Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 102 103 104 105 106 107 < 108 > 109 110 111 112 113 114 .. 394 >> Следующая


Влияние длительности НИ и тыльных волн разгрузки.

При создании плоскосимметричного течения для перехода ИУВ в детонацию ударом пластины толщиной 6S, несоизмеримо меньшей ее поперечных размеров и размера заряда BB, НИ имеет ограниченную длительность, и на динамику эволюции течения, в общем случае, влияет так называемая тыльная волна разгрузки, распространяющаяся в направлении движения ИУВ. Эта волна разгрузки обусловлена тем, что на плоскости пластины, не соприкасающейся при ударе с BB, давление остается равным нулю в течение всего процесса. НИ при этом имеет форму, показанную на рис. 8.86, и называется коротким ступенчатым НИ, или просто коротким НИ. В случае соударения пластины с зарядом со скоростью W8 (рис. 8.12а) параметры НИ (рис. 8.126) могут быть определены графически

(8.33)

(8.34)

8-4- Чувствительность BB к ударно-волновому воздействию

219

2 -

/»,мм

1—I—IiIII

T Г

Л, ГПа

0,5 1 2 5 10 20 50

Рис. 8.11. Зависимости расстояния до детонации от давления НИ для некоторых BB (плотность заряда в г/см3 указана в скобках): 1 — ТЭН (1,4); 2 — ТЭН (1,6); 3 — ТЭН (1,72); 4 — ТЭН/октоген флегматизированный 10/90 (1,75); 5 — октоген флегматизированный (1,75); 6 — PBX 9404 (1,72); 7 - PBX 9404 (1,84); 8 - LX-04 (1,86); 9 - октоген (1,89); 10 — гексоген флегматизированный (1,63); 11 — THT литой (1,63); 12 — ТАТБ (1,71); 13 - ТАТБ (1,88); 14 — TATB/Kelf (1,8); 15 — TATB/Kelf (1,9); 16 - нитрогуанидин (1,7); 17 — THT литой (1,61) [8.139]; 18 — THT прессованный (1,56) [8.139]. 4, 5, 10 — получены С. Г. Андреевым совместно с В. В. Зюзиным; 1-3, 6-9, 11-16 взяты из [8.32]

или аналитически по алгоритму, изображенному на (р-и) диаграмме процесса (естественно, без учета реакции в BB).

Амплитуда НИ pi находится совместным решением уравнений для (р-и)-диа-граммы BB — е: р = рои(ае + Хеи) и (р-и)-диаграммы ударника — s: р = Po8(W8 — и) (as + X8(W8 — и)). Здесь р0, ро8, ае, а8, Хе, X8 — начальная плотность и коэффициенты ударной адиабаты BB и ударника. Уравнения (р-и)-диаграмм



220

8. Чувствительность взрывчатых веществ

материала ударника, необходимые для нахождения давлений p,+i, Pi+2, -. • и т.д., получаются из условия симметричности (р-и)-диаграмм для волн, обращенных в противоположных направлениях, и проходящих через общее начальное состояние движения (р, и). По предположению, принятому в алгоритме, скорость движения плоскости приложения НИ связана с давлением на ней в текущий момент времени так же, как массовая скорость и давление на фронте УВ в BB, обращенной вправо:

Pi = PoUiDi - р0щ(ае + A6Uj) или щ = (Fe(pi) - 1);

FM = Jl + ^. (8.35)

V Роаі

Погрешности от этого допущения пренебрежимо малы при р ^ 1,5/>оОе [8-76]. В

первом приближении СЧИТаем, ЧТО ДЛИТеЛЬНОСТЬ ПОЛОК давлений pi, Pi+1, Pi+2

одинакова и равна Uo — 268/сп» (где s8 и Cq8 — начальные толщина и скорость звука ударника, Co8 « а8). Длительность U первого уровня давления pi можно

уточнить, умножив U0 на у/F8 fa) + 1 j((F8(pi) + l)y/F8(pi)) , где F8(pi) — функция, аналогичная Fe(pi) (но с параметрами рд8, °»> А, вместо ро, ае, Хе).

Так же можно пренебречь временем перехода At j давления с одного уровня на другой (Atі ~ 0, lijo). Если ударник имеет акустическую жесткость, равную или меньшую, чем у BB {POs0Os ^ РоСое)) то реализуется только первое плато давления, после которого давление падает до нуля. НИ, представленные на рис. 8.126 называют короткими импульсами, U & Uo — их длительность, независимо от соотношения акустических жесткостей BB и ударника. Через время U ss Uo после начала ударно-волнового сжатия, в заряд входит волна разгрузки. В качестве параметров, характеризующих влияние материала ударника на интенсивность волны разгрузки или на время практически полной разгрузки BB на поверхности приложения НИ, можно принять U ss Uo и глубину сброса давления pi+i/pi = Нр в результате окончания первой циркуляции волн в пластине-ударнике.

Если время действия НИ U больше, чем задержка возникновения звуковой поверхности t80un(pi) вблизи поверхности инициирования (рис. 8.9а), то волна разгрузки не может изменить динамики фронта ИУВ. При U < tp ^ tsoun, волна разгрузки будет влиять на образование максимальных параметров течения за фронтом ИУВ и тем самым влиять на ее динамику. Лобановым [8.70] было проведено компьютерное моделирование инициирования детонации заряда ТГ50/50 (с использованием уравнения формальной кинетики с начальным видом 1 на рис. 8.10) ударом алюминиевых пластин различной толщины. На основании анализа течения за фронтом ИУВ им было показано, что предельное условие предотвращения влияния волн разгрузки на траекторию максимумов давления Ртах при pi > 4 ГПа можно аппроксимировать в виде

pfHmU = Ацт, Ьцт; АЫт = const. (8.36)

Эта зависимость, а также tsoun = t80un{pi) показаны на рис. 8.13а.

Если параметры НИ с pj > 4 ГПа соответствуют точкам на линии 1 предельного условия или над ней, то ИУВ ускоряется так же, как при ступенчатом НИ (U = со). При pi < 4 ГПа предельное условие определяется образованием звуковой поверхности. Если параметры НИ р», U соответствуют области точек под этими линиями, то эволюция фронта ИУВ при равных его начальных скоростях зависит от длительности U, как это показано на рис. 8.136. Начальные скорости фронта ИУВ на рис. 8.136 соответствуют давлению р» « 4,2 ГПа.
Предыдущая << 1 .. 102 103 104 105 106 107 < 108 > 109 110 111 112 113 114 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.