Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 146 147 148 149 150 151 < 152 > 153 154 155 156 157 158 .. 394 >> Следующая


При ip < ipo состояние за ударным фронтом лежит на ударной поляре BB 1

310

9. Распространение детонации

правее точки В (рис. 9.5) и в зону химической реакции будет отражаться ударная волна (регулярное и нерегулярное отражение) с амплитудой Аротр. Отраженная ударная волна ускорит химическую реакцию, что приведет к ускорению падающей волны и, следовательно, к увеличению tp. Из приведенных рассуждений следует, что, независимо от диаметра, в достаточно длинных зарядах угол наклона фронта детонационной волны к оболочке должен стремиться к углу «безотражательного» взаимодействия ipo. При tp — щ течение за ударным фронтом детонационного комплекса не подвергается возмущению со стороны оболочки, и, следовательно, возможно стационарное распространение детонации. К тому же форма фронта с <р = <Ро устойчива: увеличение tp вызывает появление в зоне реакции волны разрежения, ослабляющей ударный фронт, что ведет к уменьшению tp; при tp < ipo в зону реакции будет отражаться ударная волна, что приведет к усилению падающей волны и увеличению tp. Конфигурация течения в детонационной волне в заряде BB, ограниченном оболочкой, приведена на рис. 9.7.

Полагая, как и в случае детонации заряда без оболочки, что на пределе распространения детонации фронт волны имеет сферическую форму, а угол наклона фронта к оболочке равен tp0, получим для критического диаметра выражение, аналогичное (9.10)

_ Aue2 cosy?o ^ - QpVTW ¦ (912)

Для оценочного количественного анализа влияния оболочки на величину dKp предположим, что критические скорости детонации (т.е. скорости детонации при d =^кр) для зарядов в оболочке и без оболочки близки. Тогда для отношения критических диаметров свободных (без оболочки) зарядов d^ и зарядов в оболочке

d?p имеем следующее соотношение

<%р ^ cos tp* d°P ~ costpo'

Для зарядов из THT плотностью ро = 1>62 • 103 кг/м3 и ударной адиабатой Dn = 2300 + 2,15и, м/с [9.36] и стальной оболочки с ударной адиабатой N = 3800 + 1,58и, м/с [9.13], расчеты показали [9.27], что при D = 4500•••700O м/с tp, = 45•¦¦48°,??) = 83---85°. Такие же значения углов характерны и для других высокоплотных BB и оболочек из стали, меди и латуни. Для отношения критических диаметров имеем следующую оценку

dCB

^«5-8.

Таким образом, заключение заряда BB в оболочку из относительно плотных и малосжимаемых металлов, таких, как сталь или медь, приводит к уменьшению критического диаметра детонации в 5---8 раз, что количественно соответствует известным экспериментальным данным. Основной характеристикой материала оболочки, определяющей степень влияния на dKp является ее импеданс (рс)оъ, характеризующий сжимаемость материала оболочки. На рис. 9.8 приведена зависимость критической толщины слоя BB на основе TATB PBX 9502 от импеданса материала, ограничивающего заряд BB [9.35]. Критическая толщина начинает уменьшаться, как только импеданс материала оболочки становится больше импеданса ВВ.

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 311

Остановимся на некоторых ограничениях развитого подхода. При анализе влияния оболочки на критический диаметр предполагалось, что оболочка имеет достаточную толщину, такую, что волна разрежения, распространяясь в оболочке после выхода ударной волны на свободную поверхность, не попадает в зону химической реакции (см. рис. 9.7). При достаточно тонких оболочках волна разрежения будет попадать в зону реакции и способствовать ее срыву. Поэтому величина dKp с уменьшением толщины оболочки будет возрастать. Соответствующие экспериментальные данные для PBX 9502 приведены на рис. 9.9.

4,0

I 3,0

\

- воздух

&



2,0

1,0

вода

iW1

инертн. имитатор PBX 9502

N^MgO \

\

\

\

Al

4 8 12

(pcU,io-^

16

Рис. 9.8. Зависимость критической толщины слоя BB от импеданса материала оболочки для состава PBX 9502 на основе TATB

0 1,0 2,0 3,0 4,0 S1 мм

Рис. 9.9. Зависимость критической толщины слоя BB от толщины ограничивающих плоский заряд алюминиевых пластин

При выводе зависимости (9.12) молчаливо предполагалось, что скорость детонации заряда BB превосходит скорость звука в оболочке Соб- Именно при этом условии возможно существование конфигурации течения с ударной волной в оболочке, присоединенной к точке пересечения детонационного фронта с оболочкой (рис. 9.7). В противном случае ударная волна в оболочке будет опережать детонационный фронт и оказывать предварительное воздействие на BB, уплотняя его. Наиболее характерна такая ситуация для детонации промышленных BB в металлических оболочках. При уплотнении BB возможно образование зазора между зарядом BB и оболочкой или ограничивающей пластиной [9.34], что в свою очередь может привести к канальному эффекту. Таким образом, при D < Соб процессы в поверхностных слоях заряда имеют весьма сложную физическую природу и зависимость (9.9) не применима для определения критического диаметра.

Известны попытки использования в качестве оболочек и вкладышей в заряды мощных высокоплотных BB высокомодульных материалов (керамика, бериллий и др.), характеризующихся высокой скоростью звука (10-••12 км/с), для увеличения скорости детонации или управления формой детонационного фронта [9.37]-[9.39].
Предыдущая << 1 .. 146 147 148 149 150 151 < 152 > 153 154 155 156 157 158 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.