Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 141 142 143 144 145 146 < 147 > 148 149 150 151 152 153 .. 394 >> Следующая


Важным для приложений является определение критического диаметра детонации dKP свободного столба газовой смеси. Здесь основной проблемой является получение свободного от оболочки газового заряда. В [9.18, 9.19] свободные газовые заряды получали быстрым одергиванием растянутой резиновой трубки или погружением струи взрывчатой газовой смеси в спутный поток воздуха. Результаты экспериментов показали, что dKp свободного заряда заметно больше критического диаметра детонации, полученного в опытах с размещением газовых смесей в трубах с легкими малопрочными стенками. Для оценки <ікр свободных газовых зарядов в [9.6] приводится соотношение: dKP « 60аяч (аяч — размер ячейки, измеренный при детонации в тех же условиях, но в прочной трубе).

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых веществах 301

Несмотря на то, что структура детонационного фронта в газовых смесях всегда неодномерная, одномерная теория дает хорошее предсказание скорости детонации и среднего давления в детонационной волне. Более того, постоянство средней скорости детонации указывает на существование физического аналога плоскости Чепмена-Жуге, разделяющей области дозвукового (осредненная зона реакции) и сверхзвукового (зона волны разрежения) течений. Рассмотрение пульсирующего детонационного фронта с использованием модели изотропной турбулентности позволило обобщить одномерную теорию детонации и сформулировать условие Чепмена-Жуге для осредненных характеристик течения [9.2]. Специальные исследования показывают, что звуковая поверхность в многофронтовой детонации располагается на расстоянии нескольких размеров ячейки от фронта волны [9.6]. Вследствие неоднородного характера энерговыделения профиль параметров в осредненной зоне реакции из почти прямоугольного, соответствующего одномерной теории, становится треугольным.

Детонация в большом объеме часто возбуждается при выходе детонационной волны из трубы малого диаметра. Для инициирования незатухающей детонации необходимо, чтобы диаметр трубы превышал некоторое критическое значение d* [9.21]. Величина d* является важным параметром, характеризующим детонационную способность газовой смеси. Данные для некоторых газовых смесей приведены в табл. 9.5 [9.6]. В этой таблице а — показатель степени в зависимости d» от начального давления в смеси

Согласно приведенным данным, отношение с?»/аяч колеблется в пределах 10... 13. Интересно, что dt можно уменьшить, если закрыть центральную часть трубы, превратив отверстие в кольцевое. Разработано несколько моделей процесса перехода детонационной волны из трубы в объем [9.6].

В качестве средств инициирования детонации в газовых смесях наиболее часто используются: взрыв небольшого заряда конденсированного BB, взрыв другой газовой смеси, электровзрыв проволочки, высоковольтная или лазерная искры. В качестве критерия инициирования детонации используют величину минимальной энергии Е„р, которую необходимо ввести во взрывчатую газовую смесь, чтобы создать в ней ударную волну, переходящую в самоподдерживающуюся детонацию. Индекс V = 1,2,3 обозначает плоскую, цилиндрическую и сферическую волны соответственно. Экспериментально определенные значения Д»„ часто встречающихся стехиометрических смесей приведены в табл. 9.6 [9.6]. За энергию инициирования зарядом BB принято произведение массы заряда BB на теплоту взрыва. Для наиболее детонационно-стойкой метановоздушной смеси, прямые измерения E*z не выполнены из-за слишком большого масштаба эксперимента — необходима регистрация сферического фронта радиусом ~ 10 м. Обзор полуэмпирических моделей инициирования детонации вместе с оценочными зависимостями для E»v дан в [9.6].

9.2. Распространение детонации в конденсированных взрывчатых

Гидродинамическая теория детонации Зельдовича-Неймана-Деринга использует следующие предположения: 1) детонационный фронт плоский, течение в зоне химической реакции одномерное; 2) конец зоны энерговыделения совпадает

веществах

302

9. Распространение детонации

Таблица 9.5

Критические условия выхода детонации из трубы

Смесь
P1IO"
ТТя.
d», см
а
Ояч, CM



1,06
1,9
[9.110]

0,14
[9.59]
13,6

2H2+ O2
1,0
0,4
2,0 5,3
[9.112] [9.112]
} 1,08
0,15 0,4
[9.59] [9.59, 9.113]
13,3 13,3


1,06
3,2
[9.110]

0,24..
0,3 [9.59, 9.63]
10...13

CH4+ O2
1,0 0,1
5,3 57
[9.112] [9.112]
} 1,05
0,25.. 4,4
0,3 [9.59, 9.63] [9.113]
16...2I 13

C2H2+ O2
0,1
1,1
[9.112]
1,07
0,09
[9.113]
12,2


1,06
0,25
[9.110]
1,07
0,017
[9.59]
14,5

C2H2+ 2,5O2
1,0
0,2
[9.115]
}0,9
0,018
[9.59, 9.115]
11


0,1
1,6
[9.115]
0,23
[9.59, 9.115]
7


0,24
0,65
[9.112]
} 1ДЗ
0,086
[9.59]
7,6


ОД
1,7
[9.112]
0,13
[9.113]
13


0,038
5,3
[9.112]

0,54
[9.113]
10

C2H2+ 2,5O2+ 75% Ar
0,3
5,2
[9.117]
1,13
0,23..
0,3 [9.117]
17...23

C2H4 +3O2 C2H4 +3O2
1,0 0,13
0,65 5,3
[9.112] [9.112]
Предыдущая << 1 .. 141 142 143 144 145 146 < 147 > 148 149 150 151 152 153 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.