Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 148 149 150 151 152 153 < 154 > 155 156 157 158 159 160 .. 394 >> Следующая


Дкр = -^Р- (9.17)

cos ip*

11 - 5492

314

9. Распространение детонации

Таблица 9.8

Критические диаметры и толщины детонации некоторых взрывчатых составов

BB
ро, кг/м3
С -Ю3 ,м
hZ ¦ 103, м
<*кр/>Сгр

Состав В
1713
4,3
1,42
3

ТГ 23/77
1745
6,0
1,51
4

Октол 75
1800
~6,4
1,43
4,5

Пентолит
1700
5,7
1,4
4

PBX 9404
1840
1,2
0,46
2,6

Состав А-3
1630
~2,2
0,56
3,8

THT прес.
~ 0,91ртах
3--5
1.34
2,2---3,7

Октоген
-1-

0,81


Гексоген
-1-
~ 2
0,45
~4

ТЭН
-1-
~0.8
0,22
~3,6

Гексоген
1000
2--4
1
2---4

Аммонит №1
950
7
2-3
2,3---3,5

6ЖВ
950
12
4,5
2,4---3

Ртах — максимально возможная плотность BB

Очаг инициирования

Рис. 9.11. Геометрия детонационного очага инициирования, узст — угол наклона детонационного фронта к поверхности заряда, обеспечивающий стационарность фронта

Основанием для такого приближения служит то, что на пределе распространения детонации из детонационного очага на окружающее BB, параметры детонационной волны близки к критическим. Для среднего радиуса кривизны расходящегося детонационного фронта (рис. 9.11) имеем следующее выражение

2_J_+1_2 + 2COSyJ« R ri Ti do h

(9.18)

На пределе распространения детонации R = RKp. Из последнего соотношения следует ограничение на толщину слоя BB Л, допускающее распространение детонации за пределы детонационного очага диаметром do

h(d0) >

1 - hKp/do cos уз.

(9.19)

Количественный анализ этого соотношения показывает, что необходимая толщина слоя BB заметно возрастает, если диаметр детонационного очага меньше (5- ¦¦1O)Kp.

4. Влияние начальной температуры заряда BB на критический диаметр детонации. Из опыта известно, что начальная температура Tn заряда BB влияет на величину критического диаметра детонации dKp. На рис. 9.12 показана зависимость dKp от Tn для нитроглицерина и нитрометана [9.43] (исследуемые BB помещались в стеклянные трубки). В диапазоне температур (Tn = —20 • • • +

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 315

80C)dKp уменьшается примерно в 4 раза. В качестве вероятного механизма, ответственного за установленное изменение dKp, А. Ф. Беляев указывает на возрастание скорости разложения BB с увеличением Tn. Количественный анализ температурной зависимости dKp от Tn для жидких BB1 выполненный с использованием нестационарной теории dKp [9.23], подтверждает это предположение.

<*кр»мм

4ср>ММ

4ф> мм


40

4,0

N


3,0


2 О4;

2,0


10
нм^~^—
1,0

60 40 20

-20 0 20 40 60 80 ГН,°С

Рис. 9.12. Критический диаметр детонации нитроглицерина (НГЦ) и нитрометана (HM) в зависимости от начальной температуры. Заряды помещались в стеклянные трубки

ГН.,°С

-200 -100 0 100 200

Рис. 9.13. Зависимость критического диаметра детонации порошкообразного THT и расплава THT (Т„ > Tkn) от температуры

Кроме этого, на величину dKp значительное влияние оказывают фазовые переходы, испытываемые зарядом BB при нагревании. Так например, плавление BB приводит к резкому увеличению критического диаметра. Последнее иллюстрируется обобщенной зависимостью dKp от Tn для ТНТ, приведенной на рис. 9.13 [9.29]. При Tn = 80•••90CdKp w 60мм, в то время как максимальное значение dKp для литых зарядов THT лежит в пределах 31 •••33MM. При увеличении Tn до 240С значение dKP уменьшается до 6 мм. Для порошкообразного THT (ро = 1,0 г/см3) при охлаждении наблюдается возрастание критического диаметра от 5,5 мм при Tn = 75С до 10 мм при Tn = -193С.

Необходимо отметить еще один механизм влияния температуры заряда на величину dKp. Речь идет об изменении микроструктуры заряда BB без изменения его агрегатного состояния. Так, если заряд литого THT с начальным значением dKp = 27,5мм внести в жидкий азот (Tn = —77,4К), а затем нагреть до исходной температуры 290 К, то критический диаметр уменьшится до dKp = 9 мм. При этом плотность заряда также уменьшится на 0,01 г/см3 [9.44]. Хотя видимых изменений с зарядом BB не происходит, температурные микродеформации приводят к растрескиванию зерен BB, что приближает структуру литого заряда к структуре более дефектного прессованного и увеличивает его детонационную способность.

У термостойких BB выдержка заряда в течение 6 часов при высокой температуре 150 • • • 200 С, но меньшей порога его термостабильности на 20•••3OC, ведет к некоторому уменьшению dKp (в среднем на 0,5 •• • 1,0 мм). При нагреве зарядов BB до температур, приближающихся к порогу термостабильности (степень разложения BB достигает 2%) критический диаметр увеличивается, примерно, на ту же величину [9.45]. Нагрев зарядов из PBX 9502 на основе низкочувствительного триаминотринитробензола (TATB) до 240С ведет к уменьшению критической толщины детонации с 3,5 мм при нормальной температуре до 2 мм при высокой температуре [9.46]. Таким образом, влияние нагревания или охлаждения заряда BB на величину dKp неоднозначно.
Предыдущая << 1 .. 148 149 150 151 152 153 < 154 > 155 156 157 158 159 160 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.