Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 119 120 121 122 123 124 < 125 > 126 127 128 129 130 131 .. 394 >> Следующая


При экранировании заряда BB какой-либо преградой плотность вводимой в заряд BB энергии, на начальной ударно-волновой стадии взаимодействия, уменьшается. Рассмотрим случай экранирования заряда BB тонкой металлической пластиной, когда инициирование детонации осуществляется ударной волной, возникающей при соударении КУ или КС с пластиной. Предполагая, что роль экранирующей пластины сводится к увеличению диаметра области воздействия на заряд BB (рис. 8.32), не представляет труда показать, что при воздействии по нормали плотность энергии в области воздействия зависит следующим образом от толщины пластины o"i

где m — коэффициент, учитывающий увеличение диаметра области воздействия, определяемый свойствами юаимодействующих материалов и формой головной части ударника. Возможна и другая трактовка выражения (8.66). Точно такое же выражение для Gi(Si) получается, если предположить, что взаимодействие с экраном осуществляется по схеме неупругого удара. Тогда значение коэффициента т пропорционально отношению плотностей материалов пластины и ударника, т.е. роль экранирующей пластины заключается также в поглощении части энергии ударника.

Исходя из неравенства (8.64) и уравнения (8.66), условие ударно-волнового инициирования детонации при воздействии по нормали на экранированные заряды BB принимает вид

где GiKp — критическая плотность кинетической энергии КС или ударника, необходимая для инициирования детонации в открытых зарядах BB при воздействии по нормали к поверхности заряда ВВ.

Анализ экспериментальных данных показал, что для широкого круга BB и металлических экранов (сталь, медь, тантал) значение коэффициента m близко к отношению плотностей материалов экрана и ударника [8.123]. Однако для экранов из малоплотных сжимаемых материалов (оргстекло, полиэтилен, вода) величина т может значительно превосходить это отношение. Так, для стального ударника и экрана из оргстекла m = 1,5 [8.113].

(8.66)

(8.67)

254

8. Чувствительность взрывчатых веществ

V

а б

Рис. 8.32. Нагружение экранированного заряда BB: при воздействии по нормали (а); при воздейст вии под углом (б); 1 — ударник, 2 — экран, 3 — заряд BB

При локализованном высокоскоростном ударном воздействии на экранированный пластиной заряд BB под углом, плотность энергии в области воздействия ударной волны, переходящей из экрана в BB, определяется с помощью соотношения

Это соотношение основано на предположении о том, что ударная волна в экранирующей преграде распространяется по нормали к поверхности пластины. В пользу этого предположения свидетельствует факт разделения запреградных осколков, образующихся при высокоскоростном взаимодействии различных ударников с относительно тонкими преградами, на два потока: поток откольных осколков, формирующихся при выходе ударной волны на тыльную поверхность преграды и имеющих преимущественное направление скорости по нормали к ее поверхности, и на поток фрагментов разрушенного ударника, результирующая скорость которых близка по направлению к его первоначальной траектории [8.116]. Данное предположение справедливо при Si ^ d, так как с увеличением Si и уменьшением а направление распространения максимального давления в ударной волне в преграде будет отклоняться от нормали к ее поверхности и приближаться к траектории проникания КС или КУ.

С учетом сделанных замечаний условие инициирования детонации в экранированных зарядах BB при локализованном высокоскоростном воздействии под углом примет вид

Оставаясь в рамках энергетической концепции, можно учесть влияния на процесс инициирования детонации не только соотношения плотностей взаимодействующих материалов, но и их сжимаемостей. Проанализируем преобразование плотности кинетической энергии в процессе распространения ударной волны в экранирующей преграде и переходе ее в BB на начальной ударно-волновой стадии взаимодействия. В преграде поверхностная плотность кинетической энергии уменьшается, во-первых, вследствие увеличения площади фронта ударной волны из-за ее расходимости, во-вторых, из-за скачка массовой скорости при распаде разрыва на границе раздела. Действительно, отношение плотностей кинетической

Gi (Si, a) = G (Si) sin а.

(8.68)

(8.69)

8.6. Воздействие высокоскоростных компактных ударников

255

энергии пропорционально отношению квадратов массовых скоростей во взаимодействующих материалах и их плотностей.

Из равенства давлений на контактной границе ударник-преграда следует следующее выражение для и — массовой скорости во фронте ударной волны в преграде

и = V--у

Znp + Zyд

где Znp и ZyA — импедансы материалов преграды и ударника. Поэтому для плотности кинетической энергии в преграде в начальный момент времени Ginp имеем

Glnp = Gi^( У- (8.70)

Руд V^np т ^уд/

Объединяя (8.66) и (8.70), получаем плотность кинетической энергии во фронте ударной волны в преграде непосредственно перед переходом ее в ВВ.

Множитель (l+m6i/d)~ фактически описывает затухание ударной волны в преграде, поэтому показатель —2, характерный для затухания сферических акустических волн, может быть и другим.
Предыдущая << 1 .. 119 120 121 122 123 124 < 125 > 126 127 128 129 130 131 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.