Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Использование энергии взрыва в строительстве - Кушнарев Д.М.
Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве — М.: Стройиздат , 1973. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): ispolzenergvzrivstroy1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 97 >> Следующая

20 10 0 -10
Рис. 64. Эпюра давления при взрыве заряда^ BB
/ — с учетом влияния свободной поверхности; 2— без учета влияния свободной поверхности
Рнс. 65. Картина действия прямой и > отраженной взрывных волн
Типичный вид эпюры давлений с учетом и без учета влияния свободной поверхности представлен на рис. 64.
Решение данной задачи имеет геометрическую интерпретацию. Прямую волну, согласно теории О. Власова, можно рассматривать как источник, а отраженную волну — как сток, расположенный зеркально по отношению к свободной поверхности (рис. 65).
Для импульса давления получаем:
1№=Рт*{\-е~~*). (V-35)
При ^.<0,35 /ак = РтЦі_^);
157
при %<0,04 /ак = Рт4к с точностью
9
До 2%.
Рассмотрим теперь взаимодействие ударной волны с дном водоема. Давление в прямой волне, как и ранее, равно:
14 700 /woc\
где
tn = ^Vl* +(h1-U1Y.
а0
Здесь h1—расстояние от точки расположения мнимого заряда до свободной поверхности; h\ — расстояние от точки наблюдения до свободной поверхности; L— расстояние по горизонтали; /п—-время прихода прямой волны в точку (L, h\). До тех пор пока скорость распространения ударной волны вдоль дна водоема превышает скорость распространения продольных волн в грунте а° >с, отражение будет регулярным.
cos ?
Давление в отраженной волне
PoTV = A01A^e е-, (V.37)
г2
где
1
Гі =-—-Vl^+ (h1 + ^)';
^отР = — VL*+ (h1 + /I1)2; a0 — коэффициент отражения.
Tl
При ?= — (т. е. нормальное падение к поверхности)
PrC-Q0 P0 PrC -f- а0 р0
При — >?>arccos— a0 мало изменяется и лишь вблизи
2 с
?i = arc cos — резко изменяется, достигая единицы. При ?<
с
<?i = arccos— давление в этой области характеризуется зависимостью 158
¦7OTp
14 700
-1,13
Ata0(t — tOTt,) — BtEi X
1 1OTP
(V.38)
где toxp—время подхода в точку отраженной волны; I1— время подхода в точку головной волны
t
— с ех
Ei(O = I —dx— функция Эйлера.
- cc
Величины, характеризующие грунт, о=—, 6i = —, 62= —,
Рч с а0
приведены в табл. 12.
Если скорость распространения поперечных волн в грунте
больше скорости звука а0, то при ?<;?2=arccos — наступает
Ь
Таблица 12
Скорость распространения воли в м/сек
Грунт Плотность грунта Рг в г/см3 продольных с поперечных Ь
Песчано-илистый . . . 1,60—1,90 1400—1700 600—900
2,20—2,30 2000—2200 1000— И 00
2,30—2,40 2500—3000 1200—1700
2,40—2,50 3000—3500 1700—1800
Продолжение табл. 12
Безразмерные параметры
Грунт и ъ
о= Ро Pr о, = -2-с O2= —
Песчано-илистый . . . 0,64—0,54 0,35—0,64 0,4—0,6
0,465—0,445 0,445—0,55 0,66—0,74
0,41—0,425 0,4—0,68 0,8-1,1
0,425—0,41 0,485—0,6 1,1-1,2
159
зона второго нерегулярного отражения и давление определяется той же формулой, но с другими коэффициентами А и В. Коэффициенты Ai и B1 являются функциями только акустических свойств грунтов и угла падения ?.
Для всех грунтов, начиная с определенных углов ?Kp, отмечается ослабление прямой волны, аналогично отражению от свободной поверхности. При наличии дна и свободной поверхности, очевидно, надо рассматривать многократное отражение от границ.
ГЛАВА Vl
ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ О ВЗРЫВНОЙ КОЛЬМАТАЦИИ
1. ОБЩИЕ ПОНЯТИЯ
Ранее были изучены общие закономерности движения жидкости в пористой среде и явления, происходящие при гидровзрыве.
Рассмотрим теперь уравнения и граничные условия к ним, которые позволяют решить задачу о кольматаже под действием
взрыва. Решим одномерную линейную задачу о фильтрации малоконцентрированных смесей жидкости со взвешенными твердыми частицами через пористые среды. Смесь движется под действием переменного перепада давления, вызванного взрывом заряда в воде. При этом предполагается, что пористая среда и суспензия таковы, что в процессе фильтрации суспензии часть
Рис. 66. Схема процесса фильтра- твеРД°Г0 вещества взвеси задер-ции живается пористой средой, вслед-
ствие чего уменьшается коэффициент фильтрации. Рассмотрим
единицу объема порового пространства в процессе фильтрации
смеси.
На рис. 66 схематически представлена единица объема порового пространства в процессе фильтрации.
Пусть насыщенность порового пространства жидкостью (количество вещества в единице порового пространства) равна р. Тогда насыщенность его твердым веществом будет 1—р. Твердые частицы находятся в поровом пространстве либо в осевшем,
160
либо во взвешенном состоянии. Примем следующие обозначения:
? — насыщенность порового пространства осевшей массой в твердом теле;
а— насыщенность порового пространства взвешенными частицами;
?—насыщенность порового пространства осевшими частицами в рыхлом теле; ?—насыщенность порового пространства «свободной» жидкостью, не связанной с осевшей массой; е?—насыщенность жидкостью, связанной с осевшей массой; (е — пористость осевшей массы, которую будем считать постоянной). С учетом этих определений получим:
p + o-f?=l; ? + Є + *» = I;'
? .
? = ?-eg = e(l-e); І
і — о
P=I-O(I-е)Є; Р = ? + є?.
(VI. 1)
Обозначим объемную концентрацию взвешенного твердого вещества в движущейся смеси:
« = -77=А (VI-2)
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 97 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.