Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 110 111 112 113 114 115 < 116 > 117 118 119 120 121 122 .. 394 >> Следующая


Из характеристик взрывчатого вещества основное влияние на чувствительность к воспламенению оказывают плотность, теплоемкость, теплопроводность и критическая температура Т* на поверхности, заряда, которая зависит от внешних условий, в основном от давления (величина Т* близка к температуре кипения или температуре начала интенсивного разложения).

8.5. Передана детонации

235

Если воспламенение осуществляется ударными волнами не очень высокой интенсивности, то Т* для бризантных BB можно принять равной температуре кипения, что для тротила дает Т* = 500°К и для гексогена Т* = 530°К. С увеличением теплоемкости Cr, растет количество тепла, необходимого для нагрева вещества до температуры Т*. Подобным же образом влияет и теплопроводность Xt- С ее уменьшением при прочих равных условиях будут достигнуты более высокие значения температуры на поверхности заряда ВВ. Увеличением теплопроводности и теплоемкости можно объяснить худшую воспламеняемость флегмати-зированных BB по сравнению с чистыми. Так, для гексогена Хт ~ 5 • Ю-4 кал/(см сек град), Cv = 0,54кал/(см3 град), а для парафина Хт ~ 6,4 • 10_4кал/(см сек град), Cv = 0,64кал/(см3 град).

По этой же причине с уменьшением плотности улучшаются условия воспламенения, так как при этом уменьшается коэффициент теплопроводности и растет коэффициент теплопередачи (за счет роста удельной поверхности). По данным [8.30] у тротила при плотности 1,56 г/см3 Хт = 4,8 • 10_4кал/(см сек град), а при плотности 0,85 г/см3 Хт = 3,5 • 10~4кал/(см сек град).

Теплопроводность в значительной мере зависит также и от размеров зерен. В порошкообразном материале из зерен малого размера теплопроводность, вследствие плохого теплового контакта между зернами, мала. Улучшение воспламеняемости с уменьшением плотности, как уже отмечено выше, объясняется возможностью проникания в поры горячих продуктов разложения BB и горячего воздуха, что может привести к воспламенению глубинных слоев заряда ВВ.

Легкая воспламеняемость инициирующих BB может быть объяснена их малыми теплоемкостью и теплопроводностью. Так, для гремучей ртути при р = 3,8 г/см3, Хт = 2,85 • 10~4кал/(см сек град) и Cv = 0,1кал/(см3 град).

Для решения задачи о воспламенении зарядов BB ударной волной в воздухе необходимо знать распределение температуры за ее фронтом или изменение температуры воздуха, сжатого волной, в функции времени. Для плоских ударных волн или для сферических волн с большим радиусом кривизны (начиная с 10-12 радиусов заряда) без большой ошибки можно принять, что температура линейно падает со временем. Начальная температура волны равна температуре воздуха в её фронте, а конечная температура Ty^n зависит от того, до какой величины упадет давление. По Станюковичу, Tf in = 400-420°К при р = 1атм и Tf in = 330-350°К при р = 0,5 атм.

При подходе ударной волны к заряду, если поверхность его плоская и расположена нормально к направлению движения волны, происходит ее отражение, при этом давление резко возрастает, т.е.

До2

Ар2 = 2Арі + АрІТт' (8-44)

а плотность воздуха в отраженной волне

P2=Pi——г—, (8.45)

Р2 + брі

где Дрі и pi — избыточное давление и давление во фронте набегающей волны соответственно, Дрг и р2 — избыточное давление и давление во фронте отраженной волны, pi и р2 — плотность воздуха за фронтом набегающей и отраженной ударных волн.

При выводе (8.44) и (8.45) принималось к = Cp/Cv = 1,4. Одновременно с отражением начинается движение волн разрежения от краев заряда к центру.

236

8. Чувствительность взрывчатых веществ

Время действия «отраженного давления» до установления режима обтекания

Tref =

(8.46)

где rg — наименьший поперечный размер поверхности, на которую действует ударная волна, crw — средняя скорость волны разрежения, которую для малых преград можно принять равной скорости звука в воздухе в отраженной ударной волне.

Зная р2 и р2, можно определить начальную температуру в ударной волне в момент ее отражения. Для времени t ^ тге/ на заряд BB будет действовать поток воздуха, тормозящийся у поверхности заряда. Если считать теплоемкость воздуха постоянной, то температура торможения Ть ft* Tn + и0/2Ср. Принимая для воздуха Cp — 0,24 (ккал)/(кг град), получим

ТьяТа +

2000'

(8.47)

где T0 и иа — температура и скорость воздуха в проходящей ударной волне после завершения отражения, т.е. при t ^ тге/.

Поскольку мы принимаем, что температура воздуха в ударной волне меняется со временем линейно, нам достаточно определить Tn и иа в момент завершения отражения. Принимая также, что иа меняется линейно, можно написать

Ap Ap

48)

где Арі ,Ti, Ui- избыточное давление, температура и скорость воздуха на фронте ударной волны.

Если принять, что в ударной волне

Ap = Арі

НУ

(8.49)

Рис. 8.24. Изменение температуры воздуха в ударной волне и температуры поверхности заряда

где т — время действия ударной волны, которое можно определить по формуле Садовского, то, используя соотношения (8.47), (8.48) и (8.49), можно найти Ар, T и и в момент завершения отражения, т.е.
Предыдущая << 1 .. 110 111 112 113 114 115 < 116 > 117 118 119 120 121 122 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.