Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 142 143 144 145 146 147 < 148 > 149 150 151 152 153 154 .. 394 >> Следующая

} 1,09
0,38
[9.113]
13,8

C2H6+ 3,5O2
1,0
1,45
[9.112]
1,03




C3H8+ 5O2
1,0
1,2
[9.113]
} 1,07




C3H8+ 5O2
0,13
10
[9.112]
0,8
[9.113]
12,5

C4H10+ 6,5O2
1,0
1,3
[9.113]





29,6%Н2+ воздух
1,0
20
[9.113]

1,5
[9.113]
13

17,5%Н2+ воздух
1,0
121
[9.113]

12
[9.113]
10

56%Н2+ воздух
1,0
121
[9.113]

10
[9.113]
12

7,75%С2Н2+ воздух
1,0
12
[9.113]

0,9 ±1,0 [9.113,9.116]
12 ±13

12,5%С2Н2+ воздух
1,0
8
[9.112]





6,54%С2Н4 + воздух
0,92
45
[9.113]

2,1 ±3,3 [9.113,9.116]
13 ±21

4,5%С2Н4 + воздух
1,0
136
[9.113]

6,7 ±8,7 [9.113,9.116]
15 ±21

4%СзН8+ воздух
1,0
90
[9.116]

5±7
[9.113, 9.116]
13 ±15

9,5%СН4+ воздух
1,0



28 ±3
[9.116]


с плоскостью Чепмена-Жуге. Такую детонацию называют идеальной. В соответствии с теорией идеальной детонации (гл. 5.) скорость детонационной волны при прочих равных условиях, в основном определяется величиной химической энергии, выделившейся в зоне реакции. Эта величина зависит только от химического состава ВВ. Однако, на практике скорость детонации оказывается зависимой от

- формы заряда BB (цилиндрический заряд, плоский заряд в виде слоя или листа) и его размеров (диаметра или толщины);

- наличия оболочки или другого ограничения;

- плотности, структуры и дисперсности заряда;

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 303

Таблица 9.6

Критические энергии инициирования стехиометрических смесей

Смесь
Po, Ю5 Па
V
Инициатор
Дж-м"-3
{lld*)(E.v/p0)l,v


0,024
2
Взрыв пров.
270
3,8


0,052
2
Взрыв пров.
100
3,7

С2Н2+2,502
0,066 0,13 0,27
2 2 2
Искра
22 11,5 6,3
2,1 2,3 2,7


0,4
2

4,5
2,9

2H2+ O2
0,5 0,5
2 2
Искра Взрыв пров.
300 460
1,8 2,3

C2H2+ воздух
\
2 3
KBB
2,3•1O4 4,6103
4,0 3,0

H2+ воздух
\
3 3
KBB
4,6103 6,3103
1,8 2,0

C2 Hi + воздух
1
3

4,4104
1,7

C2H6 + воздух
1
3

1,6105


СзН8 + воздух
1
3
KBB
3,4105
1,7

с4н4 + воздух
1
3

3,4-105


с4н4 + воздух
1
3

4,2105



1
1
2H2+ O2
106
2,5"

сн4 + воздух
1
1
KBB
~106*



1
3
9-Ю7*
2,4"

Взрыв пров. — взрыв проволоки
* — Экстраполяция по ? для смесей сн4 + 2(O2+ /8N2) и СШ +
/ЗС2Нб + воздух.
** — При d. - 13а = 4м

- агрегатного состояния BB; и других факторов.

Все это указывает на то, что детонация реальных зарядов BB не является идеальный: 1) детонационный фронт не является плоским, 2) конец зоны химической реакции не совпадает с плоскостью Чепмена-Жуге. Строго говоря, термин «неидеальная детонация» относится только к детонации зарядов с конечными поперечными размерами. Детонационный фронт в таких зарядах, как показывают ретнгеноимпульсные снимки детонирующего заряда и торцевые развертки свечения детонационного фронта, искривлен.

Самым заметным проявлением неидеальности детонации, которое обнаруживается без всяких измерений, является существование критического диаметра детонации dKp для цилиндрического заряда BB (для плоского заряда — критической толщины), т.е. минимального диаметра заряда BB, при котором еще возможно распространение самоподдерживающейся детонации. В зарядах, диаметр которых меньше критического d < dKp, устойчивое распространение детонации невозможно.

304

9. Распространение детонации

Основными задачами теории неидеальной детонации являются: 1) установление природы критического диаметра детонации и получение зависимости для его определения; 2) определение зависимости скорости детонации от диаметра D(d).

I. ПРЕДЕЛЫ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ДЕТОНАЦИИ В ЗАРЯДАХ КОНДЕНСИРОВАННЫХ BB

1. Критический диаметр стационарной детонации конденсированных неоднородных ВВ. В основе большинства представлений о природе критического диаметра детонации лежит известный физический принцип Харитона [9.22], согласно которому с уменьшением диаметра заряда BB увеличивается относительное количество реагирующего BB, разлетающегося из зоны химической реакции в стороны. При этом возрастает потеря энергии из зоны реакции, которая в противном случае шла бы на поддержание детонационного фронта. Когда диаметр заряда достаточно велик, указанная потеря энергии несущественна, и детонационная волна распространяется практически со скоростью идеальной детонации. Однако, начиная с некоторого диаметра, называемого предельным, становится заметным уменьшение скорости детонации по мере уменьшения диаметра заряда ВВ. Наконец, при диаметре заряда, который называют критическим, относительная потеря энергии возрастает настолько, что в зоне химической реакции нарушается равновесие между выделением энергии и ее рассеиванием и самоподдерживающееся распространение детонации становится невозможным.

Исходя из того, что разлет реагирующего BB из зоны химической реакции представляет не что иное, как его расширение в боковой волне разрежения, Ю. Б. Харитон предложил следующую зависимость для определения dKp [9.22]
Предыдущая << 1 .. 142 143 144 145 146 147 < 148 > 149 150 151 152 153 154 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.