Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 145 146 147 148 149 150 < 151 > 152 153 154 155 156 157 .. 394 >> Следующая


308

9. Распространение детонации

Таблица 9.7

Рассчитанные и экспериментальные значения критического диаметра детонации

Параметры
Тип BB

THT литой
THT прес.
PBX 9404

ро, кг/см3
1,6
1,6
1,85

dKp, экспер.,мм
15...30
3...5
1,2

dKp, расчет, мм
32
3,4
3,5

_ 2c3sinfl» кр ~ ~0~^Ш '

Следует отметить, что впервые на определяющую роль начальной скорости разложения в зоне химической реакции было обращено внимание в [9.25]. Полученная в этой работе зависимость для определения критического диаметра имеет вид

(9.11)

где 0» — угол поворота потока в ударном фронте на поверхности заряда. Принципиальным отличием рассматриваемой теории критического диаметра от разработанной в [9.25] является то, что все величины (кроме ір») в (9.10) вычисляются на оси заряда, а в (9.11) — на поверхности заряда в звуковой точке. Положение о том, что критический диаметр определяется начальной скоростью реакции именно на поверхности заряда физически не обосновано. Начальная скорость разложения BB на поверхности заряда может быть малой (слой Харитона) и слабо зависеть от величины диаметра заряда ВВ. Кроме этого, сама теория критического диаметра, развитая в [9.25], не свободна от внутренних противоречий [9.57].

Таким образом, предположение о том, что детонация прекращается при равенстве нулю градиента массовой скорости за ударным фронтом, позволяет с удовлетворительной точностью рассчитать критический диаметр стационарной детонации. При этом dKp определяется начальной скоростью разложения BB на оси заряда. Средняя скорость реакции или время химической реакции тр не имеют прямой связи с величиной критического диаметра детонации.

2. Влияние оболочки на величину критического диаметра детонации. Известно, что наличие металлической оболочки у заряда BB приводит к существенному уменьшению величины критического диаметра стационарного распространения детонации. Первоначально предполагалось, что влияние оболочки заряда на dKp связано преимущественно с ее массой [9.33, 9.43]. Однако многочисленные эксперименты показали, что критические диаметры детонации зарядов BB, помещенных в сжимаемые среды типа грунтов, практически не отличаются от dKp зарядов, взрываемых на воздухе [9.34]. Затем стали считать, что на величину dKp в значительной степени влияет прочность материала оболочки.

Анализ влияния оболочки на величину dKp с точки зрения рассмотренной выше теории критического диаметра выполнен И. Ф. Кобылкиным с соавторами в [9.27, 9.28].

При заключении заряда BB в оболочку характер течения в окрестности ударного фронта детонационного комплекса на границе с оболочкой зависит от соотношения сжимаемостей материала оболочки и заряда ВВ. Здесь следует рассмотреть два случая:

1) сжимаемость материала оболочки больше сжимаемости заряда BB;

2) сжимаемость материала оболочки меньше сжимаемости заряда ВВ.

В первом случае при наклонном (из-за искривленности детонационного фронта) падении ударной волны на оболочку, в реагирующее BB отражается только волна разрежения, и принципиальных отличий от детонации свободного заряда нет. Стационарность течения будет обеспечиваться при звуковом угле наклона ip.

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 309

Рис. 9.6. Ударно-полярный анализ взаимодействия ударной волны с оболочкой заряда BB: 1 — ударная поляра нереагирующего BB, 2 — ударная поляра оболочки, 3 — поляра разгрузки ударно-сжатого BB, 4 — поляра двойного сжатия BB, С — состояние на границе раздела BB-оболочка при отражении волны разрежения, E — состояние на границе раздела при отражении

ударной волны (случай регулярного отражения Рис. 9.7. Конфигурация течения в детонационной волне в заряде BB1 ограниченном оболочкой: 1 — ударный фронт, 2 — звуковая поверхность, граница зоны химической реакции, 3 — граница

зоны химической реакции, 4 — волны в оболочке

фронта детонационной волны к оболочке. Следовательно, в рамках рассматриваемой теории критического диаметра, наличие у заряда BB оболочки с более высокой сжимаемостью, чем сжимаемость заряда BB, не приводит к заметному уменьшению критического диаметра.

Во втором случае (т.е. когда BB более сжимаемо, чем материал оболочки) в реагирующее BB, в зависимости от угла падения ударной волны, возможно отражение как ударной волны, так и волны разрежения. Наличие отраженных волн в зоне химической реакции приводит к изменению формы фронта. Однако существует такой угол между ударным фронтом и оболочкой, когда реализуется взаимодействие без волн, отраженных в реагирующее ВВ. Для того, чтобы найти такую конфигурацию течения в окрестности ударного фронта на границе с оболочкой, проведем анализ возможных конфигураций течения с помощью ударно-полярного метода в плоскости р-в, где р — давление в ударном фронте, в — угол поворота потока (см. гл. 4.).Ограничимся рассмотрением течения в непосредственной близости от ударного фронта, где BB еще не успело заметно разложиться. На рис. 9.6 представлен ударно-полярный анализ взаимодействия ударной волны с оболочкой. Кривая 1 представляет ударную поляру первичного сжатия нереагирующего BB, кривая 2 — ударную поляру оболочки. Точка пересечения поляр 1 и 2 определяет угол во, при котором реализуется «безотражательное» взаимодействие ударной волны с оболочкой. Этому углу соответствует угол наклона ударного фронта к оболочке щ. Действительно, если угол ip таков, что соответствующее ему состояние за ударным фронтом лежит на участке AB кривой 1, в BB будет отражаться волна разгрузки с амплитудой Др. При уменьшении ip от п/2 до щ амплитуда волны разрежения уменьшается до нуля.
Предыдущая << 1 .. 145 146 147 148 149 150 < 151 > 152 153 154 155 156 157 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.