Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 124 125 126 127 128 129 < 130 > 131 132 133 134 135 136 .. 394 >> Следующая


Для приближенного количественного анализа эволюции искривленной УВ при ее распространении в заряде BB, воспользуемся методом последовательных приближений. Вначале определимся с энерговыделением во фронте инициирующей ударной волны. Будем полагать, что скорость разложения BB во фронте УВ зависит только от амплитуды УВ и не зависит от ее кривизны. Используя это предположение, определим скорость энерговыделения во фронте плоской У В с заданным профилем по известной зависимости амплитуды УВ р от пройденного ею расстояния /. Такой прием используется при получении известной полуэмпирической кинетики разложения BB Forest Fire [8.15]. Для описания зависимости амплитуды УВ от пройденного расстояния используется приближение единой кривой, в соответствии с которым переход инициирующей УВ в детонационную осуществляется по единственной для данного BB кривой в плоскости (р~1) независимо от величины начального давления и профиля инициирующей УВ. При этом в качестве единых кривых используются экспериментальные зависимости р(1) расстояния I перехода инициирующих УВ в детонационные от начального давления р в инициирующей УВ — так называемые P-диаграммы [8.63]. Эти зависимости аппроксимируются, как правило, следующим выражением

P(I) = A0 + ^. (8.77)

В большинстве известных аппроксимций для области больших давлений выполняется условие A0 = 0 [8.75], хотя это физически некорректно, поскольку предполагает отсутствие некоторого критического уровня давления в У В ркр = Ло, ниже которого детонация в BB не возбуждается. Уравнение единой кривой имеет вид

р(х) =p(lipi)-x),

где pi — начальное давление в инициирующей УВ. Если уравнение Р-кривой задано в форме (8.77), то уравнение единой кривой будет иметь вид

(1(Pi) - X)

При X = 0, р(0) = pi. Определим производные от давления и массовой скорости вдоль единой кривой

dp An du 1 dp An

dx (І -ж)"+1' dx aHdx aH(l-x)n+1'

264

8. Чувствительность взрывчатых веществ

Исключив из этих выражений с помощью (8.78) зависимость от текущей координаты

1/п

1-х

( А \1,п \p-Ao) '

получим

dx

а (P-AA du nAfp-AoX

-ПЛ \ А ) ' dx~ ан\ А )

(8.79)

Для того чтобы связать вычисленные производные с энерговыделением во фронте плоской ударной волны, необходимо каким-либо образом определить производную др/дх. В модели Forest Fire кинетику энерговыделения определяют для прямоугольного профиля УВ, т.е. полагают др/дх = 0 [8.15]. Несмотря на казалось бы, столь грубое предположение, последующее применение полученной кинетики в различных программах (как одномерных так и двумерных) дает результаты, удовлетворительно согласующиеся с экспериментом. Поэтому примем это предположение для определения второго члена в уравнении (8.76). Тогда для плоской УВ из (8.76) и (8.79) следует

(п+1)/п

Смысл полученного результата состоит в том, что на основании экспериментальных данных по плоскому ударно-волновому инициированию BB определяется второй член уравнения (8.76) как функцию амплитуды инициирующей УВ. Подставляя полученное выражение для (f2(u)/D)TQpvpW в (8.76), получим

du = _Шдр _ Ш-lpfu пА /р-Ар\{п+1)/п

dx p0D дх D R ан\ А ) ' К '

Это уравнение свободно от неопределенностей в уравнении состояния и кинетики разложения ударно-сжатого реагирующего ВВ.

Определение первого (градиентного) и второго (дивергентного) членов требует обращения к специфике нагружения заряда BB КС. Конфигурацию головной УВ на стадии установившегося проникания определим в приближении потенциального течения за фронтом баллистической УВ. Тогда, в соответствии с [8.129], для радиуса кривизны фронта УВ имеем следующие соотношения

R0 ро 3-Л

л _ і А*с „ И / (ff + - *2) 9

(8.82)

В этих соотношениях R0 — радиус фронта У В на оси симметрии, T0 — радиус вершины каверны (рис. 8.38).Сравнение характеристик УВ, полученных с помощью этих простых соотношений с характеристиками, полученными с учетом вихревого характера течения за фронтом искривленной УВ, показывает их малое различие [8.129], что оправдывает использование потенциального приближения.

8.6. Воздействие высокоскоростных компактных ударников

265

В условиях установившегося сверхзвукового проникания в нереагирующее вещество конфигурация, изображенная на рис. 8.38, остается стационарной и скорость головной УВ D равна скорости проникания UKC. Скорость установившегося проникания КС определяется по формуле, следующей из гидродинамической теории проникания

икс =

1 + л/Ро/РОкс

Так как при установившемся проникании амплитуда головной УВ остается постоянной, то du/dx = 0. Из этого равенства следует взаимосвязь градиента давления за фронтом стационарной УВ с ее кривизной. Действительно, при нулевом энерговыделении из (8.76) имеем

Рис. 8.38. Конфигурация течения, возникающая при проникании КС в сжимаемую среду

др дх

2pc2up0f2(u)

R0 Л(«) '

(8.83)

Из последнего соотношения следует, что профиль давления за фронтом стационарной расходящейся (Ro > 0) УВ должен быть нарастающим др/дх < 0. На оси симметрии давление во фронте головной УВ равно
Предыдущая << 1 .. 124 125 126 127 128 129 < 130 > 131 132 133 134 135 136 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.