Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Использование энергии взрыва в строительстве - Кушнарев Д.М.
Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве — М.: Стройиздат , 1973. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): ispolzenergvzrivstroy1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 97 >> Следующая

v—----—IER
\i \ дх
Pg
(VII. 48)
где р. — коэффициент вязкости; р— давление; р —плотность жидкости; g — ускорение силы тяжести; v — скорость потока.
Вводя площадь поверхности s, можно связать величину потока со скоростью протекания жидкости:
q = so. (VII.49)
В результате получаем дифференциальное уравнение для давления:
Интегрируя это уравнение по х, получим: ks і dp
откуда j
~ (~ + ^) const,
дР И<7 і
(VII.50)
(VII.51) (VII.52)
12*
179
Проинтегрируем уравнение (VII.52) по х от 0 до z: для перепада давления
z
р(0)-р (г) q^-jfjL + pgz; (VII.53)
о
для потока
q=j4z)[~-pg}> (VII-54>
где
A,-,(O)-PW; TfL- -J-It^ • (VOW
о
Величина k(z) представляет собой среднегармоническое значение проницаемости, которое и определяет поток жидкости. Учитывая, что перепад давления в обоих случаях одинаков,
n = p*ly (VII. 56)
*о (г)
а поскольку k0 (z) —k0,
п = ш. (VII.57)
«о
Подставляя выражение для k(z) из (VII.55) и (VII.45), получим:
п =---!--_ (VII.58)
1 С _dx__
Так как коэффициент проницаемости пористой среды изменяется на расстоянии от нуля до 2L, приближенно получим:
"=(1-]/ rb)3- (VII-59)
Эта зависимость показывает, во сколько раз снизилась интенсивность потока в кольматационной пористой среде по сравнению с первоначальным до кольматации. Так как концентрация взвешенных твердых частиц пористой среды Oo Cl» а пористость вновь образованного слоя может быть близка к единице, показатель фильтрации может быть достаточно мал:
є = 1 — O0 — є (где є~С O0) (VII.60)
при
»--J-(JL.)"« 1. (VH.6.)
\80
4. ОБОБЩЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ДЛЯ БОЛЕЕ СЛОЖНЫХ СЛУЧАЕВ
Рассмотрим возможность обобщения результатов для более сложных случаев при взрыве микрозаряда в некоторой области, заполненной жидкостью (см. рис. 67,а, б). При наличии плоской поверхности пористой среды в точку с координатами (О, у) придет прямая ударная волна, а также отраженная волна. Амплитуды прямой и отраженной волн в точке с координа-
а) б)
Рис. 73. Действие взрывных волн при взрыве микрозаряда
а — в сферической полости; б — в цилиндрической полости
тами (0, у) будут меньше, чем в точке с координатами (0, 0), и время между приходом прямой и отраженной волн будет составлять:
при у ^ H
2Н (H + К)
, 2 (H + К)
где /ак= ——¦—- — время между приходом прямой и отра-O0
женной волн в точку с координатами (0, 0). Следовательно, чтобы определить изменение параметров со временем в точке с координатами (0, у), нужно использовать систему уравнений (VII.25), так как параметр Я в этой точке меньше, чем в точке с координатами (0, 0). Амплитуда ударной волны уменьшается по мере удаления от источника взрыва. По мере удаления точки от оси x уменьшаются также постоянная времени 8 и время между приходом прямой и отраженной волн.
В результате имеем ранее рассмотренный случай неактивного взрывного кольматажа согласно формулам (VII.43) (рис. 71):
у 11 = /^(1-8)« 1. (VII.64)
Усиление процесса взрывного кольматажа, очевидно, будет в том случае, если вместо точечного заряда взорвать шнуровой
181
заряд, расположенный параллельно поверхности пористой среды.
При взрыве микрозаряда в полости, заполненной водой Сем. рис. 67,6), в точку с координатами (0,0) будут приходить прямая ударная волна и отраженная от свободной поверхности. Для других точек в роли свободной поверхности будут стенки
[ пери од
й период
Ш период
І І І І І І *
Рис. 74. Периоды статической и взрывной кольматации
1 — период, предшествующий взрыву подвесного микрозаряда, а течение которого устанавливается концентрация взвешенных частиц в слое обратиоупавшего и нарушенного грунта (статическая кольматация); // — период, характеризующий действие взрыва при создании упроченных и антифильтрационных слоев грунта {взрывная кольматация); /// — период, соответствующий последующему после взрыва этапу, в течение которого устанавливается равновесный поток жидкости, отличающийся от первоначального
полости и волны будут отражаться от стенок. Идеальным является случай взрыва микрозаряда, расположенного в замкнутой сферической полости (рис. 73,а).
Очевидно, что при определенном радиусе этой сферы, когда
\ь — ?акА(\—е) > 1 (где t"aK= — —время между приходом пря-
мой волны и отраженной от стенки полости), будет протекать активный процесс взрывного кольматажа. Указанные параметры будут изменяться со временем, согласно формулам (VII.36) (рис. 69 и 70). При произвольном профиле полости будут изменяться области как активного, так и неактивного взрывного кольматажа.
На рис. 73, б зоны активного процесса кольматажа при взрыве микрозаряда в цилиндрической полости заштрихованы (границы области z < h).
Таким образом, области активного процесса взрывной кольматации, очевидно, определяются в основном геометрией стенок полости. На основании решения задачи о физическом процессе взрывного кольматажа его можно разбить на три периода (рис. 74):
182
1) период, предшествующий взрыву микрозаряда, в течение которого устанавливается некоторая объемная концентрация взвешенных частиц по толщине пористой среды;
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 97 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.