Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 121 122 123 124 125 126 < 127 > 128 129 130 131 132 133 .. 394 >> Следующая


257

При исследовании влияния плотности зарядов термостойких BB (TBB) на инициирование детонации при воздействии КС [8.122], было установлено, что при уменьшении плотности заряда от высокоплотного состояния до ро « 0,8рмнк (Рмнк — плотность монокристалла) чувствительность зарядов TBB к воздействию КС возрастает. При дальнейшем уменьшении плотности до ро « 0,5рмнк, их чувствительность заметно уменьшается. Немонотонная зависимость чувствительности от плотности объясняется сменой механизма инициирования детонации. В относительно высокоплотных зарядах детонация возбуждается на начальной стадии проникания КС в заряд ВВ. В зарядах пониженной плотности, вследствие увеличения критического диаметра, детонация возбуждается на стадии установившегося проникания, что требует более интенсивного воздействия.

В [8.126] экспериментально определено, что критические условия инициирования детонации струями малого диаметра на стадии установившегося проникания описывается соотношением vnd = const, в котором п = 2,2... 2,3, а постоянная для литьевых составов на основе THT и гексогена (составы Н-6 и В) равна 36... 40 Qy] = км/с, [d] = мм). В [8.127] инициирующую способность КС на стадии установившегося проникания предлагается характеризовать величинами I1 и J2:

h = u2cd, h=P1/2v2d,

где UKC — скорость проникания КС в заряд ВВ. Для состава В в [8.127] определены критические значения этих величин: JiKp = 17 мм3/мкс2, 12кр = 118 T1^2MM3MKC2. Для других составов в первом приближении 11кр можно оценить с помощью соотношения JiKp = (1,1... 1,3)GKp.

Инициирование детонации в экранированных зарядах BB

При размещении заряда BB в плотной среде или экранировании его преградой, характер нагружения BB зависит от режима проникания КС в экранирующую преграду [8.120]. При сверхзвуковом проникании КС в экранирующую преграду BB нагружается КС с присоединенной баллистической ударной волной (рис. 8.33) и начальный высокий пик давления не образуется. Проникание КС в заряд BB продолжается в установившемся режиме (с переходным процессом из-за различия плотностей и сжимаемостей взаимодействующих материалов). Профили давления на границе раздела KC-BB приведены на рис. 8.34. Экранирующая среда как бы «берет на себя» начальную ударно-волновую стадию процесса и тем самым снижает инициирующую способность КС. Инициирование детонации в рассматриваемом случае, если и происходит, то на стадии установившегося проникания в заряд ВВ.

При дозвуковом проникании КС в экранирующую преграду ударная волна, образующаяся на начальной ударно-волновой стадии взаимодействия с преградой, отсоединяется от вершины каверны и распространяется впереди КС. Эту ударную волну, обгоняющую КС, будем называть предшествующей ударной волной. Первоначальное нагружение BB, плотно прилегающее к преграде, осуществляется предшествующей ударной волной, переходящей из экранирующей преграды в заряд ВВ.

В вершине каверны, образующейся при проникании КС в преграду, формируется зона деформации, перемещающаяся со скоростью проникания. В этой зоне скорость материала возрастает от нулевой до скорости проникания. Поэтому при приближении КС к границе раздела в BB формируется волна сжатия, характеристики которой определяются размерами зоны деформации и скоростью проникания КС. Затем КС достигает движущейся границы раздела и начинает

258

8. Чувствительность взрывчатых веществ

Рис. 8.33. Воздействие КС на заряд, экранированный средой, при сверхзвуковом проникании в среду

Начальная стадия, S1=O

Тонкий экран

С экранир.средой

Установивш. проник. Pn.= '—^ 1

P^KC

Рис. 8.34. Профили давления на границе раздела KC-BB при различном экранировании заряда

проникать в предварительно сжатое BB без ударно-волновой стадии с высоким пиком давления. В процессе проникания волна сжатия в BB либо постепенно преобразуется в баллистическую ударную волну при сверхзвуковом проникании, либо затухает. В соответствии с изложенным, процесс воздействия КС на закрытый преградой заряд BB представлен на рис. 8.35.

Рис. 8.35. Воздействие КС на экранированный заряд BB при дозвуковом проникании КС в экран: 1 — экран, 2 — заряд BB, 3 — зона деформации, TVi — предшествующая ударная волна, Ni — волна сжатия, — баллистическая ударная волна

В связи с таким сложным характером нагружения возникает вопрос — что же приводит к возбуждению детонации в заряде BB: нагружение предшествующей ударной волной, воздействие волны сжатия, или же проникание в BB собственно КС? Анализ инициирующей способности перечисленных факторов воздействия позволяет сделать вывод о том, что все они играют важную роль в возбуждении детонации.

Инициирующая способность предшествующей ударной волны определяется ее амплитудой, зависящей от толщины экрана Si, диаметра и скорости КС. Количественный анализ и экспериментальные исследования показывают, что, при

8.6. Воздействие высокоскоростных компактных ударников

259

экранировании зарядов BB металлическими пластинами с толщиной Si /d < 3... 4, амплитуда предшествующей ударной волны, возникающей при воздействии медных или стальных КС, движущихся со скоростью 5...8км/с, достаточна для инициирования детонации в зарядах BB, у которых dKp ^ 5d. В рассматриваемом диапазоне толщин экранирующих преград трудно разделить роли предшествующей ударной волны и последующей волны сжатия. Можно лишь отметить, что волна сжатия, формируемая движущейся границей раздела, ускоряет переход предшествующей ударной волны в детонационную. Роль ее особенно велика в инициировании малочувствительных составов.
Предыдущая << 1 .. 121 122 123 124 125 126 < 127 > 128 129 130 131 132 133 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.