Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 70 >> Следующая


Многократное снижение скорости линейных и нелинейных возмущений давления в двухфазной среде влияет на профиль давления во взрывной нагрузке за счет растяжения возмущения во времени. Предшествующие исследования ограничены сведениями о распространении ударных волн в газожидкостных средах. Известные сведения относятся либо к очень сильным волнам с амплитудой в несколько ГПа [6.73], либо котно-

246

Глава 6

сительно слабым воздействиям с амплитудой до 1 МПа [6.74, 6.77,6.78]. Длительность фазы сжатия в исследованиях ударных волн была такова, что постановка вопроса о частотных характеристиках не имела смысла. Амплитуда давления во взрывных волнах, возникающих в газожидкостных локализаторах, противофугасного действия от заряда BB, типичных для взрывных устройств, составляет величину 0,1... 1,0 ГПа.

Распространение взрывных волн в двухфазной газожидкостной среде пузырьковой структуры проанализировано [6.73,6.79,6.90], где подтверждено снижение скорости взрывных возмущений и их эффективное ослабление последующими волнами разрежения. Включение газовых пузырьков в жидкостный локализатор приводит к увеличению его времени разрушения и меняет все временные интервалы взаимодействия. С целью определения последствий замены жидкости в локализаторе взрыва газожидкостной системы на трансформацию взрывной волны проведены дополнительные (к циклу опытов [6.57]) эксперименты.

6.12. Методика эксперимента и ее верификация

В качестве зарядов BB использовалисьтротиловые шашки массой 75 г с электродетонаторами ЭД-8.

Модельные образцы, имитирующиеслойдиспергентавэла-стичной оболочке, выполнялись в виде контейнеров из гофрированного картона толщиной 3 мм следующих размеров: толщина (расстояние между датчиками) S = 115 мм, ширина /= 300 мм, высота H= 340 мм, высота запол нения дисперген-том А=300 мм. В средней части противоположных стенок контейнера с внутренней стороны наклеивались тензорезистивные датчики. В контейнер помещался герметичный пакет с диспер-гентом, плотно прилегавший к стенкам. В качестве дисперген-та использовалась двухфазная газожидкостная среда пузырьковой структуры с объемной долей газовой фазы 50... 60 %.

Выбор рабочего тела для наполнения взрывопоглотителя основан на принципиальном свойстве двухфазных газожид-

247

Фугасные эффекты взрывов

костаыхсред. Известно [6.73], что равновесная скорость звука в такой среде определяется по зависимости

с2 = P0 [P1 «(1-а)]1. (6.23)

Минимальная скорость звука реализуется при объемной доле газа в жидкости а = 0,5, когда произведение а (1 — а) достигает максимального значения 0,25. В среде вода—воздух при начальном давлении P0 = 0,1 МПа имеем смш ~ 20 м/с. Таким образом, чередование скоростей звука на пути взрывной волны от заряда BB происходило следующим образом: 340 м/с (воздух) -» 20 м/с (двухфазный экран) -» 340 м/с (воздух).

Подрывы проводились на открытой местности. Образцы устанавливались на стальной плите. Заряд подвешивался на стойке так, что центр заряда находился на оси, проходящей через датчики и перпендикулярной стенке контейнера. Расстояние от центра заряда до ближайшего датчика составляло L = 0,1 м, до поверхности плиты — 0,17 м.

Схема испытаний приведена на рис. 6.36.

Для регистрации момента прихода взрывной волны использованы тензорезистивные датчики. Датчики изготавливались на основе электропроводной бумаги, сопротивление которой снижается при сжатии. Регистрация и последующая обработка

Стойка

Крышка

Датчики

1 -:-:->М 1

Бронеплита Контейнер

Рис. 6.36. Схема испытаний

Компьютерный осциллограф

248

Глава 6

сигналов производились на 16-канальный компьютерный осциллограф с частотой дискретизации 3 МГц.

По осциллографическим записям сигналов с датчиков оценивались временные промежутки At между импульсами на первом и втором датчиках (по началу и амплитуде импульса). По At и S определялась средняя по толщине контейнера скорость взрывной волны в среде: D= 8/At.

Для верификации предложенной методики измерения проведены тарировочные опыты с образцами, наполненными водой. Типичный пример осциллограммы в координатах выходное напряжение тензорезистивного датчика U- время /приведен на рис. 6.37. Сигналы по каналам 1,2 отвечают наветренному (ближайшему к заряду BB) и подветренному (за экраном) датчикам и приведены в едином масштабе времени.

Результаты эталонных испытаний представлены в первой строке табл. 6.3 величинами следующих параметров:

'фрі и 'фР2 ~ Длительность подъема выходного сигнала на ближнем и дальнем по ходу взрывной волны датчиках.

Перечисленные параметры даны с указанием максимального разброса их величин. Как видно, средняя скорость взрывной волны составила D=I 380 ± 30 м/с.

Величина максимального перепада давления АРм во взрывной волне на передней к заряду границе воздух—экран находится по результатам измерений в ближней взрывной зоне в [6.80]. При выбранной конфигурации заряд — экран АРм=* 10 МПа. Отражение этой волны на передней стенке экра-

Таблица 6.3

Результаты измерений
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.