Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Использование энергии взрыва в строительстве - Кушнарев Д.М.
Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве — М.: Стройиздат , 1973. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): ispolzenergvzrivstroy1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 97 >> Следующая

W(O
— In--
TLl I+1
(1.71)
В дальнейшем мы ограничимся для простоты только случаями половинчатого заглубления (см. рис. 3,6) и полного заглубления (см. рис. 3,в). Комплексный потенциал и соответствующие величины в первом случае мы будем обозначать индексом 1, а во втором — индексом 2.
Отделяя в (1.71) действительную и мнимую части и восстанавливая размерности, имеем в переменных | и tj:
Фі
arctg ¦
лр
ІП
яр
( h + у *) + 4?
(Г.72)
3—50
33
Ф2 =-arctg
ixp
2nRr\2
202
гр2 =-In
ixp
(S1 + It^)2 +¦ T1I
4
iRf
(1.73)
ДЛЯ Получения СВЯЗИ МЄЖДУ переменными gi, Г|і И Xi, уі
можно воспользоваться общими формулами перехода (1.29), (1.30) и (1.31). Однако удобнее использовать сразу частный
2
случай, т. е. формулу (1.27); при у=— , a=R имеем:
Z1 = R
Zl-
¦ L \У:
Z2 + L
Z1-L у/, Z1 + /-
(1.74)
где L= — R.
О
После преобразования (1.74) можно записать в таком виде:
z\ + 3L2 3z2 + L2
г2\3/2-
3z2 + L2
(1.74а)
Формула (1.74а) дает решение поставленной выше задачи о взрыве цилиндра, погруженного в грунт наполовину (см. рис. 3,6). Полученные формулы, однако, слишком сложны для того, чтобы их можно было эффективно использовать на практике. Воспользуемся поэтому тем обстоятельством, что практически всегда параметр к оказывается большим, так что условия (1.74) и (1.74а) можно считать выполненными. Фактически это означает, что край условного цилиндра выброса отстоит далеко от центра заряда, поэтому поле скоростей требуется знать на больших расстояниях от центра заряда. Выше было показано, что при учете членов первого порядка малости по
степени безразмерного отношения -ошибка не превышает3%
I z I
на расстоянии около десяти радиусов заряда. Поэтому форму-ла (1.74а) после разложения в ряд по степеням -, сохранив
|г|
лишь нулевой член и член первого порядка малости, будет иметь вид:
Si
I + (^
Ll
,2
Zi + — • — при Iz1I > R.
27 Z1
Отделяя в последней формуле действительную и мнимую части, получим приближенные формулы для. перехода от переменных I1 и пі к переменным X и у:
54
Ii = Vx' +у2 cos arctg + J- . —
X її у x,
R2
cos arctg — =
I]1 = у X2 + у2 sin arctg
= * 1 + —
1 27
5
27
R2
(1.75)
R2
Vx>
sin arctg — =
R2
27 X2 + y2
(x,y>R).
(1.76)
Аналогичные формулы перехода получим в случае полного заглубления цилиндра (см. рис. 3,б). Исходной будет формула (1.34):
,(•
г + nR
z—nR
Отделяя в (1.34а) действительную и мнимую части, получим
z + nR
2nR
In
nR
2nRy "I
+ і arctg-
Xі + г/2 — ге2/?2 J
In2
z + nR
+
/ 2;
arctg ——; \ X2 + У
2nRy
Ti2R2
(1.346)
Приближенные формулы перехода от переменных І2і Т]2. х, у после преобразования также можно получить по типу формул (1.75) и (1.76):
2 L 3(^ + (/2)J'
Гі , (пі*)2 1
(x,y>R).
(1.77)
Найдем теперь поле скоростей и край условного цилиндра в предположении, что он находится на расстоянии нескольких радиусов заряда от точки расположения его, что, разумеется, будет справедливо для всех обычных грунтов. Приближенные выражения для фі и грі:
З яр т L 27 V г2 )\
Т 3 яр г \_ 9 /-2 J '
в = —, в < 1, г = ]/*2 + */2 (г>Я).
(1.78)
Вычислим скорости вылетающих с поверхности грунта частиц, подобно (1.56), (1.57):
35
дфі
у=о
P
яр
2 /?2
1 + —.—
27 *2
(* > Я);
0.
9ф, І
дх ,1(/=0
Край условной выемки определяется из (1.58): 16 P R Г j і 8 #2 З ' яр (D')2 [ 27 ' (О')2 16 8 P 27 яр
(1.79)
JL. L4LmJ + З яр 4 ' 3
Я3 = C(D')4
Для определения D' получаем биквадратное уравнение, решая которое найдем D':
ф'у _ JL . Jji_ (/)')2 _ iL . _u_ . JL. JL = о. (1.80)
v 3 ярС 4 3 27 пр п v
C
По аналогии с предыдущим случаем удобно ввести параметр x2/j [индекс 2/з означает, что в данном случае параметр у равен 2/з — см. формулу (1.12а)]:
ЗР (1.67b)
"> яр/? С
Тогда уравнение (1.80) перепишется следующим образом:
16 /?2х,, (D')2— — 9
(Dy-
9
Решая его, получим:
(DJ^j-R24
— A4X2. = 0. 27 и
1+1 +
Из физических соображений очевидно, что с ростом параметра х, характеризующего эффективность взрыва, ширина условного цилиндра выброса должна расти. Поэтому второй корень надо отбросить как нефизический. Имеем формулу
D' = 2V
4W
і +
6х„,
12и2
, (1.81)
вполне аналогичную (1.65а). Таким образом, как и раньше, ширина условной выемки пропорциональна ширине заряда (в данном случае диаметру цилиндра) и корню квадратному из параметра х, характеризующего эффективность взрыва. На рис. 12 показаны поле скоростей, эпюра скоростей вылетающих частиц и условная выемка при взрыве цилиндрического заряда, погруженного в грунт наполовину.
Вблизи заряда закон изменения скорости вылетающих частиц отличается от закона обратных квадратов, и скорость ме-
36
няется несколько медленнее. Вдали от заряда членом в квадратных скобках в формулах (1.79) можно пренебречь (поскольку X>R) и получим, что скорость меняется обратно пропорционально квадрату расстояния до заряда. Поэтому все опре-
Предыдущая << 1 .. 5 6 7 8 9 10 < 11 > 12 13 14 15 16 17 .. 97 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.