Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 108 109 110 111 112 113 < 114 > 115 116 117 118 119 120 .. 394 >> Следующая


а) б)

Рис. 8.20. Зависимости плотности (а) и критических давлений инициирования детонации (б) от температуры для зарядов пластифицированного ТАБТБ [8.93], различающихся начальной плотностью poo = 1,91 (1,4); 1,90 (2,5); 1,89 г/см3 (3,6) при То = Too = 20° С после изготовления (1, 2, 3); после выдержки при 9O0C в течении 2 часов (4,5,6)

Из рис. 8.20а видно, что изменение плотности заряда вызывается обратимым термическим расширением (сжатием) и конечным релаксационным расширением.

Исследования Чернова с соавторами [8.97] показали возможность существования и иных форм температурной зависимости УВЧ. Так, наличие в зарядах малых количеств (0,01... 0,1 от массы заряда) легкоплавких добавок (взрывчатых или невзрывчатых), которые при повышении температуры приобретают высокую подвижность, может приводить к зависимости УВЧ от T0, показанной на рис. 8.21. При этом максимум р* наблюдается в окрестности температуры плавления Tmei легкоплавкой добавки. Заметим, что в легкоплавком BB — техническом ТНТ, роль более легкоплавких добавок могут играть примеси изомеров ТНТ. При То > Tmej температурная зависимость УВЧ может приближаться к таковой для гомогенного состояния ВВ. Температурная зависимость УВЧ при То > Tmei BB объясняется и прогнозируется в рамках представления о критических условиях инициирования детонации гомогенных BB, предложенного Воскобойниковыым с сотрудниками, и изложенного кратко в [8.31].

Влияние оболочки заряда.

Наличие у зарядов достаточно прочных и инерционных оболочек вызывает сдерживание падения давления в зонах очагов додетонационного разложения, но

232

8. Чувствительность взрывчатых веществ

также приводит к созданию условий формирования зон с большими деформациями и повреждениями структуры заряда, интенсифицирующими разложение за фронтом ИУВ, без быстрого разбрасывания вещества из этих зон. Эти факторы облегчают возбуждение детонации и могут изменять значения критических параметров низкоамплитудного НИ.

Pi

100

md

Pl

о-

1 1 2 3 4 5

Рис. 8.21. Возможная температурная зависимость УВЧ зарядов с легкоплавкими добавками: (1) — после изготовления прессованием; (2) — после выдержки при повышенной температуре Рис. 8.22. Влияние давления НИ на частость и задержки to возникновения детонации: 1 — граница областей с to > 45мкс (I) и tp < 19мкс (II)

На рис. 8.22 представлены результаты опытов [8.98] с зарядами твердого ракетного топлива диаметром и длиной приблизительно 35,6 и 139,7 мм в стальной трубе со стенкой толщиной ~ 5,6 мм. Инициирование осуществлялось в соответствии со схемой «Gap-test». Анализ опытов, проведенных совместно с Лазаревым в аналогичной постановке [8.99], дает основание предположить связь возникновения минимума частости детонации при pi ~ 3,5 ГПа с появлением радиальных деформаций и разрушением оболочки, которое начинается у плоскости инициирования при давлениях НИ, меньших приведенного значения.

Появление интенсивной разгрузки до того, как сформируется зона, достаточно протяженная и интенсивно реагирующая для усиления ИУВ до детонации (механизм перехода ИУВ в детонацию), или до того, как на удаление от поверхности приложения НИ волна сжатия от разложения BB сформирует ударный фронт, инициирующий интенсивное очаговое разложение (механизм, сходный с переходом горения в детонацию), приводит к срыву условий возбуждения детонации.

Для прогнозирования последствий аномальных ударно-волновых воздействий на заряд BB, важным является влияние оболочки на взрывные процессы при НИ, недостаточных для возбуждения детонации. В области параметров воздействия на заряд: амплитуды р, и эффективной длительности НИ — tiV для некоторых BB можно выделить зоны, соответствующие различным эффектам протекания реакции (рис. 8.23). Заметим, что tiV в случае НИ, создаваемого взрывом, принят равным длительности ti эквивалентного по энергетическому

'«в

Рис. 8.23. Границы областей параметров НИ, вызывающих детонацию (1); мощные недетонационные взрывы (2); затухающее разложение (3); появление следов реакции при нераз-рушаемой оболочке (4); поведение заряда как тела с прочностью (5)

8.5. Передача детонации

233

критерию короткого ступенчатого НИ с той же амплитудой pt.

Зона 2 характерна для BB, хрупко разрушаемых в условиях высокоскоростных деформаций. Взрывные додетонационные превращения, соответствующие этой зоне, могут создавать повышенные относительно режима детонации избыточные давления в воздушной ударной волне за пределами ближней области взрыва [8.100]. Этот эффект обусловлен замедлением полного выделения энергии. Он не наблюдается при ослабленном инициировании зарядов без оболочек. Затухающее взрывное разложение, соответствующее зоне 3, характеризуется сгоранием части заряда и разбрасывания его фрагментов со следами реакции, срываемой при резком падении давления. Эти эффекты наблюдаются и при отсутствии оболочек у зарядов. Заметим, что положение границ изображенных на рисунке зон условно, т.к. процессы, их определяющие, имеют вероятностный характер. Расположение и наличие этих зон для зарядов в оболочках в значительной мере определяются пост- ударноволновыми стадиями процессов в BB, зависящих от характеристик оболочки. Ориентировочное представление о положении границ зон 3 и 4 можно получить на основании координат двух разнесенных точек {рц, t^i) и (pi2, ^2). При titpi ~ 1 мкс, давление рц составляет для литого THT приблизительно 2 ГПа, для гексогенсодержащих составов без каучукового связующего, заполняющего межзеренные пространство, рц = 0,5... 1 ГПа. При tiv2 = 100 мкс для литого THT с плотностью 1,57г/см3 pi2 = 0,4...0,5ГПа при T0 = 20°С и рі2 > ІГПа при 70°С; для пресованного гексогена с плотностью 1,70 г/см3 ра = 0,16 ГПа при T0 = 20°С и рі2 < 0,16 ГПа при T0 = 130°С [8.97].
Предыдущая << 1 .. 108 109 110 111 112 113 < 114 > 115 116 117 118 119 120 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.