерна для слабых BB типа перхлората аммония. Соответствующие данные приведены на рис. 9.16.

Первоначально полагали, что по характеру зависимости dKP(po) все BB можно разбить на две группы. Для первой группы ( THT и ему подобные мощные BB) характерно уменьшение dKp при увеличении ро, для BB второй группы (промышленные смесевые BB, слабые BB типа перхлората аммония), наоборот, dKp увеличивается при увеличении плотности заряда ВВ. Потом было установлено, что различие между промышленными BB и мощными индивидуальными BB заключатся в том, что плотность, начиная с которой при ее дальнейшем увеличении dKp возрастает, для индивидуальных BB близка к плотности монокристалла, тогда как для аммиачно-селитренных BB она меньше единицы.

322

9- Распространение детонации

4р,мм 12





































1







2















0,8 0,9 1,0 1,1 1,2 1,3 1,4 1,5 1,6

р0,г/смЗ

Рис. 9.15. Зависимость критического диаметра от плотности для зарядов из прессованного THT

70 60 50 40 30 20 10

<*кр.мм






f











/










А
F









/










/






2


























0,6 0,7 0,8 0,9 1,0 1,11,2 1,3 1,4 1,5 1,6 1,7

P0, г/смз

Рис. 9.16. Зависимость критического диаметра от плотности: 1 — динамои (88% аммиачной селитры, 12% торфа); 2 — аммонит 80/20

dtp, мм Обращает на себя внимание своеобраз-

ное поведение аммотола 50/50 (рис. 9.17). В. К. Боболевым [9.52] было установлено, что в зарядах диаметром 5 • • • 10 мм детонация возможна при малых (< 1,05 г/см3) и больших плотностях (> 1,3 г/см3), но затухает при промежуточных. При этом в области малых плотностей зависимость dKp(Po) имеет возрастающий характер, а в области больших плотностей — убывающий.

0,8 0,9 1,0 Ї.1 1,2Т,3'"і~4~ї,5 \fi 1,7 8- Критические условия распро-

P0, г/см3 странения детонации в жидких BB с

Рис. 9.17. Зависимость диаметра dKp от негладким фронтом. Как показывает плотности, заряды из аммотола 50/50 (ам- ОПЫТ, в жидких BB C СИЛЬНОЙ зависимо-миачная селитра — 50%, THT — 50%) стью начальной скорости разложения BB

от амплитуды ударного сжатия, детонационный фронт является негладким — пульсирующим [9.23]. Неустойчивость детонационного фронта свидетельствует о том, что кинетика разложения BB в зоне химической реакции близка к закону нормального теплового взрыва. Типичными представителями жидких BB с негладким фронтом являются нитрометан и его смеси с инертным растворителем. В зарядах таких BB при любом диаметре детонация будет нестационарной в том смысле, что распределение параметров вдоль фронта (в том числе и на его краях) постоянно меняется, вследствие чего теория критического диаметра детонации рассматриваемых BB должна быть нестационарной.

Эксперимент показывает, что критический диаметр нестационарной детонации зарядов таких BB в слабых оболочках оказывается равным наименьшему диаметру жесткой трубы, из которой возможен переход детонации в объем, заполненный тем же ВВ. Соответствующая количественная теория критического диаметра разработана А. Н. Дреминым и В. С. Трофимовым [9.23]. Для понимания ее сути

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 323

необходимо рассмотреть газодинамическую задачу о переходе детонации из трубы в объем. Схема течения вблизи границы затухающего фронта представлена на рис. 9.18.

"Л / / / /



АА

4*_\

/ / / /

/Г7

Рис. 9.18. Выход детонационной волны в жидком BB из жесткой трубы в объем: 1 — детонационный фронт, 2 — ударный фронт, 3 — траектория точки А, 4 — граница раздела между продуктами взрыва (2) и ударно-сжатым BB (3), 5-5 — фроит периферийной волны разрежения, П-М — волна разрежения Прандтля-Майера в потоке продуктов взрыва

В момент выхода детонационного фронта из трубы в объем на его границах исчезает взаимодействие с малосжимаемой оболочкой, и в зону химической реакции начинает распространяться волна разрежения. Из-за сильной зависимости скорости реакции от давления срыв ее происходит практически сразу во фронте волны разрежения. Поэтому вдоль поверхности фронта детонации будет распространяться волна прекращения реакции, совпадающая с головой волны разрежения. Течение будет стационарным в системе координат, связанной с точкой прекращения детонации (точка А на рис. 9.18). В этой системе координат вектор скорости набегающего потока исходного BB D* параллелен траектории 3 вершины прямого угла (в данной системе координат этот угол движется). Скорость потока щ продуктов взрыва является векторной суммой скорости волны прекращения реакции по фронту v и скорости оттока продуктов от фронта, равной скорости звука для детонации Чепмена-Жуге. К затухающему детонационному фронту примыкает ударный фронт 2, образующийся за счет расширения продуктов в стороны и сжатия ими исходного ВВ. Из-за расширения продуктов взрыва в зоне течения образуется боковая волна разрежения Прандтля-Майера (П-М). Основная формула нестационарной теории имеет вид
Предыдущая << 1 .. 152 153 154 155 156 157 < 158 > 159 160 161 162 163 164 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.