Пиротехническая химия
Главная Начинающим пиротехникам Статьи Добавить статью Добавить материалы на сайт Поиск по сайту Карта книг Карта сайта
Книги в помощь
Военная история Изготовление и применение ВВ Пиротехника в военном деле Разное по пиротехнике Физика в пиротехнике Химия ВВ и составов
Новые книги
Суворов С. "Бронированная машина пехоты БМП -3 часть 1" (Военное дело)

Яковлев Г.П. "122 мм самоходная пушка образца 1944 г." (Военное дело)

Суарес Г. "Тактическое преимущество " (Военное дело)

Стодеревский И.Ю. "Автобиография записки офицера спецназа ГРУ " (Военное дело)

Семиколенков Н.П. "стрельба из танковых пулеметов " (Военное дело)
Фугасные эффекты взрывов - Гельфанд Б.E.
Гельфанд Б.E., Сильников М.В. Фугасные эффекты взрывов — СПб.: ООО «Издательство «Полигон», 2002. — 272 c.
ISBN 5-89173-221-1
Скачать (прямая ссылка): fugasnie-efekti-vzrivov.djvu
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 70 >> Следующая


210

Глава 6

тухания слабых У В при взрыве накладных зарядов конденсированных BB и влияние на их параметры защитных оболочек из газосодержащих сред. Также в качестве защитных оболочек использовались водномеханическая пена и снег [6.40... 6.42].

Эффективность снижения параметров воздушных УВ определялась из сопоставления параметров взрывных волн, генерируемых при подрыве в воздухе открытых накладных зарядов BB и зарядов BB в защитных оболочках из газосодержащих сред. Параметры УВ измерялись с помощью импульсных шу-момеров и датчиков давления, имеющих резонансную частоту 200 кГц, с последующей записью на запоминающие регистраторы переходных процессов. Использование указанных средств измерения УВ позволило расширить частотный и динамический диапазон регистририруемых уровней избыточного давления и получить информацию о структуре УВ, прошедших через защитную оболочку [6.4,6.6,6.7,6.25... 6.27].

На рис. 6.11 представлены экспериментальные зависимости из [6.40] для избыточного давления на фронте УВ и приведенного импульса положительной фазы сжатия от приведенного расстояния R, = RJG0-33 при взрыве зарядов BB массой от 20 г до 100 кг, где G- тротиловый эквивалент заряда, выраженный в кг ТНТ. Связь между избыточным давлением на фронте УВ и приведенным расстоянием Д, имеет вид

AP = AR?' (6.15)

где Акт—константы,зависящиеотсвойствповерхности, на которой происходит взрыв; R. — в м/кг0-33, АР—в Па.

При взрыве накладных (на грунт) зарядов на песчаной почве (A = 5,5•1O5, т = 1,6) формула (6.15) дает значения APc погрешностью 15 ... 20 %. Для УВ такой интенсивности при взрыве свободно подвешенных зарядов BB т s 1,13 [6.4,6.5]. Эффект увеличения параметра т при взрыве накладных зарядов объясняется в [6.4,6.5] потерями энергии в результате взаимодействия УВ с поверхностью. Косвенным подтверждением этого вывода является обнаруженное в [6.4, 6.5] влияние свойств поверхности на скорость затухания УВ. Так, на доста-

211

Фугасные эффекты взрывов

3000 2000

1000

АР, Па

100

10

u

U

о

од

4 б S100 2 4 6 810002000

R*, м/кг0'33

Рис. 6.11. Зависимость параметров квазиакустических УВ от расстояния: 1 — пиковое давление УВ после прохождения снежной

засыпки; 2 — то же при защите из высокократной пены; 3 — импульс положительной фазы без защиты; 4 — импульс при защитной оболочке из высокократной пены; 5 — пиковое значение давления УВ при снежной поверхности; 6 —то же при жестком грунте [6.40]

точно больших расстояниях от заряда (R> 150R0) наличие снежного покрова приводит к увеличению т.

Выполненные исследования в [6.40] показали, что УВ, сформировавшиеся в воздухе после прохождения через защитную оболочку, подобны волнам, генерируемым при взрыве в воздухе зарядов BB меньшей энергии. Нарис. 6.12 приведены типичные записи квазиакустических У В. Как видно, профили волн давления мало отличаются друг от друга, а разница между их макропараметрами составляет не более чем 10... 15 %.Так, импульс давления положительной фазы для открытого заря-

212

Глава 6

AP

AP

, 5 мс,

Рис. 6.12. Профили давления квазиакустических ударных волн на расстоянии 30 м от зарядов гексогена массой 0,15 кг в воздухе (б) и 1 кг — в защите из снега (а) по данным измерений в [6.40]

да равен 2,8 Па-с, AP= 1 кПа; для защищенного /= 3,0 Пас, AP= 1 кПа.

Следуя выводам Института электросварки [6.40,6.42], макропараметры УВ, генерируемых при взрыве зарядов BB в газо-содержащих оболочках, можно определять по тротиловому эквиваленту взрыва G*. Величина G" равна энергии незащищенного заряда BB, при детонации которого на фиксированном расстоянии от места взрыва параметры УВ совпадают с параметрами взрывной волны, генерируемой зарядом в защитной оболочке. Эффективность защиты в этом случае можно определить коэффициентом снижения энергии взрыва л:

G*=tjG. (6.16)

В приведенном на рис. 6.12 случае л=0,15 как для избыточного давления, так и для импульса. Одним из параметров, определяющих демпфирующие свойства газосодержащих сред, применяемых для гашения УВ, является массовая концентра-

213

Фугасные эффекты взрывов

ция конденсированной фазы а. Изменения длительности волны не обнаружено, как и в [6.17].

При фиксированном объеме защитной среды эффективность снижения параметров УВ высокократными пенами с а = 1,5... 2 кг/м3 оказалась ниже по сравнению с вариантами использования снега или пен средней кратности с а = 10... 20 кг/м3.

Для прогнозирования параметров УВ необходимо знать функциональную связь коэффициента их снижения в зависимости от свойств среды, применяемой для локализации действия взрыва, и геометрических размеров создаваемой защиты. Анализ данных [6.3,6.6] позволил Б.И. Паламарчуку установить критерии затухания избыточного давления при взрыве в газо-содержащих средах и связать функциональной зависимостью снижение уровня звукового давления квазиакустической УВ с безразмерным параметром Z

где а— массовая концентрация конденсированной фазы в защитной среде, кг/м3;
Предыдущая << 1 .. 49 50 51 52 53 54 < 55 > 56 57 58 59 60 61 .. 70 >> Следующая
Реклама
 
 
Авторские права © 2010 PiroChem. Все права защищены.