Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Физика взрыва - Орленко Л.П.
Орленко Л.П. Физика взрыва. Под редакцией Орленко Л.П. — M.: ФИЗМАТЛИТ, 2002. — 832 c.
ISBN 5-9221-0219-2
Скачать (прямая ссылка): orlfizvzr2002.djvu
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 394 >> Следующая


Pins = Oins + ) ¦ (8-21)

Заметим, что предел прочности на сдвиг Tj718 = егіп„/\/3. Взрыв происходит лишь при условии

Pins ^ Per, (8.22)

где рсг — критическое значение давления, являющееся в первом приближении индивидуальной характеристикой исследуемого ВВ. Совмещение регистрации давления и электропроводности появляющихся продуктов взрыва показало, что задержка взрыва tign после начала разрушения в условиях опытов [8.41]:

tign ^ tins- (8.23)

Авторы [8.41] называют критические условия возбуждения взрыва (8.22) и (8.21) соответственно условием критических напряжений и условием прочности. Из (8.21) и (8.22) следует существование критического значения (/i/d)cr, а в условиях d = const и критической толщины слоя her. Однако, если слой тоньше, чем h*T, равное для BB, исследуемых в [8.41], приблизительно 0,1 мм, взрыв также не возможен. Это объясняется необходимостью запаса упругой потенциальной энергии в сжатом заряде, переходящей в тепло, достаточного для нагрева и воспламенения ВВ. Таким образом, взрыв возможен, если h*r ^ h ^ hcr-

При анализе образования ГТ авторы [8.41] обращают внимание на снижение предела прочности BB по мере повышения его температуры до температуры плавления. Они рассматривают разрушение заряда и образование ГТ, как результат пластической деформации при неизотермическом сдвиге. Это означает, что

8.3.

Чувствительность взрывчатых веществ к механическому воздействию 207

«случайное» повышение пластической деформации (по причине ее неустойчивости) в некоторой зоне заряда нагревает вещество и снижает предел прочности по сравнению с остальной частью заряда. Поэтому часть заряда за пределами термически разрупрочненного BB начинает упруго разгружаться до напряжения, равного пределу прочности в зоне первоначального зародившегося повышенного сдвига, еще более усиливая ее разогрев и разупрочнение, а тем самым интенсифицируя свою разгрузку. Всестороннее сжатие сдерживает зарождение трещин за пределами разогревающейся ГТ, которые сдерживали бы перенос энергии в зону локализации пластической деформации. Повышение температуры BB в ГТ, по допущению авторов этой модели, ограничено плавлением, температура которого Tmei определяется, в соответствии с линейным приближением Болхо-витинова [8.43], давлением

Tmei=Tm + Тр-р, (8.24)

где — температура плавления в стандартных условиях; Тр — коэффициент, значение которого для органических веществ, включая BB, лежит в диапазоне 150...350К/ГПа [8.44]. Характерный размер ГТ или очага разогрева г, образующегося при радиальном «выдавливании» BB из-под ударника, оценивается в предположении, что очаг прогрет однородно за счет упругой энергии сдвига, запасаемой к моменту хрупкого разрушения слоя толщиной h

2Gp0 (C(Tmei - T0) + Emel)'

(8.25)

где То — начальная температура BB, G, р0, Emei — модуль сдвига, плотность и удельная теплота плавления ВВ. Авторы [8.41] рассматривали ГТ, как очаг размера г с температурой Tin = Tmei, помещенный в окружающую среду с температурой Тт = То и отвечающий критическим условиям самовоспламенения [8.19] (8.11), и пренебрегли несущественным отличием задержки теплового взрыва вблизи критических условий от адиабатического периода индукции. При этих допущениях

Модель Афанасьева и Боболева, представленную выражениями (8.21)-(8.26) будем называть «прочностной моделью» воспламенения очага в механически сжатом слое ВВ. Используя данные о величинах рсг, которые были получены в процессе копровых испытаний, и известные кинетические константы для распространенных BB, авторы [8.41] в рамках экспериментальной оценки tign яз 10~5с получили температуры ГТ 700-900 К (что совпадает с оценкой Риделя и Робертсона [8.45]), и их характерный размер — 10~6 м. В табл. 8.2 приведены результаты, полученные авторами [8.41] из опытов с прибором №2 (другие данные будут прокомментированы далее). Значение ап8 соответствует транскристалической прочности ВВ. Распределение гидростатического давления в слое р под ударником прибора №2 со свободной боковой поверхностью (на ней р к. 0) диска BB имеет куполообразную форму с максимумом, превышающим среднее давление р (по площади торца ударника) в 2... 2,5 раза [8.41, 8.42]. Поэтому истинное давление, ограничивающее разогрев ГТ и ее воспламенение с задержкой Ю-5 с превышает рст, определенное в опыте. Так как скорость радиального движения на оси симметрии слоя BB равна нулю, то эффективный разогрев и воспламенение BB происходит на некотором

208

8. Чувствительность взрывчатых веществ

Таблица 8.2

Характеристики BB при механических воздействиях.


Прибор
р?гах, ГПа

BB

тс
PO



(h/d)cr,

Peri

PcTi
Per 1



ю-2
МПа
ГПа
МПа
ГПа
ГПа


THT
0,8
34
1,1
47
1,4
1,35
2,7

Пикриновая кисл.

52
0,95





Тетрил
1,2
52
0,84
67
1,25



Гексоген
2,5
82
0,7
108
0,95
1,15
2,3

Октоген
4,3
125
0,64
155
0,88
1,00
2,0

ТЭН
2,7
60
0,48
88
0,68
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 394 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.