Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 147 148 149 150 151 152 < 153 > 154 155 156 157 158 159 .. 394 >> Следующая


3. Предел распространения детонации в плоских зарядах ВВ. Плоские заряды BB в виде тонких слоев или листов широко применяются при взрывной обработке металлов. Поэтому вопросы, связанные с пределами распространения детонации в таких зарядах, имеют важное практическое значение.

Форма поверхности искривленного детонационного фронта определяется двумя главными радиусами кривизны Ui и i?2- Эволюция ударной волны при ее распространении в реагирующей среде определяется средним радиусом кривизны

312

9. Распространение детонации

волновой поверхности R, равным

2RiR2

R =

Ri + R2

Можно показать, что выражение для критического среднего радиуса кривизны фронта детонационной волны имеет точно такой же вид, как и для сферического детонационного фронта

2Uc2 QpVTW

д*р = г, .rw (9ЛЗ)

В тонком слое BB форма фронта более разнообразна по сравнению с формой детонационного фронта в цилиндрическом заряде ВВ. Если Ri ф R2 ф О, то фронт имеет тороидальную форму, если Ri ф О, R2 —» оо, то фронт имеет прямолинейную цилиндрическую форму. В последнем случае критическая толщина слоя BB Лкр определяется по формуле, аналогичной (9.10)

2MC2COSy)ct .

= QPvTW ' (9Л4)

где (рСТ — угол наклона детонационного фронта к поверхности заряда, обеспечивающий стационарность формы фронта: для свободных зарядов ipCT = ip*, для зарядов, ограниченных с обеих сторон металлическими пластинами у>ст = ipo.

Для плоского заряда BB, детонирующего с прямолинейным фронтом, и цилиндрического заряда имеем приближенное соотношение, которое выполняется тем более точно, чем ближе критические скорости детонации у плоских и цилиндрических зарядов dKp Rs 2hKp.

При детонации свободных зарядов или зарядов с одинаковым ограничением, критический диаметр примерно в 2 раза превосходит критическую толщину. Что касается влияния металлического ограничения на Лкр, то для отношения критических толщин свободного и ограниченного с обеих сторон слоя BB справедлива выполненная выше оценка

/ісв dCB

(«ев» — свободный, «огр» — ограниченный с обеих сторон, «об» — в оболочке).

В отличие от цилиндрических, плоские заряды BB могут быть свободными, ограниченными металлическими пластинами с обеих сторон и полуограниченными, т.е. ограниченными с одной стороны (погр.) Проанализируем соотношения между критическими толщинами плоских зарядов для различных типов ограничения, полагая, что критические скорости детонации во всех трех случаях равны между собой.

Так как угол наклона фронта детонационной волны к ограничивающей металлической пластине при стационарном распространении детонации близок к 90°(^>о = 83---85°), то поверхность пластины в первом приближении можно принять за плоскость симметрии детонационного фронта и для полуограниченного заряда получить оценку для нижней границы критической толщины /і"ргр (рис. 9.10)

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 313



W


"кр
г





Полуограниченный заряд

/ у—7—7—— 1 ' /Пластина / ?

Ограниченный заряд

Открытый заряд

Рис. 9.10. Определение критической толщины слоя BB при различных способах ограничения

плоского заряда BB

В то же время стационарный фронт детонационной волны можно представить состоящим из двух частей, одна из которых соответствует полутолщине свободного заряда, а другая — полутолщине заряда в оболочке (см. рис. 9.10). Из этого, с учетом (9.15), следует ограничение сверху на критическую толщину полуограниченного заряда BB

Таким образом, для пределов детонации плоских и цилиндрических зарядов BB справедливы следующие оценочные соотношения

«2, ^p«3-4, -S5- «3,3, -j^-и 0,15. (9.16)

"¦кр "кр "кр "кр

Наиболее полезным является отношение d^//i?°rp = 3 • ¦-4, так как его можно сравнить с известными экспериментальными результатами. Результаты такого сравнения приведены в таблице 9.8. Экспериментальные данные, взяты из [9.41,

9.42]. Вычисленные значения отношений j/і"?гр колеблются около определенных выше, что подтверждает правомерность изложенного подхода. Некоторый разброс вычисленных значений отношения ^//і?°гробьясняется сильной зависимостью критических размеров от плотности и структуры зарядов ВВ.

Опыт показывает, что в случае тонких слоев BB локальное инициирование детонации не всегда приводит к распространению детонации на окружающее ВВ. В связи с этим целесообразно рассмотреть условие распространения детонации из детонационного очага, геометрия которого представлена на рис. 9.11. В соответствии с вышеизложенным, условием распространения детонации из очага на окружающее BB является неравенство R ^ RKp. Вычисление RKp требует знания кинетики разложения BB при ударно-волновом нагружении и уравнения состояния ударно-сжатого реагирующего ВВ. Эти данные известны в настоящее время для небольшого количества взрывчатых составов, а получение их является трудной экспериментальной задачей. В первом приближении критический радиус кривизны детонационного фронта можно вычислить через критическую толщину слоя BB hKp. Из (9.12) и (9.14) следует
Предыдущая << 1 .. 147 148 149 150 151 152 < 153 > 154 155 156 157 158 159 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.