Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Использование энергии взрыва в строительстве - Кушнарев Д.М.
Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве — М.: Стройиздат , 1973. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): ispolzenergvzrivstroy1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 7 8 9 10 11 12 < 13 > 14 15 16 17 18 19 .. 97 >> Следующая

Для скорости частиц, вылетающих с поверхности, получаем закон обратных квадратов:
Vy =
Эф
А
у=о 2ярх2
*=о = 0.
(1.88)
Ширина условной выемки D' равна:
А =С:
2 яр
D'
D' \2 2 /
V
2А прС
(1.89)
Общая картина течения при R и /, стремящихся к нулю, представлена на рис. 14.
Условная выемка состоит из двух полуокружностей, касающихся одна другой, поэтому коэффициент полезного действия взрыва по отношению к образованию условного цилиндра выброса всегда равен единице.
В заключение рассмотрим также задачу об образовании условной выемки в результате взрыва в грунте заряда в форме
40
бесконечно тонкой нити, находящейся на некоторой глубине под поверхностью грунта. В данном случае задача ставится следующим образом.
Требуется найти функцию ф, гармоническую по всей нижней полуплоскости, кроме некоторой точки M0. Другими словами, необходимо решить следующую краевую задачу:
Дф = уб(7-7Мі), (1.90)
Ф (X, 0) = 0, (1.90а)
где б (г—гМй) — двухмерная дельта — функция Дирака.
Решение такой краевой задачи известно и дается функцией Грина первой краевой задачи для полуплоскости, получаемой методом изображений. Суть этого метода заключается в том, что задача в полуплоскости сводится к некоторой задаче, определенной
в полной плоскости, но с дополнительным источником отрицательной мощности, располагаемым в точке , симметричной Mo относительно действительной оси (рис. 15). Условие (1.90а) тогда оказывается выполненным автоматически и ответ дается следующей функцией Грина:
Рис. 14. Картина течения при взрыве накладного заряда в виде тонкой бесконечной нити
Ф = G(M, Al01MJ) =
2яр
In
MMq
In
] 1
'ММа
где гмм означает расстояние от точки наблюдения M до фиксированной точки M0:
г»
=W +(0 — А)8.
Поэтому
' мм,
ф =
=0 =
4яр дер
In
*2 +U/ + /Q2
*2 +(У - hy ' = _Ph
Jf=O
ря (** 4- А«)
(1.91) (1.92)
Диаметр условной выемки D' найдем из условия (1.58):
Ph
ря
= С:
4!
D'
ярАС
(1.93)
Выясним характер зависимости D' от h. Для этого продифференцируем формулу (1.93) по Л и найдем точку /і0, в которой производная обращается в нуль (для нитьевого заряда):
P
ILZ = "ре ~ 2/1° = 0.
dh
Ph ярС
P
2ярС '
(1.94)
Таким образом, при заглублении нитьевого заряда ширина условной выемки сначала возрастает, а затем начинает умень-
Рис. 15. Картина течения при взрыве заглубленного в грунт заряда в виде тонкой бесконечной нити
шаться, следовательно, существует некоторая оптимальная глубина Zi0, значение которой обратно пропорционально плотности грунта, критической скорости скольжения С и прямо пропорционально мощности взрыва. Оптимальная ширина выемки при фиксированных значениях указанных параметров составляет:
1
ярА0С
ярС
= 2Л
о.
(1.94а)
т. е. равна удвоенной глубине погружения заряда. Следует помнить, однако, что полученный вывод относится только к условному цилиндру выброса, который, хотя и пропорционален фактическому, но не совпадает с ним в общем случае, и поэтому перенесение этого результата на реальные грунты может привести к ошибкам.
Степень ошибочности таких предложений по выбору оптимальной глубины заложения зависит от того, насколько в действительности совпадают указанные выемки, т. е. насколько верна схема, заменяющая грунт идеальной несжимаемой жид-
42
костью. Ответ на этот вопрос зависит от физических свойств грунта. Если грунт обладает низким прочностным свойством или водонасыщен (критическая скорость скольжения для него мала), то ошибка, по-видимому, будет незначительна.
Чтобы установить форму условной выемки, необходимо восстановить функцию тока ob по известному значению потенциала (1.91), пользуясь условиями Коши — Римана (1.11а). Дифференцируя формулу (1.91), получим:
# _ Лр___Р_ Г 2х___2х 1 =
ду ~ дх ~ 4яр L л;2+ ((/+А)2 х2 + (г/ — /г)2 J _
___4Pxyh_ .
— 2яр [(X2 + у2 + h2) — 4у2&2] '
Pxh Г dt , г, ч Pxh . ,
гЬ =-----\- f (х) =---— X
яр J (/ — 2А2) + 4х2А2 w яр
X
J ш2+ Ax2h2 ^'W 2пр s2*ft 'W
где a = t—2h2, t2=y2+h2+x2; f(x) — произвольная функция от х. Поэтому
P . у*+ X2 — h2 . t, .
ib =--arctg *---H /(*).
Y 2яр s 2xft ' v '
Пользуясь вторым условием Коши — Римана (1.1 Ia)
oifi _дф
дх ду '
легко показать, что функция f(x) сводится к постоянной, а ее можно считать равной нулю. Итак,
P , h2—y2 — x2
ob =-arctg---. (1.95)
т 2яр s 2xh v '
Поэтому уравнения линий тока ib=const и эквипотенциальных линий ф=const представляют семейство биортогональных окружностей:
(х- а/г)2+ г/2 =/г2 (1 + а2);
X2 +
* + *(f3)
(1 -?)2
K2?
(1.96)
соответственно с радиусами
Центры первого семейства окружностей перемещаются по оси х, а сами окружности проходят через точку расположения заряда. Если мы при фиксированной критической скорости скольжения С будем менять радиус этих окружностей, то найдется одна такая окружность, для которой радиус будет равен глубине погружения h. Когда глубина погружения h совпадает
43
с оптимальной Zz0, определяемой формулой (1.94), то мы как раз получаем, что указанные линии тока являются границей оптимальной условной выемки, которая представляет собой полуокружность диаметром, определяемым по формуле (1.94а).
Предыдущая << 1 .. 7 8 9 10 11 12 < 13 > 14 15 16 17 18 19 .. 97 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.