Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Соколов А.Н. "Альтернатива. Непостроенные корабли Российского императорского флота" (Военное дело)
Использование энергии взрыва в строительстве - Кушнарев Д.М.
Кушнарев Д.М. Использование энергии взрыва в строительстве — М.: Стройиздат , 1973. — 288 c.
Скачать (прямая ссылка): ispolzenergvzrivstroy1973.djvu
Предыдущая << 1 .. 4 5 6 7 8 9 < 10 > 11 12 13 14 15 16 .. 97 >> Следующая

Решение дается интегралом Шварца (1.52), который принимает в данном случае следующий вид:
і
W(z)= — Г -У— = —In^- . (1.62)
ni J_ t — г ш г + 1
Отделяя действительную и мнимую части и переходя к размерным переменным, получим потенциал поля скоростей ф и функцию тока чр:
29
ф =
ря
"arctg-iT-arctg-f7l = -^arctg—M__
L X-I X+l ] РЯ SJC2 + y2_/2 '
i|) =- In
ря
z+ 1
Z —
P ln (X + /)2 + ф ря (де _/)2+^
Отсюда находим поле скоростей:
V Д- ¦-- —.— и— .-
дх
4ху
РЯ (д;2 +^2_ /2)2 _j_ 4^2/2
2Р/ (л:2 — г/2 — /2) РЯ К*2+ г/2-/2)2 + ?2/2] •
(1.63)
(1.64)
Рис. 11. Эпюра скоростей вылетающих частиц при взрыве непрерывного накладного плоского заряда
/ — эквипотенциальные линии; 2— линии тока; 3 — условный цилиндр выброса; 4 — фактический цилиндр выброса
Полагая, что у=0, находим скорости вылетающих с повепх-ности частиц: ~F
V* 1,=0 = 0, v„|jp=o =
2Pi
(1.64а)
ря(*2_ щ
т. е. закон убывания обратных квадратов. Из условия (158) определяем край условного цилиндра выброса (рис. 11):
2Pl
= С, D' = 21
V1 +
•»[(—)-"]
Семейство линий тока задается уравнением
7 1 +а\2
2Р яр/С
(1.65)
1 —а
(1.66)
30
а эквипотенциальных линий — формулой
*2 + (#-?02 = '2(?2+ 1),
где а и ? — произвольные константы.
Таким образом, линии ср=const и ij) = const представляют семейство взаимно ортогональных окружностей, из которых одни проходят через края заряда, а центры других перемещаются по оси х. Правая часть картины получается при а<1, а левая при а>1. Получим уравнение границы условного цилиндра выброса, который состоит из двух полуокружностей.
D'
Из условия, что точка В с координатами у=0, х—~^ есть
правый край условной выемки, находим значение параметра ctg, отвечающего той линии тока, которая является границей условной выемки:
хв, =
(1 +CC0) + 2 Va0
1 — а„
или, обозначая параметр
1 +
2Р яр/С

имеем:
яр/С
(i+V^f
к,
(1.67)
1 — CCn
= )/1+и;
a„ =
(V7+7-1)4
(1.68)
Далее, из (1.67) н (1.68) находим диаметр d половины условного цилиндра выброса:
d = 21
1
4/ Van
(1.69)
Теперь легко найти координату ближнего к центру края условного цилиндра выброса хв, (см. рис. 11):
Ad = — - d = I
2
Vl + K
Vi+y.
I
Vl+к
(1.70)
Поэтому
(1.67а)
ЗІ
т. е. выяснился геометрический смысл параметра % в формуле (1.65). Этот параметр является отношением координаты правого края условного цилиндра к координате ближнего края, он показывает, во сколько раз дальше от начала координат отстоит крайняя точка условной выемки, расположенная на поверхности, от ближней точки. Отсюда, в частности, следует, что всегда к>\.
В случае достаточно мощного взрыва (Р>1), или I-+0 (узкий заряд, например, в форме нити), или водонасыщенного грунта (С->0) две половины условной выемки смыкаются и параметр к стремится к бесконечности:
х-* оо, (1.676)
а формула (1.65) принимает вид:
U as21 Vk(\ + -^-). (1.65а)
В дальнейшем будет видно, что во всех практически важных случаях условие (1.676) выполняется и справедлива формула (1.65а).
Так как ранее было установлено, что ширина истинного цилиндра выброса пропорциональна ширине условной выемки, то можно считать, что та часть заряда, которая разделяет две половины условной выемки (отрезок А"В", см. рис. 11), работает вхолостую. Отношение отрезка А"В" ко всей ширине заряда 21 равно:
^ _ А"В" _ 2Ad _ 1 ~ 2/ 2/ ~ у—'
Тогда коэффициентом полезного действия взрыва по отношению к условной выемке будем называть величину
Ч = 1 - Л,
которая оказывается тем больше, чем меньше Я, т. е. чем больше к. Наибольший к. п. д. достигается при выполнении условий (1.68) и равен 1.
В изложенном только что смысле можно считать, что часть заряда, имеющего форму вертикальной полосы (см. рис. 10),

расположенной на глубине, большей, чем Zt=--, работает
ярС
вхолостую. Ниже мы покажем, что такие же выводы остаются справедливыми и при изучении фактических цилиндров выброса в грунте.
Исследуем теперь закон изменения абсолютной величины скорости V в пространстве. Пользуясь формулами (1.64), имеем:
у _ т/уТТж ,/(**-У*-*»)' +W _
* х у ря у (Xі + хр- — /2)2 + 4у2/а _ 2Pl 1_
ря V(x2 -ft/2 — /2)2 + 4(/2/2
32
При х, г/>/, т. е. на большом удалении от заряда, имеем
1
Поэтому кинетическая энергия кольцевого слоя толщиной dr ,г dr
пропорциональна аЕг——,а энергия, заключенная в кольце
г3
с радиусами Ri и R2 с центром в точке 0 при Ri, R2~> 00,
1 1
и убывает обратно пропорционально квадрату расстояний Ri и JR2) т. е. несколько быстрее, чем в предыдущем случае, так как заряд здесь фактически локализован вблизи начала координат и не уходит на бесконечность.
Наконец, рассмотрим цилиндрический заряд с частичным (см. рис. 3, а и б) и полным (см. рис. 3, в) заглублением. Как отмечено ранее, возникающие при этом области можно конформно отобразить на нижнюю полуплоскость с разрезом по некоторому отрезку действительной оси [формулы (1.12), (1.24) и (1.25)].
Известно, что при конформном отображении свойство гармоничности функций сохраняется; граничные условия в плоскости комплексного переменного ? принимают вид (1.62), и задача сводится к только что рассмотренной. Поэтому в переменных комплексный потенциал W(I1) имеет вид:
Предыдущая << 1 .. 4 5 6 7 8 9 < 10 > 11 12 13 14 15 16 .. 97 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.