Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 123 124 125 126 127 128 < 129 > 130 131 132 133 134 135 .. 394 >> Следующая


8.6. Воздействие высокоскоростных компактных ударников

261

Рис. 8.37. Возбуждение детонации на стадии установившегося проникания КС в заряд BB: 1 — отсекающая преграда, 2 — нагружаемый заряд BB, 3 — фронт предшествующей ударной волны, 4 — баллистическая ударная волна, 5 — ретонация. Время между кадрами 2,72 мкс

волновой стадии взаимодействия и также надежно не инициировала детонацию на стадии установившегося проникания. Для предотвращения возбуждения детонации на начальной стадии взаимодействия, достаточно исключить начальную ударно-волновую стадию с высоким давлением нагружения BB путем, например, размещения на поверхности заряда BB слоя материала, сжимаемость которого близка к сжимаемости BB (парафин, полиэтилен и т.п.). Если на траектории проникания КС в нужном месте создать разрыв сплошности заряда BB (полость или пора), то детонация возникнет при пересечении КС с этим разрывом. Причина возбуждения детонации — образование ударно-волновой стадии взаимодействия с высоким пиком давления. Аналогичный эффект переноса точки инициирования детонации можно получить, воздействуя КС перфораторного кумулятивного заряда ЗПК-103 на составной заряд BB из малочувствительного (литой THT) и высокочувствительного (AXI-I) зарядов ВВ.

При разработке кумулятивных узлов инициирования детонации, а также малогабаритных трансляторов детонации, необходимо иметь в виду два обстоятельства:

1) наличие зазоров между экранирующей преградой и зарядом BB существенно облегчает инициирование и передачу детонации;

2) инициирование детонации на стадии установившегося проникания в заряд BB происходит на достаточно больших глубинах.

Инициирование детонации в зарядах BB при сверхзвуковом проникании в них кумулятивных струй

Отличительной особенностью процесса инициирования детонации при сверхзвуковом проникании КС в заряд BB является искривленность инициирующей головной УВ. В связи с существенным влиянием кривизны фронта инициирующей У В на

262

8. Чувствительность взрывчатых веществ

процесс ее перехода в детонационную [8.73], особенно на пределе инициирования, возникновение детонации происходит на большой глубине ~ (10... 20)d с большими задержками ~ 10 мкс и сопровождается ретонацией. Этот удивительный факт находит экспериментальное подтверждение [8.120, 8.122, 8.126, 8.128].

Теоретическое описание этого явления может быть выполнено путем анализа влияния кривизны фронта инициирующей УВ на ее эволюцию применительно к проблеме поведения зарядов BB при воздействии на них металлических КС [8.121]. Анализ основан на использовании дифференциального уравнения, описывающего изменение амплитуды искривленной У В при ее распространении в заряде ВВ. Для осесимметричной УВ это уравнение, записанное вдоль оси симметрии для массовой скорости, имеет вид [8.125]

du ~dt

= + /2(«) (tQpvpW - рс2и + (8.73)

где:

D (poD + aH) D

fi(u) = \- ,/2(u) =

aHD + p2C21 ро ' aHD-\-p2c2 /pQ'

D = a + bu, ан = (dp/du)H = po (a + 2bu) — производная вдоль ударной адиабаты, и — амплитудное значение массовой скорости, du/dt — начальный наклон профиля массовой скорости и(і) за фронтом ударной волны, ро — начальная плотность заряда BB, р — плотность ударно-сжатого BB, Г — коэффициент Грюнайзена, QpV — тепловой эффект разложения BB, с — скорость звука в ударно-сжатом BB, W — начальная скорость разложения BB, Ri и R2 — главные радиусы кривизны волновой поверхности. Отметим очевидные соотношения для производных вдоль траектории фронта УВ

d _ d dx _ d dp dt dx dt dx' dt

f dp\ du _ ^ du _ ^ ?du (8 74)

\du)H dt dt dx

В этих соотношениях X — пространственная лагранжева координата. В уравнении (8.73) производная du/dt связана с градиентом давления за фронтом УВ др/дх уравнением движения

Of ро OX

Учитывая (8.74) и (8.75), представим (8.73) в форме, в которой все производные по времени заменены на производные по координате

du _ /і (и) др dx poD дх

Головную часть фронта инициирующей УВ аппроксимируем сферической поверхностью с радиусом кривизны R. Тогда

_L + _L- 1 Ri R2 R

Уравнение, подлежащее интегрированию, примет вид

Tx - —p-ODd-x + -d-^v/W - -?--(8-76)

8.6. Воздействие высокоскоростных компактных ударников

263

В этом уравнении все величины, кроме др/дх, вычисляются непосредственно на фронте УВ. Первый член правой части уравнения (8.76) описывает изменение амплитуды УВ из-за воздействия волн разрежения или сжатия, формирующихся за фронтом УВ. Профиль этих волн определяется граничными условиями и энерговыделением за фронтом У В. Второй член определяет скорость возрастания амплитуды УВ вследствие энерговыделения при разложении BB и зависит от амплитуды УВ. Третий член описывает влияние геометрического фактора, кривизны инициирующей УВ, на ее эволюцию и способствует уменьшению амплитуды расходящейся УВ. Непосредственному интегрированию уравнения (8.76) препятствуют два обстоятельства: 1) незнание производной др/дх; 2) отсутствие достоверной информации по уравнению состояния и кинетике разложения для большинства штатных взрывчатых составов, что необходимо для вычисления правой части (8.76).
Предыдущая << 1 .. 123 124 125 126 127 128 < 129 > 130 131 132 133 134 135 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.