Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 394 >> Следующая

18

1. Общая характеристика взрывчатых веществ

1.5. Энергия взрывного устройства

На схеме (рис. 1.4) приводятся основные этапы функционирования взрывного устройства: возбуждение процесса взрывного превращения, этап выделения потенциальной химической энергии в результате протекания того или иного процесса, и этап передачи-отбора энергии. Последний этап, в отличие от предыдущих, непосредственно связывает параметры продуктов взрыва (или горения) с характеристиками окружающего их континуума или отдельных элементов среды.

По установившейся терминологии действие взрыва разделяют на фугасное и бризантное. Аналогично разделяются и составы взрывчатых веществ. Если фугасное действие взрыва определяется как общая работоспособность BB, характеризуемая потенциальными возможностями BB совершить работу вообще, то понятие бризантного действия получило более определенное толкование. В последнее время чаще используются понятия нагружающей и метательной способности BB, которые в большей степени связаны с действием взрыва и позволяют достаточно определенно формулировать требования к BB (гл. 10).

Глава 2

Основные дифференциальные уравнения газовой

динамики

2.1. Уравнения газовой динамики

Основные уравнения газовой динамики выводятся из законов сохранения массы, количества движения и энергии [5]-[12], [21]-[23]. Во всех последующих выводах при рассмотрении движения газа (жидкости) мы предполагаем, что движущаяся среда заполняет пространство, т.е. любой малый ее объем содержит еще весьма большое количество молекул. Говоря о бесконечно малом объеме среды, мы допускаем, что он все же достаточно велик по сравнению с длиной свободного пробега молекул в этой среде. Поэтому, рассматривая перемещение какой-либо частицы среды, мы должны помнить, что речь в данном случае идет о движении некоторого фиксированного объема, содержащего достаточно много молекул, но весьма малого по сравнению с объемом, занимаемым всей средой.

В дальнейшем, определяя параметры движения среды, мы будем полностью пренебрегать процессами диссипации энергии, которые могут возникнуть в среде вследствие внутреннего трения (вязкости) и теплообмена между отдельными элементами среды под влиянием теплопроводности. О таком движении говорят как о движении идеальной жидкости1). Отсутствие теплообмена между отдельными элементами жидкости (а также между жидкостью и внешней средой) означает, что движение происходит адиабатически.

Движение среды (газа, жидкости) можно изучать двумя методами — JIa-гранжа и Эйлера. Первый метод сводится к определению параметров состояния (плотности, давления, температуры или энтропии) и движения (скорости и координаты) каждой фиксированной частицы среды для любого момента времени. Второй метод, наоборот, сводится к определению для каждой заданной точки в пространстве зависимости указанных параметров от времени; иначе говоря, все параметры среды рассматриваются как функции координат и времени, т.е. как функции четырех аргументов х, у, z и t, называемых переменными Эйлера.

Ниже мы дадим вывод основных уравнений газовой динамики в форме Эйлера, которая является более удобной для исследования и решения ряда задач, связанных с газодинамикой взрыва.

Рассмотрим сначала закон сохранения массы. Пусть в момент времени to мы имеем бесконечно малый объем жидкости oVo, который к моменту t переходит в объем 6т. Поскольку при движении жидкости количество вещества должно

Дифференциальные уравнения движения сплошной среды с учетом ее прочности и сжимаемости расмотрены в п. 19.1.

20

2. Уравнения газовой динамики

остаться неизменным, то

Робто = рбт = const, (2.1)

где ро и р — плотности для моментов времени to и * соответственно. Взяв первую производную от (р st) по времени, получим

dfpor) „ dp р d(or)

, ; = 0, или — + ¦^--^-=0. dt dt от dt

Величина (l/6r)d(8T)/dt представляет собой скорость относительного объемного расширения жидкости в области данной точки и равна расхождению (дивергенции) скорости в этой точке; следовательно, будем иметь

^ + pdivV = 0. dt

Из векторного анализа известно, что divV = ди/дх + dv/ду + dw/dz, где и, v, w — проекции вектора скорости V на оси координат х, у, z. Следовательно, в декартовых координатах получим

р dt ox оу Oz

Это уравнение есть уравнение неразрывности в переменных Эйлера.

Перейдем теперь к выводу уравнения, характеризующего закон сохранения количества движения. Для этого выделим некоторый объем т. Со стороны объема жидкости на выделенный объем по его поверхности действует давление р, тогда

полная сила, действующая на поверхность / этого объема, будет равна ypdf.

Преобразуя этот интеграл в интеграл по объему по методу Остроградского -Гаусса, получим

<j> pdf = — jgradpdr.

Кроме поверхностных сил, на выделенный объем действуют массовые силы (сила тяжести, центробежные силы и т.п). Обозначим через F вектор массовой силы, отнесенной к единице массы, тогда на выделенный объем действует массовая

сила / Fp dr. Согласно правилу Даламбера в любой момент времени все силы,
Предыдущая << 1 .. 8 9 10 11 12 13 < 14 > 15 16 17 18 19 20 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.