Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 143 144 145 146 147 148 < 149 > 150 151 152 153 154 155 .. 394 >> Следующая


2ст.

(9.4)

где: с — средняя скорость звука в зоне химической реакции, тр — время реакции, характерное для детонации. По сравнению с экспериментальными результатами формула (9.4) дает сильно заниженные значения критического диаметра детонации (у твердых неоднородных BB значения й"кр занижены минимум на порядок, у жидких BB — на 2---3 порядка [9.25]). Тем не менее во многих учебниках и монографиях рассмотренный подход к количественному определению величины dKp излагается в качестве основного.

Более того, формулу (9.4) обычно дополняют схемой стационарного течения в зоне химической реакции, представленной на рис. 9.4. Физическая несостоятельность такой схемы течения обсуждается в [9.25] и заключается в том, что она не может быть стационарной. Так как течение за ударным фронтом дозвуковое, то в зону химической реакции будут проникать нестационарные волны разрежения 2 и ослаблять ударный фронт 1. Это вызовет уменьшение амплитуды ударной волны, замедление скорости химической реакции и искривление ударного фронта. Возникает вопрос — когда течение установится, т.е. когда боковые волны разрежения займут стационарное положение? Ответ на этот вопрос связан с особенностями сжатия вещества в косых ударных волнах (гл. 4.). Из-за искривленности фронта детонационной волны во всех точках фронта, кроме осевой, сжатие BB происходит в

Рис. 9.4. Схема течения в зоне химической реакции с прямолинейной детонационной волной: 1 — ударный фронт, 2 — головные характеристики боковой волны разрежения, 3 — граница зоны химической реакции (совпадает со звуковой поверхностью)

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 305

косой ударной волне. Известно, что за фронтом косой ударной волны течение (относительно фронта) может быть как дозвуковым, так и сверхзвуковым. Режим течения при D = const зависит от угла наклона i/> фронта волны к вектору скорости набегающего потока, по модулю равному скорости детонации и направленному вдоль оси заряда ВВ. Переход от дозвукового к сверхзвуковому режиму течения осуществляется при некотором критическом угле i/>». Предположим, что непосредственно в ударном скачке детонационной волны глубина разложения BB мала. Тогда для BB, уравнение ударной адиабаты которого известно в форме линейного соотношения между волновой и массовой скоростями, соотношения для определения угла i/>» примут вид

= arct ( DJ \

Ч>* arctg ^ (Dn _ м) ^ы (2Dn + щ J , (9.5)

Dn = D sin ip, Dn = a +Xu

где: Dn — нормальная составляющая скорости детонационного фронта, и — скачок массовой скорости, а, X — коэффициенты уравнения ударной адиабаты.

В [9.23] показано, что звуковой режим течения за фронтом ударной волны (в самом начале зоны химической реакции) в процессе установления детонации автоматически оказывается в физически бесконечно малой окрестности поверхности заряда BB, т.е. наклон ударного фронта к образующей цилиндрического заряда у его поверхности, при установившемся распространении детонации, равен ip». Таким образом, звуковая поверхность, разделяющая зону химической реакции на до- и сверхзвуковую области течения, начинается на линии пересечения ударного фронта с поверхностью заряда ВВ. Соответствующая конфигурация течения в детонационной волне с искривленным фронтом представлена на рис. 9.5.

В этой конфигурации боковая волна разрежения занимает стационарное положение и находится в области сверхзвукового течения. Головные характеристики 2 (рис. 9.5) боковой волны разрежения оказываются за пределами зоны, откуда возмущения могут попадать на ударный фронт, и, следовательно, не имеют никакого отношения к критическому диаметру. В связи с этим, традиционная интерпретация величин с и Tp в формуле (9.4) теряет определенность.

Разработанная И. Ф. Кобылкиным с соавторами теория критического диаметра стационарной детонации [9.26]-[9.29] исходит из следующих предположений и фактов:

1. Детонационная волна представляет собой комплекс из ударного скачка с последующей зоной химической реакции. Разложением BB непосредственно в ударном скачке пренебрегается.

2. В цилиндрическом (плоском) заряде BB фронт детонационной волны искривлен. Возможность распространения самоподдерживающейся детонации определяется структурой течения на оси (плоскости) симметрии заряда, а стационарность формы фронта детонации — структурой течения в поверхностном слое заряда непосредственно за ударным скачком.

Рис. 9.Б. Схема течения в искривленной детонационной волне: 1 — ударный фронт, 2 — головные характеристики боковой волны разрежения, 3 — граница зоны химической реакции, 4 — звуковая поверхность, 5 — область непрореагировавшего BB

306

9. Распространение детонации

Для установления предельного условия стационарного распространения самоподдерживающейся детонационной волны с искривленным фронтом, проанализируем течение в зоне химической реакции на оси заряда ВВ. В зоне химической реакции стационарной детонационной волны непосредственно за ударным скачком имеют место следующие соотношения
Предыдущая << 1 .. 143 144 145 146 147 148 < 149 > 150 151 152 153 154 155 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.